CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



à l'emporter sur lu force centripète exercée pur le tour- 

 billon. 



Mais déjà, ù son premier passage un foyer, le noyau 

 en formation a été mis en rotation sur lui-même (comme 

 la pièoe de monnaie). Si, par exemple, la vitesse linéaire 

 du vent formant le tourbillon était île 6o' à la seconde, 



etsile l" noyau d'un union en formation avait 10' de 



diamètre, il ferait environ 2.000 tours à lu seconde sur 

 son propre axe. 11 est donc devenu centre d'attraction 

 comme nous l'avons vu ù l'expérience n° 3, et dans son 

 parcours sur les lignes du hérisson, il se nourrit par ses 

 pôles de toutes les parcelles de neige qui se trouvent 

 dans son voisinage — mais aussi du pollen de pin, OU 





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1 - 



Fig. 2. 



des microbes qu'il rencontre — parcelles de neige, 

 pollen ou microbes qui vont l'accompagner dans ses 

 girations. Les pôles s'allongent donc; mais l'air, trou- 

 vant alors plus de prise sur ces parties ainsi allongées, 

 fait culbuter peu à peu l'axe de rotation primitif du grê- 

 lon qui se met à tourner sur des axes constamment 

 renouvelés ; les parcelles de neige se collent alors sans 

 cesse sur les nouveaux pôles correspondants, et la sphère 

 qui en résulte grossit de plus en plus. 



Lors donc d'un deuxième, d'un troisième..., passage 

 au foyer, la sphère vient se heurter chaque fois à d'au- 

 tres semblables, grandies et venues en même temps de 

 tous les côtés ; les grêlons se martèlent et se roulent les 

 uns contre les autres au moment de ce passage au foyer ; 

 la neige, qui pendant leur trajet s'y était simplement 

 collée, se serre sous ce martelage et prend l'aspect de 

 glace translucide. 



Le phénomène continuant ainsi, et les grêlons gros- 

 sissant sans cesse, il arrive un moment où, pour chacun 

 d'eux, l'action centrifuge développée par la giration 

 autour de l'axe l'emporte sur la force centripète du tour- 

 billon; ils s'échappent alors du hérisson pour tombera 

 terre C sur un diamètre variant avec l'intensité du 

 tourbillon . 



Tout le système se déplaçant horizontalement, la 

 trée revoit la grêle SUT uni zone ayant pour largeur le 

 diamètre d'échappement des grêlons, et pour longueur 

 celle qui correspond a La durée et 1 la vitesse de trans- 

 lation du tourbillon générateur. 



Telle est lu théorie de la grêle de Ch. Weyhei 

 explique « la pluie de soufre , la présence des mici 

 dans les grêlons, la pluie de grenouilles ou de poi 

 suivant les eaux qui sont pompées pur le tourbillon : 

 elle explique enlin l'action de* coups de canon qui, 

 s'ils atteignent l'axe du tourbillon, peuvent disloquer 

 le fuseau delà trombe, -.'il est de faibles dimensions. 



El cette théorie est restée inconnue pendant trente 

 ans, puisqu'elle a été textuellement imprimée en 

 chez Gauthier- Villars. 



L'édition étant épuisée, nous sommes heureux de pen 

 ser que, par sa mort, notre éminent purent aura fait 

 revivre son œuvre en nous permettant d'y intéresser les 

 savants et d'en publier une parcelle. 



C 1 Gruau. 



§ 3. — Physique 

 Pompe avide à vapeur de mercure. — On a 



beaucoup utilisé, ces dernières années, l'action île jets 

 de vapeur ou d'air mis en action par des aspirateurs ou 

 des éjecteurs pour obtenir un vide partiel. Le rôle du 

 jet est double : 1» il attire le gaz environnant et le tixe 

 dans sa masse ; 2" il le transporte dans la chambre de 

 condensation. 



Les aspirateurs cessent de fonctionner aux basses 

 pressions parce que le premier de ces mécanismes se 

 trouve en défaut; les molécules gazeuses qui s'échappent 

 du jet compensent celles qui sont attirées. Mais si, pour 

 de basses pressions, on peut faire entrer le gaz dans 

 le jet et empêcher les molécules qui s'en échappent de 

 revenir dans le récipient où l'on veut faire le vide, on 

 conçoit qu'il puisse être possible de construire une 

 pompe à jet de vapeur fonctionnant aux pressions les 

 plus basses. 



Gaede 1 a décrit récemment une pompe (appelée pompe 

 à diffusion) dans laquelle un courant de vapeur de mer- 

 cure transporte dans le condenseur le gaz que l'on veut 

 extraire par un mécanisme analogue à celui d'un aspi - 

 rateur à vapeur. Pour introduire le gaz dans le jet de 

 vapeur de mercure, Gaede a utilisé la diffusion à tra- 

 vers un diaphragme à parois poreuses, ou, ce qui 

 revient au même, à travers une fente de largeur co m- 

 parable au libre parcours moyen des atomes de mer- 

 cure contenus dans le jet. Une partie du mercure du jet 

 s'échappe à travers la fente et le gaz qu'on veut 

 extraire diffuse à l'intérieur du jet. Il faut donc avoir 

 une fente très étroite (environ 0,1 mm.), ce qui rend le 

 fonctionnement de la pompe relativement lent. 



Gaede délinit la vitesse S de fonctionnement d'une 

 pompe par l'équation : 



S = 7 Log„£-, 



V désignant le volume du récipient où l'on veut faire le 

 vide et / le temps nécessaire pour que la pression tombe 

 de p,, à p. Voici, d'après Gaede, les vitesses de fonction- 

 nement de ses diverses pompes pour un vide de 

 0,001 mm. de mercure : 



Pompe rotative à mercure S= 120 cm 3 par sec. 

 Pompe moléculaire S= i.3oo — 



Pompe à diffusion S = 80 — 



Le grand avantage de la pompe à diffusion est que la 

 valeur de S demeure constante aux pressions les plus 

 basses, tandis que, pour toutes les autres pompes, la 

 valeur de S décroit rapidement quand la pression 

 tombe bien au-dessous de 0,001 mm. 



M. Irving Langmuii •- s'est proposé de remédier aux 

 faibles vitesses qu'impose la lenteur de lu diffusion 4 



1. Ann.der. Pliys., t XLVI, p. 357; 1915. 



2. The Pkysical Review[î\ t. VIII, ç>. 48; juillet 1916. 



