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F. CROZE. — LA STRUCTURE DES SPECTRKS 



doublet ou triplet naturel devient assez étroit 

 pour que l'enchevêtrement se produise non seu- 

 lement entre les composantes magnétiques de 

 ses raies principales et de leurs satellites, mais 

 encore entre celles de ses raies principales elles- 

 mêmes, l'évolution du phénomène de Zeeman se 

 poursuit. A partir d'une certaine valeur critique 

 du champ, d'autant plus faibleque le doublet ou 

 triplet naturel est plus serré, on n'a plus pour 

 l'ensemble de ces raies qu'un seul triplet ma- 

 gnétique, qui est un triplet normal de Lorentz. 

 Cette évolution est particulièrement facile à 

 suivre dans les sériesprincipales, oùlesdoublets 

 ou triplets deviennent de plus en plus serrés à 

 mesure que l'on avance vers la limite de la série ; 

 on y observe toute une série de types compris 

 entre ceux de la figure 5 et le triplet normal. 

 Elle est déjà achevée, pour les valeurs usuelles 

 du champ, dans certaines séries à composantes 

 très serrées. C'est ainsi que les raies de la série 

 de Balmer de l'hydrogène, qui sont en réalité 

 des doublets très étroits (Au = 0,32), très sen- 

 sibles d'ailleurs à l'action du champ électrique, 

 donnent déjà des triplets magnétiques normaux 

 pour des champs de 15.000 gauss, pourvu toute- 

 fois qu'on évite, ainsi que nous l'avons montré, 

 toute action perturbatrice de la pureté du phé- 

 nomène magnétique de Zeeman. Cette liaison 

 entre les décompositions des raies voisines 

 n'existe plus en dehors des séries; ces résultats, 

 qui ont renouvelé la question du phénomène de 

 Zeeman, ont mis en pleine lumière la significa- 

 tion physique de la systématique des séries au 

 point de vue de la structure intime des spectres 

 de lignes. 



V. — Les théories de l'origine des spectres 



Nos connaissancessurla structure des spectres 

 présentent encore de trop nombreuses lacunes 

 pour qu'il ait été possible d'édifier une théorie 

 synthétique de leur origine. Nous avons cepen- 

 dant des renseignements sur les conditions aux- 

 quelles doit satisfaire toute théorie de cette 

 nature. 



Le fait que les divers éléments peuvent être 

 caractérisés par leurs spectres nous amène 

 d'abord à penser que le siège de l'émission lu- 

 mineuse doit se trouver dans les atomes. L'étude 

 du phénomène de Zeeman nous apprend ensuite 

 quelles sont, dans les édifices complexes que 

 sont les atomes, les particules vibrantes qui sont 

 les vi'aisfacteur.sdel'émission ou de l'absorption. 

 Si, en effet, ou observe la lumière émise par la 

 source lumineuse parallèlement aux lignes de 

 force magnétiques, on n'observe plus pour 



chaque raie que les composantes qui, dans 

 l'observation transversale, étaient polarisées 

 parallèlement aux lignes de force. 



Ces composantes apparaissent maintenant po- 

 larisées circulairement. Dans tous les spectres 

 de lignes, celles qui correspondent à un dépla- 

 cement vers les courtes longueurs d'onde sont 

 formées par des vibrations ayant le sens du cou- 

 rant circulantdanslesbobines de l'électro-aimant 

 qui produit le champ magnétique. On en déduit 

 que les facteurs de l'émission sont des particu- 

 les chargées d'électricité négative; et la grandeur 

 de l'écart que l'on observe entre les composantes 

 dans le cas des séries de raies simples permet 

 d'affirmer que ces particules sont des électrons 

 négatifs. Ceux-ci suffisent d'ailleurs, moyennant 

 l'introduction de certaines liaisons, pour expli- 

 querjles décompositions plu s complexes des séries 

 doubles ou triples. 



Cela posé, il reste à imaginer une structure de 

 l'atome qui permette aux électrons d'exécuter les 

 vibrations représentées par les formules des sé- 

 ries. Il est très remarquable, à ce point de vue, que 

 ces formules se rapportent aux fréquences elles- 

 mêmes et non à leurs carrés, comme cela devrait 

 être, suivant les lois ordinaires de la Mécanique, 

 si l'on avait affaire à des forces dépendant des 

 positions de points mobiles. On a cherché de 

 différentes façons à rendre compte de ce fait. 

 Les tentatives d'explication les plus intéressan- 

 tes sont celles de Ritz et de Bohr. 



La théorie de Ritz reste entièrement conforme 

 aux principes de la Mécanique classique et les 

 forces qu'elle fait intervenir sont des forces 

 électromagnétiques qui dépendent seulement 

 des vitesses. Chaque atome serait le siège 

 d'un champ magnétique dont l'image peut être 

 fournie par un système d'aimants élémentaires 

 disposés en opposition bouta bout. Dans ces con- 

 ditions, un électron placé dans le prolongementde 

 l'axe de l'aimant ainsi constitué et assujettiàres- 

 ter dans le plan normal à cet axe exécutera des 

 vibrations circulaires dont la fréquence sera 

 donnée par la formule 



s- m c La- (a -J-«)-J 



où fi désigne la masse magnétique de chaque 

 pôle, s la longueur d'un aimant élémentaire, n 



leur nombre, — le rapport de la charge à la masse 

 m 



de l'électron, a le quotient de sa distance au pôle 

 le plus voisin par la longueur d'un aimant élé- 

 mentaire, c la vitesse de la lumière. On voit que 

 celte fréquence, qui augmente avec le nombre 

 des aimants élémentaires contenus dans l'atome, 



