p. DUHEM — LIIVSTÉRÉSIS MAGNÉTIQUE 



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A partir du point P,, le trajet connu commencera 

 à descendre; la partie correspondante du tr^ijel 



[ complet sera la descendante issue du point P,. Le 

 trajet connu ira touclier en Pj la ligne H„n/, et il 



i continuera à descendre jusqu'à ce qu'il coupe en P^ 

 la descendante issue du point P, ; pour ce trajet, le 

 point P, sera un point de hauteur minimum où la 



I tangente sera horizontale. 



1 A partir du point P., le trajet connu recommen- 

 cera à monter; le trajet complet se réduira à l'as- 

 cendante P,P, issue du point P.. Le trajet complet 

 ira touclier en \\ la ligne H, H/, puis il continuera 



Fig. 



àmonter jusqu'au point P^, où il rencontre l'ascen- 

 dante issue du point P_. 



Le trajet connu continuera ainsi à serpenter entre 

 leslignesH^HJet II, II, 'tout en dessinant des boucles, 

 tandis que le tracé complet sera formé d'un trait en 

 zig-zag, joignant entre eux les points du tracé 

 connu où la tangente est parallèle à OH. 



V. — Du CYCLE FERMÉ PARCOURU 

 AVKC UNE CERTAINE VITESSE. 



Supposons que le champ total éprouve indénni- 

 ment des variations périodiques suivant une loi 

 bien déterminée; il est clair que les variations de 

 l'aimantation tendront, elles aussi, à devenir pé- 

 riodiques, leur période étant la même que celle 

 des variations du champ; en d'autres termes, le 

 tracé connu tendra à se transformer en un cycle 

 fermé décrit pendant la durée d'une période. 



Étudions ce cycle. 



La l'orme de ce cycle peut être très compliquée; 

 nous nous bornerons à considérer le cas (fig. 6} 

 où ce cycle présente un seul point d'ordonnée 

 ma.\imum, que nous désignerons par S, et un seul 

 point d'ordonnée minimum, que nous désignerons 

 par S'. Dans ce cas, la forme du trajet complet nous 

 est immédiatement connue par les principes posés 

 au chapitre II; ce trajet se compose d'une ascen- 

 dante S'aS, condui?ant du point S' au point S, et 

 d'une descendante SSS', ramenant du point S au 

 point S'; le trajet complet est un cycle simple. 



Nous savons, par le chapitre IV de la première 

 partie, que la branche descendante d'un cycle fermé 

 simple se trouve tout entière à gauche de la branche 

 ascendante. D'autre part, les principes posés au 

 chapitre II de la présente partie nous enseignent 



M 



que la branche ascendante S'AS du trajet connu est; 

 tout entière à droite de la branche S'aS du trajet 

 complet ; que la branche descendante S'DS du trajet 

 connu est tout entière à gauche de la branche des- 

 cendante S'J S du trajet complet. Nous pouvons donc 

 énoncer la proposition suivante : 



Si le point figuratif qui décrit Je trajet connu 

 d'un cycle parcouru avec une certaine vitesse était 

 remplacé par un observateur qui marcherait sur le 

 plan, cet observateur aurait, pendant toute la durc& 

 du parcours, Paire du cycle à sa gauche. . 



Or, nous pouvons, dans le cas qui nous occupe, 

 supposer que le corps étudié soit une sphère placée 

 dans un champ magnétique uniforme et calculer, 

 au moyen des principes rappelés au chHpilre IV de 

 la première partie, la quantité de chaleur dégagée 

 pendant le parcours du cycle. 



Évaluée en unités mécaniques, cette quantité de 

 chaleur est un produit de deux facteurs. 



Le premier facteur est le volume de la sphère. 



Pour évaluer le second facteur, il faut multiplier 

 chacune des diminutions infiniment petites qu'a 

 éprouvées l'aimantation par la valeur du champ 

 total au moment où cette diminution a eu lieu, puis 

 faire la somme de tous ces produits. 



