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P. DUHEM — L'HYSTÉRÉSIS MAGNÉTIQUE 



coordonnées. La ligne A, suivie du point S' au 

 point S, et la ligne D, suivie du point S au point S', 

 forment une courbe fermée (fig. 1), qui a pour centre 

 l'origine des cooi'données. 



Soient H l'abscisse du point S et —H l'abscisse 

 du point S'. Prenons le corps dans l'état d'aiman- 

 tation ligure par le point S'; le champ magnétique 

 total a alors la valeur — H ; avec une lenteur infinie, 

 faisons croître ce champ de la valeur — H à la 

 valeur II et faisons-le décroître ensuite de H à — II ; 

 le point figuratif parcourra la courbe fermée que 

 nous venons de définir, et cela dans le sens même 

 où nous l'avons supposée décrite. 



Ce parcours ramène le point figuratif en S', en 

 sorte qu'après cette modification infiniment lente, 

 le corps se retrouve exactement dans l'état magné- 

 tique où il était avant; il a même intensité d'ai- 

 mantation et le champ magnétique total est le 

 même; rien n'empêche donc qu'on lui fasse subir 

 une seconde fois la modification qu'il vient 

 d'éprouver. Celte seconde modification peut, d'ail- 

 leurs, être suivie d'une troisième modification 

 toute semblable, et ainsi de suite. 



Ainsi 7a courbe fermée que nous venons de défi- 

 nir représente un cycle d'opérations que le corps 

 peut subir avec une lenteur intlnie et qui peut être 

 reproduit une inlinité de fois identique à lui-même. 



Ce cycle n est pas réversible; si l'on imaginait 

 que le point figuratif passât de S en S' par la ligne 

 .ascendante et revînt de S' en S par la ligne des- 

 cendanle, on concevrait un déplacement géomé- 

 trique qui ne correspondrait nullement à une opéra- 

 tion physique accomplie avec une lenteur infinie; 



M 



une telle opération ne peut, en effet, être repré- 

 sentée ni par un segment d'ascendante parcouru 

 de droite à gauche, ni par un segment de descen- 

 dante parcouru de gauche adroite. 



Nous venons do traiter d'un cycle fermé, com- 

 posé d'une ascendante et d'une descendante, dont 

 les extrémités S et S' ont pour abscisses des champs 

 égaux en valeur absolue et de signes contraires. 



Considérons maintenant deux valeurs quelconques, 

 n„, H,, du champ magnétique; nous admettrons 

 que l'on peut tracer un et un seul cycle simplr 

 ayant pour abscisses respectives H^, et 11,; en disant 

 que ce cycle est simjjle, nous entendons qu'il est 

 formé par un seul segment d'ascendante, suivi d'un 

 seul segment de descendante (fig. 2). Il est clair 

 que l'on peut concevoir des cycles fermés beau- 



coup plus compliqués, que composent un nombre 

 quelconque de segments d'ascendantes alternant 

 avec un nombre égal de segments de descendantes ; 

 tel le cycle représenté par la figure 3. 



Un renseignement bien important va nous être 

 fourni par un corollaire du principe de Carnot et 

 de Clausius. 



Imaginons qu'un système matériel quelconque 

 parcoure un cycle d'opérations qui se puisse indé- 

 finiment reproduire identique à lui-même; suppo- 

 sons, en outre, que la température du système garde 

 une valeur invariable pendant tout le temps que 

 dure le parcours de ce cycle ; le principe de Carnot 

 et de Clausius nous enseigne que la somme des 

 quantités de chaleur dégagées par le système 

 pendant ce temps surpasse la somme des quantités 

 de chaleur absorbées; ce que l'on peut encore 

 énoncer en disant que la somme algébrique des 

 quantités de chaleur dégagées par le système 

 pendant le parcours du cycle est positive. 



Or, les principes de la Thermodynamique nous 

 apprennent à calculer la quantité de chaleur que . 

 dégage un aimant placé au sein d'un champ magné- 

 tique, lors<]ue l'intensité du champ et l'aiinanlation 

 du métal éprouvent des variations inliniment jn'- 

 tites, tandis que la température de l'aimant ne 

 change pas. 



Cette quantité de chaleur est naturellement la 

 somme des quantités de chaleur dégagées par cha- 

 cun des éléments de volume qui composcmt l'aimant. 



Portons donc notre attention sur la quantité de 

 chaleur (jue dégage un tel élément au cours d'une 

 modification infiniment petite. 



