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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



à admettre que le passage d'un courant électrique 

 dans un métal consiste réellement dans le déplacement 

 d'électrons libres contenus à l'intérieur du métal. S'il en 

 est ainsi, ou peut prévoir l'existence d'un certain nom- 

 bre d'effets dus à la masse de ces électrons. En particu- 

 lier, l'extrémité postérieure d'une tige métallique animée 

 d'un mouvement accéléré doit s'électriser négativement, 

 par suite du retard des électrons libres que renferme le 

 métal; la périphérie d'un disque mis en rotation doit 

 également s'électriser négativement grâce à l'action de 

 la force centrifuge sur les électrons du disque. De tels 

 elfets doivent être très faibles, à cause de la masse très 

 faible des électrons. 



Dans les électrolytes, cespbénomènes sont plus aisés 

 à mettre en évidence, par suite de la masse relativement 

 considérable des ions porteurs d'électricité, et ils ont 

 été constatés depuis déjà longtemps. Les premières 

 recherches, dues à Colley ( , en 1882, ont été faites avec 

 un tube contenant une solution d'iodure de cadmium et 

 muni d'électrodes à ses deux extrémités; on donnait au 

 tube une accélération négative instantanée en le lais- 

 sant tomber et l'arrêtant brusquement dans du sable ; 

 on notait le courant électrique produit à l'aide d'un 

 galvanomètre mis en communication avec les électro- 

 des. Des mesures plus précises ont été faites par Tolman 

 etOsgerby 2 sur différents électrolytes (Kl, Nal, Lil), en 

 faisant varier l'accélération et les distances entre les 

 électrodes. La méthode qui utilise l'effet de la force 

 centrifuge conduit, dans les électrolytes, à des effets 

 plus faciles à vérifier. Tolman 3 , à l'aide d'une centrifu- 

 geuse puissante, a fait une étude systématique du phé- 

 nomène pour quatre électrolytes différents (Kl, Na I, 

 Lil, HI) et a obtenu des résultats en parfait accord avec 

 la théorie. 



Dans le cas des conducteurs métalliques, Maxwell ' a 

 été le premier, non seulement à discuter la nature des 

 phénomènes qui pourraient se produire si une masse 

 pondérale devait être associée à l'électricité dans les 

 métaux, mais aussi à essayer des expériences pour les 

 déceler. Seulement, comme il n'avait aucun moyen de 

 prévoir la grandeur possible de ces phénomènes, s'ils 

 existent, puisque ses recherches sont antérieures à l'éta- 

 blissement de la théorie électronique, il s'est contenté 

 d'enregistrer le résultat négatif de ses expériences, sans 

 donner aucun renseignement sur les dimensions ou la 

 précision des dispositifs qu'il a utilisés. Lodge 3 men- 

 tionne également le résultat négatif d'expériences sem- 

 blables. 



Les premiers essais ayant donné des renseignements 

 quantitatifs sont ceux de Nichols 6 , effectués par la mé- 

 thode de la force centrifuge, à l'aide d'un disque d'alu- 

 minium muni de balais disposés au centre et sur le 

 pourtour du disque, et reliés à un galvanomètre. Les 

 contacts des balais, en particulier celui qui se trouve 

 sur la périphérie dont la vitesse linéaire est très grande, 

 introduisent nécessairement des forces électromotrices 

 notables et soumises à des variations accidentelles; 

 néanmoins Nichols a pu conclure de ses expériences que 

 la masse du support de l'électricité, dans les métaux, 

 est moindre que celle de l'atome d'hydrogène. 



En 1913, Tolman, Osgerbv et Stewart ont établi, par 

 la méthode du mouvement accéléré, que l'effet envisagé 

 est si faible, dans les métaux, s'il existe, que la masse 



du support de l'électricité es: inférieure à de celle 



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de l'atome d'hydrogène. 



1. Colle*: Wied. Ann., t. XVII. p. 55; 1882. 



2. Tolman, Osgrkby and Stewaht : J. Am. Chem. Soc. r 

 t. XXXVI, p. 466; 1914. 



3. Tolman: Proc. Am. Acad., t. XL VI, p. 109; 1910; 

 J. Am. Chem. Soc, t. XXXIII, p. 121 ; 1911. 



'». Maxwell: Treatise on Etectricity and Magnetism, 3° éd, 

 (1892). t. II, pp. 211 et auiv. 



5. Lodge: Modem Vie>vs on Electricity, 3" éd, (1907), p. 39. 



6. Nichols : Pkysik. /.., t. VII, p. 640; 190C. 



Dans des expériences récentes, MM. Tolman et Ste- 

 wart* ont pu, en utilisant un galvanomètre plus sensible 

 et éliminant un à un les phénomènes parasites qui 

 prennent de l'importance pour de grandes sensibilités, 

 obtenir des effets perceptibles attribuables à la masse 

 des porteurs d'électricité dans les métaux. 



Dans ces recherches, les auteurs utilisent l'effet pro- 

 duit par le mouvement accéléré d'un conducteur métal- 

 lique; une bobine de lil ABC peut être mise en rotation 

 autour de son axe, dans un sens quelconque, et amenée 

 subitement au repos. Les deux extrémités D et E du Cl, 

 amenées au voisinage du centre de la bobine, sont mises 

 en communication, par l'intermédiaire d'une bobine 

 compensatrice, avec un galvanomètre balistique destiné 

 à mesurer la quantité d'électricité qui prend naissance 

 lors de l'arrêt brusque de la bobine mobile ABC. Celte 

 mise en liberté d'électricité tient à ce que, grâce à la 

 quantité de mouvement qu'ils possèdent, les électrons 

 de la bobine en rotation, ABC, continuent à se déplacer 

 après que le mouvement de rotation a cessé, jusqu'à ce 

 que l'action des forces électriques et des forces mécani- 

 ques qui agissent sur eux ait détruit cette quantité 

 de mouvement. 



Si l'on désigne : par l la longueur du fil enroulé sur la 

 bobine (lil en mouvement), par R la résistance totale 

 du circuit relié au balistique, par m la masse associée à 

 la charge atomique F (=9,6. 5oo coulombs), par i' la vi- 

 tesse tangentielle de la bobine au moment de l'arrêt, par 

 k uneconstante inconnue, mais sans doute petite vis-à-vis 

 de m, la théorie indique que la quantité d'électricité pro- 

 duite Q est donnée par la formule : 



(m-k) V l 

 V RF 



Les expériences ont permis de vérifier cette formule. 

 Elles fournissent pour m — k une valeur moyenne égale 

 à 1/1910 de la masse de l'atome d'hydrogène, c'est-à- 

 dire légèrement inférieure à celle qui représente la 

 masse des électrons en mouvement lent dans un espace 

 libre (soit i/i845). Elles permettent également d'ob- 

 tenir quelques renseignements sur le mécanisme de 

 la conduction métallique et sur la nature des électrons. 

 En particulier, elles semblent s'interpréter plus aisément 

 dans la théorie déjà classique des électrons libres, sus- 

 ceptibles de se déplacer sous l'action d'un champ élec- 

 trique, que dans celle, toute récente, de J.-J. Thomson, 

 qui admet la présence, dans un métal, d'atomes parti- 

 culiers analogues à des -doublets électriques s'orientant 

 parallèlement à la direction du champ électrique. Ces 

 atomes sont supposés capables d'émettre des électrons 

 dans la direction de l'axe du doublet, en sorte que la 

 propagation de l'électricité s'effectue par suite de 

 l'orientation des doublets sous l'action de la force élec- 

 tromotrice appliquée et du passage consécutif d'élec- 

 trons d'un atome à l'autre dans le sens du courant. Il 

 semble très improbable, concluent les auteurs, qu'une 

 semblable théorie puisse être mise d'accord avec les ré- 

 sultats des expériences qu'on vient de rapporter; il 

 serait, en effet, très surprenant que des forces mécaniques 

 puissent produire une orientation des doublets dans la 

 direction voulue et de la grandeur requise pour la pro- 

 duction de la quantité d'électricité indiquée par la théorie 

 ancienne et vérifiée par l'expérience. 



A. B. 



Sur quelques propriétés des gouttelettes 

 de mercure qui interviennent dans les me- 

 sures électroniques. — En vue des mesures élec- 

 troniques, le mercure présente plusieurs avantages : il 

 peut être aisément obtenu sous forme de gouttelettes 

 par différentes méthodes ; c'est un liquide : on est donc 

 assuré que les gouttelettes ont une forme sphérique ; sa 

 densité et sa viscosité ont une valeur bien connue et 

 qui demeure constante aux températures ordinaires. Un J 



1. The Physical Beriew, 2' série, t. VIII, p. 97; août 1916. 



