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F. CROZE. — LA STRUCTURE DES SPECTRES 



la raie considérée. On est ainsi conduit à la 

 forme : 



■ A N 



[/H +(* + ,*' (A— v)]'-' 



Pour la commodité des calculs, on remplace 



souvent le terme correctif;/ (A — v) par un déve- 



1 . . . 

 loppement suivant les puissances de — limité en 



général à son premier terme. C'est ainsi que Rite 

 et Pascben ont utilisé la formule : 



N 



[<»+,+ y 



tandis que Hicks et Fowler emploient de préfé- 

 rence la forme 



N 



i=A — 



[»+p+ÉT 



qui représente un peu plus exactement les ob- 

 servations. Comme ces formules sont longues à 

 écrire, on emploie d'après Rite une notation 

 abrégée et l'on écrit symboliquement 

 v=A— [m, ft,p) 

 C'est ainsi que la série de raies qui contient 

 la raie D 2 du sodium et qui est représentée par 

 la formule de Rite 



JV _ 



l2~ 



A — 



41444,87 



109675,0 



ïm + 0, 



14593- 



0,1158T- 



m 



m- 



:2,3, ... 



-m; 0,14593; 0,1158 



s'écria plus simplement 



y = A — mpu' = 41444,87 



m = 2, 3. 



Il arrive fréquemment que la communauté 

 d'origine qui doit exister entre les raies d'une 

 même série représentées par une même formule 

 se révèle par une communauté d'aspect; c'est le 

 cas en particulier pour les spectres des métaux 

 alcalins. Considérons par exemple le spectre du 

 caesium; nous y distinguons tout de suite trois 

 familles de raies, formant trois séries de dou- 

 blets. Les premières, très brillantes, apparaissent 

 même lorsque la vapeur métallique n'est pas à 

 une très haute température et sont par suite faci- 

 lement renversables 2 . Les plus intenses d'entre 

 elles sont précisément les raies ultimes de M. de 

 Gramont. Dans chaque doublet, la composante 



1. Un» raie brillante est dite renversée lorsqu'elle est sil- 

 lonnén suivant son axe d'une raie sombre plus ou moins tine, 

 due en général à l'absorption des couches extérieures de la 

 source lumineuse. 



la plus intense est toujours celle qui a la pliis 

 courte longueur d'onde; c'est elle .qui est la 

 plus large et se renverse le plus facilement. L'in- 

 tervalle, rapporté à l'échelle des fréquences, des 

 composantes de chaque doublet devient déplus 

 en plus petit à mesure que les doublets se res- 

 serrent l'un contre l'autre. Ces doublets forment 

 deux séries associées qui ont mêmelimite etdont 

 l'ensemble estappelé une série principale double. 



D'autres raies, moins intenses, apparaissent 

 seulementà la haute température de l'arc électri- 

 que et sont plus difficilement renversables. 

 Dans chaque doublet, la composante la plus in- 

 tense est cette fois celle qui a la plus grande lon- 

 gueur d'onde et l'intervalle des composantes est 

 le mime pour tous les doublets. Ces raies for- 

 ment des séries appelées souvent, d'après Kayser 

 etRunge, séries secondaires. Elles sont d'ailleurs 

 de deux types très différents. Les unes sont fines, 

 d'aspect symétrique; elles forment deux séries 

 associées ayant chacune sa limite propre et leur 

 ensemble est appelé une série fine (Rydberg) ou 

 une 2 e série secondaire double (Kayser et Runge). 

 Les autres sont larges, à bords diffus, surtout du 

 côté du rouge, et sont plus intenses que les précé- 

 dentes. Dans chaque doublet, la composante la 

 plus intense est accompagnée, du côté des gran- 

 des longueurs d'onde, d'un satellite, dont elle 

 devient de plus en plus voisine à mesure qu'on 

 avance vers les fréquences élevées. On a une 

 sériedi/f Use (Rydberg) ou une i re série secondaire 

 double (Kayser et Runge); et c'est entre le satel- 

 lite de la composante forte et la composante 

 faible de chaque doublet que l'intervalle est con- 

 stant tout le long de la série. 



Jusqu'à ces dernières années, ces trois séries 

 étaient les saules connues ; les travaux de Berg- 

 mann et de Paschen ont montré qu'il fallait leur 

 adjoindre une quatrième série; on l'appelle, 

 d'après Ritz, la série de Bergmann 1 . C'est égale- 

 ment une série de doublets à intervalles con- 

 stants, comme ceux des séries secondaires. 



L'étude comparée de ces quatre séries, repré- 

 sentées dans la figurée, montre qu'entre elles 

 existent des relations très étroites. 



On peut remarquer en effet que, dans les deux 

 séries secondaires fine et diffuse, la largeur des 

 doublets est la même et que les deux branches 

 correspondantes de ces deux séries ont mêmes 

 limites. La série fine est d'autre part étroitement 

 apparentée à la série principale. Leur premier 

 doublet est commun et les fréquences des deux 

 composantes de ce doublet sont égales respec- 

 tivementaux différeneesentre la fréquence limite 



1. Hicks et Fowler l'appellent la série fondamentale. 



