DES MÉTHODES PHOTOMÉTRIQUES 



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et ne lier et qui passent à travers !<• s secteurs vides. 

 Les deux sourcesétant invariables el fixes, on agit 

 sur la fente (3) de manière à faire disparaître la 

 scintillation successivement pour les différentes 

 régions du spectre. 



Si l'on a préalablement déterminé la réparti- 

 tion de l'énergie dans le spectre de la source à 

 étudier, la mesure des largeurs de la fente (.i) 

 pour lesquelles disparaît la scintillation permet 

 de connaître, en valeur relative, la quantité de 

 lumière monochromatique qui, dans les diffé- 

 rentes régions du spectre, produit le même éclai- 

 rement qu'une quantité déterminée de lumière 

 blanche. On obtient ainsi la courbe de luminosité 

 spectrale dans laquelle on représente parl'unité 

 le coefficient maximum (obtenu pour ). = Ou 55). 



Le tableau I représente la moyenne des résul- 

 tats obtenus pour 18 observateurs (16 hommes 

 et 2 femmes), ne présentant aucune anomalie 



1,0 



0,6 



0,4 



0,2 



0A 



0,5 



0,6 



0,7 



Fig. 2. — Courbe de luminosité. — La courbe en trait plein 

 représente la courbe de luminosité déterminée par Ives; la 

 courbe en traits ponctués, la courbe des coefficients de 

 transmission de la solution absorbante uLilisée dans le 

 photomètre à lecture directe. 



connue de la vision et dont l'âge variait entre 18 

 et 40 ans. Il permet de construire la courbe 

 moyenne de luminosité pour un œil moyen 



(«g- 2). 



Tableau I 



Coefficients de luminosité relatifs aux différentes 



longueurs d'onde ' 



(«) 



3, Réalisation du photomètre à lecture directe. — 

 Ives et ses collaborateurs ont réalisé \& photomé- 

 trie à lecture directe — ou, suivant leur expres- 

 sion, la photométrie physique, par opposition 

 aux méthodes photométriques courantes qui 

 mettent en jeu les propriétés physiologiques de 

 l'œil de l'observateur — au moyen de deux dis- 

 positifs : l'un 1 pour les mesures délicates et 

 précises qu'on peut effectuer au laboratoire, 

 l'autre 2 en vue d'opérations plus rapides. Ces 

 dispositifs reposent sur les mêmes principes 

 que ceux de M. Féry dont il a été question plus 

 haut. 



Le premier appareil, auquel Ives donne le nom 

 imagé d'oeil artificiel de précision (fig. 3), com- 

 prend essentiellement un spectroscope qui pro- 

 duit un spectre de la source lumineuse sur un 

 écran percé d'une ouverture dont la hauteur, pour 

 chaque longueur d'onde, est exactement propor- 

 tionnelle au coefficient de luminosité de cette 

 longueur d'onde 3 . Un système convergent 



1. Ives : Phil. Mai;., Ibid., p. 859. 



KEVUE GÉNÉRALE DES SCIENCES 



Fig. 3. — Schéma de V « œil artificiel de précision » . — 

 L, source lumineuse: S, fente; P, prisme; A, vis micromé- 

 trique; S', point de formation du spectre; C, lentilles con- 

 vergentes; T, pile thermoélcctrique: D, écran; G, fils allant 

 au galvanomètre. 



reconibine ce qui passe du spectre en une image 

 que l'on forme sur une pile thermoélectrique 



1. E. Ivrs : l'hys. #<•>■., 2' série, t. VI, p. 319; IHId. 



2. E. Ives et Kingsbury: PAys.Rev.,2 «série, t. VI, p. 319; 

 1915. 



3. L'écran qui porte l'ouverture à travers laquelle passe 

 le spectre peut être fixe ou bien porté par un disque rotatif, 

 comme l'indique la figure 3. 



