p. DUHEM — L'HYSTÉRÉSIS MAGNÉTIOUE 



s'agil d'éludierdes cliangements détat exempts de 

 mouvement local, le passage de la Statique à la 

 Dynamique se fait en adjoignant les seules actions 

 de viscosité aux actions extérieures qui sollicitent 

 réellement le système. 



Ces actions de viscosité présentent, d'ailleurs, 

 les caractères généraux que nous leur avons 

 reconnus en étudiant le mouvement local des 

 fluides; elles dépendent non seulement de l'état 

 actuel du système, mais encore de la vitesse avec 

 laquelle il se transforme ; elles s'annulent lors- 

 que cette vitesse s'évanouit; elles croissent en 

 valeur absolue, et au delà de toute limite, en même 

 temps que cette vitesse; enfin, le travail qu'elles 

 accomplissent pendant un laps de temps quel- 

 conque est négatif, car elles tendent toujours à 

 gêner la transformation dont le système est le 

 siège. 



Par exemple, au sein d'un mélange de chlore, 

 d'hydrogène et d'acide chlorhydrique, on peut 

 dire que la tendance qu'a l'acidité à croître par 

 combinaison ou à décroître par dissociation e^^t, à 

 chaque instant, équilibrée par une action de visco- 

 sité; celte action dépend non seulement de la 

 densité du mélange gazeux, de sa température, de 

 sa composition, mais encore de la vitesse avec 

 laquelle varie l'acidité du système; lorsque cette 

 vitesse s'annule, cas auquel l'équilibre chimique 

 est établi, cette action s'annule; lorsque la valeur 

 absolue de la vitesse croit, la valeur absolue de 

 Faction croit el, en même temps, ces deux, 

 valeurs surpassent toute limite: enfin, au sein 

 d'un mélange où l'acide se forme, cette action 

 tend à produire la dissociation, tandis qu'au sein 

 d'un mélange où l'acide se dissocie, elle tend à 

 produire la comijinaison. 



La tendance qu'a l'acidité à varier au sein d'un tel 

 mélange dépend, d'ailleurs, de l'état de ce mélange, 

 c'est-à-dire de sa densiié, de sa température el de sa 

 pression ; dès lors, la proposition que nous venons 

 d'énoncer à son sujet, et qui dépend du principe 

 de d'.\lembert généralisé, équivaut à celle loi bien 

 connue: La vitesse avec laquelle varie l'acidité au 

 sein d'un mélange d'hydrogène, de chlore et 

 d'acide chlorhydrique dépend uniquement de la 

 densité de ce mélange, de sa température et de sa 

 composition. 



II. — l..\ VISCiiSITK MAGNKTIOIT.. Le TR.VJET CO.NNU 

 ET LU TRA.IET COMPLET. 



Les changements que peut éprouver l'aiman- 

 tai ion d'un morceau de métal sont comparables 

 aux changements d'acidité que peut éprouver un 

 mélange d'hydrogène, de chlore el d'acide chlor- 

 hydrique; ils peuvent être conçus indépendam- 



ment de tout mouvement local ; on peut fort bien 

 imaginer que lintensité d'aimantation en un point 

 du métal passe d'une valeur à une autre sans que 

 la matière voisine de ce point éprouve aucun chan- 

 gement de densité, ni de position. A la vérité, en 

 même temps que l'aimantation d'un morceau de 

 fer change d'intensité, la matière qui forme ce 

 morceau éprouve de légers changements de den- 

 sité ; mais il n'est point illogique de faire abstrac- 

 tion de ces condensations et de ces dilatations; en 

 le faisant, on n'obtiendra de la réalité qu'une repré- 

 sentation simplifiée ; mais l'approximation de 

 l'image ainsi obtenue sera, dans la plupart des 

 ca-;, suffisante: c'est pourquoi nous nous en con- 

 tenterons encore dans ce qui va suivre. 



Puisque aucun mouvement local n'est censé 

 accompagner les changements d'aimantation du 

 métal que nous éludions, les diverses masses élé- 

 mentaires qui composent ce métal ne sont soumises 

 à aucune force d'inerlie. Si donc nous voulons 

 passer de la Statique magnétique à la Dyna- 

 mique magnétique en faisant usage du principe de 

 d'Membert génér.ilisé, nous aurons seulement à 

 tenir compte des actions de viscosité magnétique. 

 C'est pourquoi nous énoncerons la proposition sui- 

 vante : 



Pour obtenir les lois des varialions rapides de 

 ï aimantation, il saCCil de prendre les lois qui ré- 

 f/issent les varialions infiniment lentes de cette 

 même aimantation et d\v substituer au cliamp ma- 

 gnétique total la somme de ce champ magnétique 

 réel et d'un champ magnétique fieli/, dit cu.\mp de 



VISCOSLTÉ MAGNÉTIQUE. 



Les propriétés qui caractériseront ce champ de 

 viscosité magnétique seront postulées à l'imitation 

 des propriétés qui, en tous autres cas, ont été 

 attribuées aux actions de viscosité : 



Le champ de viscosité magnétique dépendra de 

 la nature du métal étudié, de sa température et de 

 son intensité d'aimantation. 



Il dépendra aussi de h vitesse avec laquelle croît 

 cette intensité d'aimantation ; il s'annulera en 

 même temps que cette vitesse ; sa valeur aljsolue 

 croîtra en même temps que la valeur absolue de la 

 vitesse; ces deux valeurs seront simultanément 

 infinies ; enfin, le champ de viscosité sera toujours 

 d'un signe opposé à celui de cette vitesse. 



Le principe que nous venons, d'énoncer donne 

 lieu à une représentation géométrique. 



Prenons pour abscisses, comme nous l'avons fait 

 jusqu'ici, les valeurs des champs magnétiques et 

 pour ordonnées les intensités d'aimantation. A 

 l'état magnélique de la substance que nous étu- 

 dions, nous pouvons faire correspondre le point 

 figuratif que nous avons considéré jusqu'ici ; nous 

 savons que ce point a pour abscisse la valeur du 



