p. DUHEM — L'HYSTÉRÉSIS MAG.NÉTIQCE 



une valeur absolue plus grande, et il en sera de 

 même du champ de viscosité magnétique ; l'ascen- 

 dante S';(S du second cycle sera à droite de l'ascen- 

 dante S'AS du premier cycle ; la descendante Sf/S' 

 du second cycle sera en entier à gauche de la des- 

 cendante SDS' du premier cycle; le second cycle 

 sera, en entier, extérieur au premier cycle, sauf aux 

 points S, S' qui seront communs aux deux cycles. 



h; 



M 



h: 



Un raisonnement tout semblable serait encore 

 de mise dans le cas suivant : Après avoir, au 

 moyen d'un certain champ total alternatif, obtenu 

 un cycle où l'aimantation atteint une certaine 

 valeur maximum, on se propose, au moyen d'un 

 autre champ alternatif de même période ou de 

 période moindre, d'obtenir un cycle où l'aimanta- 

 lion atteigne une plus grande valeur. On trouvera 

 sans peine que le second cycle doit être, en entier. 

 à l'extérieur du premier. 



Les deux résultats que nous venons d'obtenir 

 entraînent un corollaire: 



.\u moyen d'un champ total alternatif qui oscille 

 entre les valeurs — H et H, on a obtenu un cycle 

 fermé où l'aimantation a une certaine intensité 

 maximum M; si l'on veut, au moyen d'un champ 

 alternatif de période moindre, obtenir un cycle 

 fermé où l'aimantation atteigne au moins la valeur 

 M, on devra faire osciller le champ entre deux 

 valeurs plus écartées l'une de l'autre que — H et H. 



Ce corollaire, à son tour, en entraîne un autre, 

 et c'est celui-ci que nous nous proposions d'ob- 

 tenir : 



On considère une suile de champs alternatifs qui 

 oscillent tous entre les mêmes limites —H et H, 

 mais avec une période dont la durée décroît d'un 

 champ au suivant; à chacun de ces champs corres- 

 pond un cycle; r intensité ma.xima de F aimantation 

 décroit d'un cycle au suivant. 



La figure 8 nous montre comment sont disposés 

 deux cycles engendrés par des champs alternatifs 

 de même amplitude, mais de périodes différentes. 

 .\SDS' est le cycle connu de plus longue période; 

 aSSS' est le cycle complet correspondant. A la plus 

 courte période correspondent le cycle connu asds' 

 et le cycle complet ps-'s'. 



Laissons invariable les limites — H et H entre 

 lesquelles oscille le champ total et rendons la 

 période de plus en plus petite; vers quelle forme le 

 cycle connu et le cycle complet tendront-ils? 



La valeur absolue du champ de viscosité magné- 

 tique est représentée par la dilférence d'abscisses 

 entre un point du tracé complet et le point corres- 

 pondant du tracé connu; ces deux cycles sont, d'ail- 

 leurs, compris entre les parallèles à Cl .\1 qui ont pour 

 abscisses respectives II et — II ; la valeur absolue 

 du champ de viscosité magnétique ne peut donc, en 

 aucun cas, surpasser 2H. 



D'autre part, au cours du cycle, l'intensité d'ai- 

 mantation atteint une valeur maximum ; si cette 

 valeur ne tendait pas vers lorsque la période du 

 cycle tend elle-même vers 0, il y aurait sûrement 

 des instants où la vitesse de variation de l'aiman- 

 lalion deviendrait infime; il en serait de même, à 

 ces moments-là, de la valeur absolue du champ de 

 viscosité, ce qui contredirait à la vérité ce que nous 

 venons d'établir. 



Nous obtenons ainsi la proposition suivante : .Si 

 l'on fait tendre vers la périodr d'un champ alter- 

 natif d'amplitude invariable, la valeur maximum de 

 Taimanlation au cours du cycle fermé correi^pon- 

 dant tend V(^rs 0. 



Lorsque le champ total subit des oscillations 

 alternatives d'amplitude notable et de très courte 

 liériode, le cycle complet SS' Tig. !»' se compose 



d'un très court segment d'ascendante et d'un très 

 court segment de descendante, presque tangents 

 entre eux et presque confondus avec l'origine des 

 coordonnées; quant au cycle connu ASDS', il 

 s'aplatit extrêmement sur l'axe H'H. 



On comprend ainsi comment des oscillations 

 électriques très rapides ne communiquent au fer 

 aucune aimantation notable, même quand elles 

 sont intenses. 



