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P. DUHEM — L HYSTERESIS MAGNÉTIQUE 



s'agit de modilicatioiis infiniment lentes, ces petites 

 variations, en accumulant les altérations perma- 

 nentes, produisent des effets remarquables que 

 nous avons étudié-i au chapitre VI de la première 

 partie; en étudiant maintenant les modifications 

 rapides, nous allons voir que la viscosité amortit et 

 fait presque entièrement disparaître les effets de 

 ces petites variations. 



Imaginons, en effet, qu'au lieu de garder cons- 

 tamment la valeur H, le cliamp total oscille entre 

 deux valeurs H„, H,, la première un peu inférieure 

 et la seconde un peu supérieure à H. Au lieu de se 

 réduire à la droite HH' (fig. -i), le tracé connu 

 sera représenté par une ligne plus ou moins 



M 



l<'i]t'. 4. 



sinueuse CC;', comprise entre les deux droites II„II„', 

 H, H,', parallèles à ÛM. 



Supposons que la vitesse de variation de l'inten- 

 sité d'aimantation soit d'abord positive; l'aiman- 

 tation commence par croître; le tracé complet 

 coïncide d'abord avec l'ascendante A.\', et il se 

 confond avec cette ascendante tant qu'elle ne ren- 

 contre pas le tracé connu ClV. 



Considérons l'instant où le point liguratif complet 

 se trouve en ir; au même instant, le point figuratif 

 connu se trouve en p; le champ de viscosité magné- 

 tique à cet instant est mesuré en valeur absolue par 

 la longueur np. 



Supposons que l'on ait imprimé à la variation de 

 l'intensité d'aimantation lu même vitesse initiale, 

 mais que l'on ait maintenu le champ total cons- 

 tamment égal à H; au moment où le point complet 

 se trouve en r:, le point connu se trouverait en P et 

 la valeur absolue du champ de viscosité magnétique 

 serait mesurée par la longueur r.P. 



Or la valeur absolue de la différence entre les 

 longueurs t.V et -rp ne surpasse assurément pas la 

 dillerence II, — 11^; elle est donc très petite. Aussi 



pciuvons-nous énoncer la proposition suivante : 

 Que Fou mainlienne invariable la valeur du ch:iuiji 

 magnétique total ou qu'on lui permette de léf/n r^ 

 oscillations au voisinage de cette valeur, pourvu 

 que rintensité d'aimantation ait, dans les deux <•,/>, 

 même valeur initiale et même vitesse de variation 

 initiale, lorsqu'en ces deux cas l'aimantalinn 

 prendra une même intensité, le champ de viscosilé 

 magnétique prendra sensiblement même valeur. 

 D'ailleurs, la valeur du champ de viscosilé, à uni' 

 température donnée, dépend uniquement de l'in- 

 tensité d'aimantation et de la vitesse avec laquille 

 varie cette grandeur; on peut donc dire qm' la 

 vitesse de variation de raimantation prend, dans 

 les deux cas, sensiblement la même valeur lorsipie 

 l'aimantation y acquiert la même intensif-. Cille 

 proposition, à son tour, équivaut à celle-ci : li:in-< 

 les deux cas, l'aimantation varie sensiblement avec 

 la même vitesse. 



La viscosité étouÛ'e donc, pour ainsi dire, l'effet 

 que produiraient les variations petites et inces- 

 santes du champ magnétique. 



IV. — Al.MA.NTATION rRODUITE PAR UN CHAMP 

 DO.NT LA VALELIl OSCILLE E.NTRE PEUX LIMITES DONNÉES. ' 



La question que nous venons de traiter rentre 

 comme cas particulier dans celle-ci : Comment 

 varie l'aimantation lorsque la valeur du champ 

 magnétique total oscille entre deux limites delii- 

 minées?Si, en effet, ces deux limites sont extrêinr- 

 ment voisines l'une de l'autre, nous retrouvons le 

 problème qui vient de nous occuper. 



Imaginons, pour fixer les idées, qu'à l'inslant 

 initial, le champ ait sa moindre valeur 11^; le point ■ 

 figuratif d'où partira le tracé connu sera le point ;, 

 P„ (fig. îi] situé sur la ligne H„H/, iiarallèle àOM; i< 

 si H, est la valeur maximum du champ, le tracé 

 connu demeurera sans cesse compris entre les 

 deux lignes parallèles UJiJ et II, H,'. 



Supposons que la vitesse de variation de l'aiman- ',' 

 talion soit d'abord positive; le tracé complet com- i 

 mencera par une ascendante, et cette ascendante 

 partira d'un certain point -n^, situé à gauche du 

 point P„ et à la même distance de l'axe 011. 



Le trajet connu commencera par monter sans' 

 cesse, en touchant alternativement la ligne 11,11', 

 et la ligne H,,ir„. Il montera jusqu'au point P, oîi 

 il rencontrera l'ascendante issue du point t:^. Le 

 point P, sera, pour ce trajet, un point de hauteur 

 maximum, où il présentera une tangente hori/en- 

 tale; d'après ce que nous avons vu au chapilie II, 

 le trajet connu doit, en ce point, être parcouru de 

 droite à gauche ; ce point se trouvera donc sur une 

 branche qui, après avoir louché la ligne 11,11,', se 

 dirige vers la ligne H„II„'. 



