CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 





permettant <lc déduire Bette perméabilité apparente de 

 la perméabilité vraie qu'on aurait en courant continu. 

 Les valeurs ainsi calculées ne cadrant pas avec les 

 valeurs expérimentales) M. Jouausl ' a montré qu'on 

 pouvait faire disparaître 1rs divergences en Introdui- 

 sant le pouvoir Inducteur spécifique k dans les calculs 



de J.-J. ThontSOn. Dans le cas de tôles au silicium (le 

 (i cm. o'|5 d'épaisseur, ayant Une résislivitc île 45 nii- 



crohms-centimètre, et une perméabilité apparente de 

 100 à la fréquence de /lo.ooo, on trouve pour K, évalué 



dans le système K. S., des valeurs comprises entre 

 5X io ,2 et 3 X m'-. 



De même, dans le décalage entre la force éleclronio- 

 triée induite et le courant magnétisant, il existe un 

 désaccord très net entre la théorie et l'expérience, 

 désaccord qui disparait, comme le montre M. Jouausl, 

 par l'introduction du pouvoir Inducteur spécifique. On 

 trouve ainsi, pour la fréquence 4o.ooD et pour une résis- 

 tivité de 4ô mierohins-centinictrc, tt = 6X 10". 



3° Les nombres ainsi Obtenus pour le pouvoir spéci- 

 fique des métaux, qui sont dumâme ordre de grandeur, 

 ne concordent pas avec ceux (pie fournit l'Optique. 



llagen et ltubens, en mesurant pour les grandes lon- 

 gueurs d'onde le pouvoir réflecteur des métaux, ont 

 trouvé un bon accord entre leurs résultats et les valeurs 

 déduites de la formule de Drudc 



o,36 



*\I\ 



((•pouvoir réflecteur, p résistance en ohms d'un (il de la 

 substance de 1 mètre de longueur et 1 millimètre carré de 

 section, X longueur d'onde en microns). Ceci les a con- 

 duits à admettre que le pouvoir inducteur spécifique des 

 métaux était de Tordre de quelques unités. 



M. Broca a contesté celte conclusion, à propos de la- 

 quelle M. Jouausl fait les intéressantes remarques que 

 voici : 



Si, dans le cas de la réflexion, les résultats expéri- 

 mentaux concordent avec ceux obtenus en utilisant des 

 formules qui ne tiennent compte que des courants de 

 convection dans les métaux et en introduisant dans ces 

 formules la r'ésistivilé mesurée en courant continu, il 

 n'en est plus de même pour le cas de la réfraction ; c'est 

 ce qui avait amené Lorentz à la conception d'électrons 

 liés ou oscillateurs, c'est-à-dire, au fond, à la conception 

 du pouvoir inducteur spécifique. 



En outre, on sait que les pouvoirs inducteurs spécifi- 

 ques des diélectriques, mesurés au moyen des oscilla- 

 tions hertziennes, sont, en général, notablement plus 

 grands que ceux déduits par la loi de Maxwell des indi- 

 ces de réfraction mesurés pour les vibrations lumineu- 

 ses. Ce n'est qu'à la température de l'air liquide que ces 

 grandeurs semblent tendre vers la même valeur. Dans 

 ces conditions, il n'est pas étonnant d'obtenir, avec des 

 oscillations de l'ordre de 5 X 10' par seconde, des ré- 

 sultats différents de ceux que fournissent les oscillations 

 de l'ordre du trillion. On doit, au contraire, s'attendre 

 à trouver un pouvoir spécifique qui diffère notablement 

 des valeurs usuelles lorsqu'on envisage des fréquences 

 de l'ordre de celles de la lumière. 



M. Jouaust formule également sur la nature du pou- 

 voir inducteur spécifique des métaux une hypothèse 

 qui mérite de retenir l'attention : 



On peut évidemment supposer que ce pouvoir induc- 

 teur spécifique est dû à la présence, dans le métal, 

 d'électrons libres à coté des électrons liés. 



Mais M. Jouaust observe que tous les phénomènes de 

 viscosité ou de traînage magnétique, très voisins des 

 phénomènes précédents (pour l'explication desquels on 

 a été amené à introduire la considérât on de Iv), se mani- 

 festent surtout dans les aciers électrolytiques très riches 

 en hydrogène occlus. Les métaux, le fer surtout, sont de 

 véritables éponges imprégnées de gaz. Et il est permis 

 de supposer, pense M. Jouaust, que c'est dans ces gaz 



1. Communication faite ù la Société internationale des 

 Electriciens, le 2 décembre 1915. 



que se produisent les ruinants de déplacement qui se 

 Superposent au courant de conduction, 

 Sans doute, le pouvoir Inducteur spécifique qui 



oh lie nt est i 11 li ni ment plus grand que celui de l'bydro 



gène, même, sous de très fortes pressions, mais il im- 

 porte de remarquer qu'on ne se trouverait pus en 

 présence d'un condensateur ayant l'hydrogène pour 

 diélectrique, mais plutôt dans le ias d'un condensateur 

 dont le diélectrique sciait rempli de poussières conduc- 

 trices. Ou sait que, dan-- ce cas, on trouve un pouvoir 



inducteur spécifique beaucoup plus élevé que celui de 



la substance pure. 



Cette conception du pouvoir Inducteur spécifique des 

 métaux n'est qu'une hypothèse. Mais elle met en évi- 

 dence une influence possible des gaz occlus dont le rôle 

 se manifeste dans beaucoup de phénomènes; on sait, 

 par exemple, que la nature des gaz occlus dans un métal 



influe sur les phénomènes photoélectriques auxquels il 

 donne naissance; on sait également que l'émission 

 d'ions par un lil de platine incandescent diminue beau- 

 coup lorsqu'on a fait préalablement subir à ce lil un 

 traitement prolonge pour le débarrasser des gaz occlus. 



Une comparaison avec la théorie des diélectriques 

 précise les idées de M. Jouausl : 



On sait que les diélectriques présentent des pertes, 

 c'est-à-dire qu'à côté du courant de déplacement il sem- 

 ble se produire dans le diélectrique un courant de con- 

 duction. De même, il semble résulter des éludes de 

 M. liroca et de celles de M. Jouaust qu'il faut envisager 

 dans les métaux, à côté du courant de conduction, un 

 courant de déplacement. Beaucoup d'hypothèses ont été 

 faites pour expliquer les pertes dans les diélectriques ; 

 certains physiciens, en particulier Maxwell, attribuent 

 les perles à l'hétérogénéité des diélectriques; d'autres, 

 comme tout récemment M. Décombe, y voient une pro- 

 priété intra-atomique de la substance'. Le rôle que 

 M. Jouausl attribue aux gaz occlus dans les métaux se 

 rapproche de l'hypothèse de Maxwell pour les diélec- 

 triques; mais, bien entendu, on peut faire d'autres 

 hypothèses, et des expériences plus nombreuses sont 

 nécessaires pour trancher la question. 



A. B. 



Description «l'un système fonctionnant 

 comme une résistance électrique néyative. 

 — Quand on augmente le voltage appliqué aux bornes 

 d'un conducteur, l'intensité augmente suivant la rela- 

 tion : 



rfV = Rf/I. 



Mais il existe des systèmes pour lesquels un accroisse- 

 ment du voltage détermine une diminution de l'intensité, 

 c'est-à-dire qui se comportent comme des résistances 

 négatives. M. A. W. Hiill ' a appelé récemment l'atten- 

 tion sur un de ces systèmes. 



Quand des électrons viennent frapper une plaque de 

 métal disposée danslevide, on sail qu'ils déterminent 

 l'émission d'électrons secondaires (appelés quelquefois 

 rayons S). Celte émission secondaire croît avec la vi- 

 tesse des électrons incidentset, pour une certaine vitesse. 

 peut devenir supérieure au flux incident; en sorte que 

 le métal sur lequel arrivent des électrons en perd fina- 

 lement au lieu d'en absorber, et celte déperdition 

 augmente avec la vitesse des électrons incidents jusqu'à 

 être de 'i ou 4 électrons pour chaque électron primaire. 



Si les électrons primaires proviennent d'un filament 

 porté au rouge et que la vitesse avec laquelle ils frap- 

 pent la plaque soit déterminée par une différence de po- 

 tentiel entre le filament et la plaque, on voit qu'un 

 accroissement de ce voltage entraîne une diminution 

 du courant qui, par suite de l'effet Edison, est dirigé 

 vers la plaque; autrement dit, la résistancedu système: 

 filament-plaque est négative. 



Avec un dispositif constitué uniquement par un 

 filament et une plaque, les électrons secondaires ne 



1. Pliysical Review, t. VII, p. 141; janvier 1916. 



