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P. DUHEM — l/llYSTÉRfiSIS MAGMATIQUE 



L'HYSTÉRÉSIS MA&INÉTIQUE ' 



DEUXIÈME PARTIE : 

 LAIMANTATION DANS UN CHAMP QUI VARIE RAPIDEMENT 



Digression sur la viscositk en général. 



Tout ce que nous avons dil jusqu'ici ' se rapporle 

 à des modifications intinimenl lentes, à des modi- 

 fications au cours desquelles l'équilibre magné- 

 tique peut être regardé comme établi à chaque 

 instant; les règles précédentes composent, en 

 somme, une Sln tique magnat ique. 



Or, toutes les modifications qu'il est possible de 

 réaliser sont produites avec une certaine vitesse; 

 parmi ces modifications, il en est de fort intéres- 

 santes, qui sont très rapides. Ce n'est donc point, 

 dans la plupart des cas, les corollaires de cette 

 Statique qu'il nous sera possible de comparer à 

 l'expérience, mais bien les propositions que for- 

 mule la Dyiinnii//iie maijnétiqiw. Il s'agit, dès lors, 

 de fixer le-; lois de cette Dynamique. 



Comment y parviendrons-nous, si ce n'est en 

 analysant la méthode qui permet, en général, de 

 passer d'une Stalique à la Dynamique correspon- 

 dante, et en appliquant celte méthode à l'étude du 

 Magnétisme? 



L'élude du mouvement local a, la première, 

 fourni à d'Alembert l'occasion d'inventer un pro- 

 cédé qui permît de passer de la Statique à la Dyna- 

 mique; on sait communément en quoi consiste ce 

 procédé ; rappelons-le en peu de mots. 



Lorsqu'un point matériel se meut librement sous 

 l'action d'une force, le produit de la masse du 

 point par l'accélération de son mouvement est un 

 Victeur de même grandeur et de même direction 

 que la 'force. Cette proposition peut se mettre 

 encore sous une autre forme, .\ppelons force 

 (Tincrtie ajppliquée au point matériel un vecteur 

 dont la grandeur es! le produit de la masse du 

 point matériel par l'accélération, mais dont le sens 

 est opposé à celui de l'accélération. Nous pourrons 

 dire qu'il y a équilibre, .'i chaque instant, entre 

 cette force d'inertie et la force qui agit réellement 

 sur le point matériel. 



L'extension de celle proposition à tout système 

 mécanique conslitue le principe de dAIcmberl. 

 La force d'inerlie appliquée ù l'une quelconque des 

 masses élémentaires qui composent le système 

 étudié est toujours définie comme dans le cas par- 

 ticulier 1res simple que nous venons d'examiner. 



' Vuirla ]iremiriv p-irtic ,1,-ms la /7.Tur ,|ij ir. janvier 1906 

 XVII. ji. 8 et suivantes. 



Le principe de d'Alemberl consiste alors à affirmer 

 que, dans un système quelconque, animé d'un mou- 

 vement purement local, il y a, à chaque instant, 

 équilibre entre les forces d'inertie et les forces qui 

 agissent réellement sur le système. 



On n'a pas tardé à reconnaître que, pris sous la 

 forme que nous venons d'indiquer, le principe de 

 d'.Memberl ne suffi-ait pas à constituer une Dyna- 

 mique conforme aux faits d'expérience, même 

 lorsqu'on se bornait à considérer des systèmes 

 animés d'un simple mouvement local. On a alors 

 modifié ce principe en le compliquant : on a admis 

 que, pour faii'e équilibre aux forces qui sollicitent 

 réellement un système en mouvement, il ne suffi- 

 sait pas de considérer les forces d'inertie appli- 

 quées à ses diverses masses élémentaires ; qu'il 

 fallait encore introduire de nouvelles actions, que 

 l'on a nommées actions de viscosité. 



C'est dans l'étude du mouvement des fiuides que 

 ces actions furent, tout d'abord, considérées par 

 Navier. Les actions de viscosité auxquelles chaque 

 élément fluide est soumis dépendent non seulement 

 de l'état de cet élément, c'est-à-dire de sa tempéra- 

 ture et de sa densité, mais encore de la vitesse 

 avec laquelle change la forme de cet élément. Elles 

 s'évanouissent quand cette vitesse s'annule. Elles 

 croissent en valeur absolue, et au delà de toute 

 limite, en même temps que cette vitesse. Enfin, 

 elles sont orientées de telle sorte qu'elles gênent 

 la déformation de l'élément, c'est-à-dire que la 

 déformation que l'élément subit pendant un temps 

 infiniment court les oblige à efl'eclucr un travail 

 négatif. 



Les progrès de n'ùiergéticiue ont grandement 

 accru l'imporlance des actions de viscosité et le 

 rôle que Joue le principe de d'Alembert, comph'lc 

 par la considération de ces actions. Cette science 

 générale, en effet, étudie non seulement les mou- 

 vements locaux, maisencored'autrc-^ modifications, 

 telles que les changements d'état physique ou de 

 constitution chimique, qu'elle regarde comme irré- 

 ductibles au mouvement local. Ces derniers chan- 

 gements peuvent bien souvent se produire sans 

 qu'aucun mouvement local les accompagni': en un 

 récipient aux parois rigides et immobiles, \n\ nn'- 

 langc d'hydrogène et du chlore peut se transfor- 

 mer graduellement en acide chlorhydrique. 



Or, là où le mouvement local fait défaut, I' - 

 actions d'inertie disparaissent; lors donc quil 



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