C A. R. - LES PftOJECTILES A EXPLOSIFS 



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principe du déplacemenl de l'équilibre. En vertu 

 de ce principe, l'accroissementde la pression de 

 ia masse gazeuse détermine, lorsque la chose est 

 possible, la formation de composés de plus en 

 plus condensés et, par suite, la décroissance du 

 covolume. 



Il résulte que la valeur limiie de 1/A peut être 

 telle qu'elle reste toujours inférieure à «. Par 

 Miiile, la pression ne peul plus devenir infinie. 

 Ce cas est celui du coton-poudre. 



L'accroissement de la proportion des produits 

 condensés se traduira généralement, d'autre 

 part, par une augmentation corrélative de la 

 quantité de chaleur dégagée q a et de la tempéra- 

 ture T de l'explosion. La force croîtrait alors en 

 même temps que la densité de chargement. Ce 

 cas est celui de l'acide picrique. 



Quoi qu'il en soit de ces modalités du phéno- 

 mène de la détonation, on peut dire, d'une ma- 

 nière générale, que l'aptitude d'un explosif à 

 provoquer la rupture des enveloppes qui le con- 

 tiennent est surtout caractérisée par une valeur 

 élevée de la force et de la vitesse de détonation. 



La puissance de déblaiement est principale- 

 ment fonction de la grandeur de la chaleur q ou, 

 ce qui revient au même, du potentiel. 



§ 2. — Effets de la détonation des explosifs 



Ces notions théoriques sommaires étant acqui- 

 ses, abordons maintenant la description deseffets 

 de la détonation. Nous supposerons d'abord que 

 l'explosif assujetti à la détonation est placé à 

 l'air libre ou contenu dans une enveloppe de 

 faible résistance. L'explosion se produisant, la 

 masse gazeuse qu'elle engendre se détend dans 

 la direction de la moindre résistance, c'est-à-dire 

 de bas en haut. Cette projection de gaz est 

 accompagnée d'une violente aspiration des cou- 

 ches d'air placées au voisinage du sol, aspira- 

 tion qui se traduit par une brusque dépression 

 barométrique dont l'intensité va s'atténuant 

 rapidement à mesure qu'on s'éloigne du lieu de 

 l'explosion. Sous l'influence de cette dépression, 

 l'air enfermé dans les locaux fermés situés à 

 proximité tend à s'échapper au dehors en proje- 

 tant vers l'extérieur les parois insuffisamment 

 résistantes de ces locaux (portes, vitres, toi- 

 tures). Tout semble donc se passer comme si une 

 charge explosive éclatait dans le local même. 



Sous l'action de cet afflux de masses d'.air ani- 

 mées d'une grande vitesse horizonta!e,~Tes cou- 

 ches placées à la périphérie de la masse gazeuse 

 produite par l'explosion, et qui sont animées d'un 

 mouvement vertical, prennent parfois un mou- 

 vement tourbillonnaire des plus nets. En même 

 temps que se produit cet écoulement gazeux 



dirigé suivantla verticale, la détonation engendi <• 

 une onde de choc dont la vitesse de propagation, 

 d'abord très supérieure à celle du Bon, vu s'atté- 

 nuant très rapidement pour devenir ensuite 



égale à celle dernière. Il y a donc production 

 «l'une discontinuité, et l'on sait que, dans ce cas, 

 la différence de pression existant entre Le front 

 de l'onde et le milieu dans lequel se propage 

 cette dernière peut atteindre une valeur très 

 notable. 



Des recherches assez nombreuses ont été 

 entreprises sur ce sujet, tant en France qu'à 

 l'étranger. Les plus récentes ont été effectuées 

 parla Commission des Substances explosives 1 , 

 qui a reconnu que le rayon limite /' des effets 

 dangereux de l'onde pouvait être représenté 

 par la formule : 



r = KyC, 

 dans laquelle r représente une longueur exprimée 

 en mètres, C le poids de la charge en kg, et K 

 un coefficient spécifique de la nature de l'explosif 

 et du degré de sécurité admis. Il résulte de là 

 que, pour des charges variables, les distances 

 correspondant à la production d'un même effet 

 mécanique sont proportionnelles aux racines 

 carrées du poids des charges. 



La détonation d'une charge de 100 kg. de mé- 

 linite engendre, par exemple, une onde de choc à 

 la surface de laquelle règne une pression supé- 

 rieure à 10 kilogs par cm 2 pour une distance de 

 7 mètres du centre d'explosion. A 10 mètres, 

 cette pression est comprise entre 2 et 3 kilogs, 

 pour tomber à moins de 500 grammes à la dis- 

 tance de 15 mètres. Quant à la vitesse de propa- 

 gation de cette onde, elle est de 800 mètres par 

 seconde au voisinage du centre d'explosion, de 

 635 mètres à 5 mètres plus loin, pour tomber à 

 360 mètres par seconde à la distance de 50 mètres; 

 à 250 mètres, elle devient égale à celle du son. 



Il résulte de ce qui précède qu'un individu 

 placé à quelques mètres de la charge explosive 

 perçoit d'abord le choc de l'onde de pression, à 

 laquelle succède une dépression brusque et un 

 afflux d'air à grande vitesse, mais dirigé vers le 

 centre d'explosion. 



Une circonstance fortuite, relevée par M. Ar- 

 noux, a permis d'élucider tout récemment 

 l'ordre de grandeur de cette dépression et d'ex- 

 pliquer par là même le mécanisme probable des 

 cas assez nombreux de mort subite non accom- 

 pagnés de blessures apparentes observés sur les 

 champs de bataille. 



1. Mémorial des Poudres et Salpêtres, années 1905-1906. C on 

 des Substances explosives. Etude des effets à distance des 

 explosions. M. I.heure, rapporteur. 



