CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



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inconvénient sérieux provient de ce qu'il est difficile, à 

 cause du pouvoir réflecteur élevé du mercure, d'obtenir 

 au microscope une image bien définie pour des sphères 



dont le rayon ne dépasse pas quelques longueurs d'onde 

 lumineuses. 



M. !.. M. Me Keehan ' décrit une méthode ingénieuse 

 qui permet d'obtenir le rayon de 1res petites sphères de 

 mercure avec une erreur moindre que i OU 2 "/a- Les 

 gouttelettes étant déposées sur une lame de verre qu'on 

 observe au microscope, on dispose, sur le même plan 



que la goutte, deux lampes à Incandescence à verre dé- 

 poli, de part et d'autre du microscope et à 20 cm. de 

 l'axe. La gouttelette en donne deux images entourées d'an- 

 neaux de diffraction qui sont nettement visibles sur le 

 fond noir constitué par la sphère elle-même. Ouand 

 les centres des deux groupes d'anneaux sont aussi nets 

 que possible, on mesure leur distance qui fournit la 

 valeur de a\-i, a désignant le rayon de la sphère. La 

 méthode permet, comme on l'a dit, une assez grande 

 précision : une erreur de mise au point suffisante pour 

 rendre l'éclat de la tache centrale très faible vis-à-vis 

 de celui du premier anneau (erreur qui, pratiquement, 

 ne saurait passer inaperçue) est sans influence sur la 

 distance mesurée entre les deux centres, alors que la 

 même erreur de mise au point entraîne une altération 

 du contour apparent de la sphère qui rend la mesure 

 du diamètre impossible par la méthode ordinaire. 



M. Me Keehan a effectué des mesures sur un grand 

 nombre de sphères et a poursuivi ses observations pen- 

 dant un temps assez long (une dizaine de jours). Il a 

 constaté, dans chaque cas, une diminution du rayon. 

 La loi de cette variation, fournie par la considération 



de ï-i dépend du rayon de la sphère, de son âge, et 



dt 



des conditions où elle a été soumise. 



Des sphères mises dans l'air sec atteignent un état 

 final pour lequel la vitesse de diminution du rayon est 

 sensiblement indépendante du temps et en raison in- 

 verse du rayon, entre a = io~ 4 cm. et a = io — 3 cm. 



La valoir de 



da 

 Tt 



1,4 X io -10 cm. sec. 



La diminution totale de a, avant que l'état final soit 

 atteint, varie de 10 à 5o "/■>, le maximum de décrois- 

 sance étant plus grand pour les sphères plus petites. 



La présence autour des gouttelettes d'une atmosphère 

 réductrice (CO,H) exerce une influence sur la variation 

 du rayon. 



L'évaporation d'une surface de mercure à la tempéra- 

 ture de l'expérience est plus que suffisante pour rendre 

 compte de la vitesse maxima de décroissance observée. 

 Comme un courant gazeux n'a qu'une influence insigni- 

 fiante sur la vitesse, il faut admettre que la diffusion 

 maintient la pression de la vapeur, dans le voisinage 

 d'une gouttelette isolée, bien au-dessous de la pression 

 de saturation. La présence d'une mince couche gazeuse 

 ne participant pas à la circulation générale explique- 

 rait la faible valeur de la vitesse d'évaporation (infé- 

 rieure à i °/o du maximum théorique pour un vide par- 

 fait). Une altération de la surface du mercure se produit 

 dans l'air ; elle peut être due à un oxyde de mercure 

 qu'on enlève mécaniquement par un liquide et qui dis- 

 paraît chimiquement dans une atmosphère réductrice. 



La variation de la grandeur des gouttelettes de mer- 

 cure, l'altération de leur surface peuvent ne pas être 

 négligeables au point de vue de la correction qu'on 

 apporte à la formule de Stokes, pour les déterminations 

 électroniques, surtout dans le cas des sphères de très 

 petit diamètre où la correction à la loi de Stokes prend 

 une importance considérable. 



A. B. 



Le radiostéréomètre Tauleigne-Mazo. — , 



Le radiostéréomètre Tauleigne-Mazo a pour but de 



1. The Physical Review, 2" série, t. VIII, p. 142; août 1916. 



permettre l'examen itéréoscopique des clichés pi 

 radiographie, et le repérage en profondeur de corps 

 étrangers â l'organisme : balles, éclate d'obus, etc. 



La prise du oouple stéréoi copique nécessaire <■ t faci- 

 litée par l'emploi d'un châssis spécial, constitué par 

 une gaine plombée, a l'intérieur de laquelle glisse une 



planche supportant la plaque photographique. La 

 gaine n'esl d'ailleurs plombée que pour moitié, et per- 

 met d'impressionner la plaque en deux expositions 

 successives. 



Il va sans dire que toutes les conditions pour la prise 

 d'un bon cliché radiographique doivent être remplies : 

 focus bien réglé, rayons de moyenne pénétration 

 (degrés Benoist VI ou VII, 11 à i3 cm, d'étincelle équi- 

 valente), temps de pose, etc. Le focus doit être parfai- 

 tement rentré par rapportai! cliché 1 ! au membre exa- 

 mine. Ce membre a été Immobilisé sur la partie non 

 plombée de la gaine, de façon que le « rayon normal n 

 passe par le point le plus intéressant (projectile, frac- 

 ture osseuse), et sa position reste invariable. 



Au moment d'impressionner la seconde moitié de la 

 plaque, on déplace le foeus (préalablement lixé à 5o cm. 

 au-dessus de la gaine) parallèlement au grand axe de 

 symétrie de la plaque elle-même. Ce déplacement pour- 

 rait être inférieur ou égal à 6,5 cm., écartement normal 

 des yeux : il est ici de l\ cm. dans un sens ou dans 

 l'autre. On retire la plaque, on la retourne autour de 

 son petit axe de symétrie, et on la remet en place dans 

 la gaine; puis on expose pour la seconde fois. Grâce 

 au retournement, une moitié du cliché a été impression- 

 née par le côté gélatine, et l'autre moitié par le côté 

 verre : les deux images sont parfaitement symétriques. 

 Il en résulte qu'à la reconstitution stéréoscopique, nous 

 aurons à volonté soit le relief direct (sens antéro-posté- 

 rieur), soit le relief pseudoscopique (sens postéro-anté- 

 rieur), qu'on pourrait peut-être plus justement appeler 

 relief « rétroscopique ». 



Pour l'examen stéréoscopique, le double cliché, qu'on 

 suppose bien uniforme comme transparence et finesse 

 de détails, est placé dans la rainure C du radiostéréo- 

 mètre (fig. 1). 



L'instrument se compose d'une cage en bois dont les 

 parois internes sont noircies. Le fond est fermé par une 

 plaque de verre dépoli V. Une autre plaque de verre, 

 sur laquelle sont tracées des verticales équidistantes à 



E E 



Fig. 1 . — Schéma du radiostêréontèire Tauleigne-Mazo. — 

 V, verre dépoli ; C, cliché à examiner ; R, réseau : G, ghice : 

 E, E', yeux de l'observateur. 



4 cm. d'intervalle, constitue le réseau R, et est suscep- 

 tible de se déplacer latéralement sous l'action d'un 

 pignon engrenant sur une crémaillère. Les yeux de 

 l'observateur en E et E' regardent dans la même direc- 

 tion, à droite ou à gauche. Dans la figure 1 par exemple, 

 l'œil droit voit l'image droite directement; l'œil gauche 

 ne voit l'image gauche correspondante qu'après une 

 réflexion sur fa glace G. Cette glace est constituée par 



