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ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



RÉUNION BIOLOGIQUE DE MARSEILLE 



Séance du 20 Mais 1906. 



M. C. Gerber a observé rexist(?nce de fleurs vires- 

 centes de la Valériane chausse-trape ; la cause de cette 

 virescence est un puceron (Trioza Centranlln) vivant 

 entre les fleurs et les bractées. — M. Alezais signale 

 l'existence d'une éosinophilie myéloïde dans la lèpre. 

 • — M. A. Raybaud a noté une hyperglobulie très nette 

 dans un cas de pneumothorax assez ancien chez un 

 tuberculeux avancé. — M. P. Stephan décrit un état 

 intermédiaire de dévelop|;ienient des organes génitaux 

 observé chez un hybride de roq faisan et de poule 

 naine. 



RÉUNION BIOLOGIQUE DE BORDEAUX 



Séance du 6 Mars 1906. 



M. J. Kunstler décrit un nouveau mode de lorma- 

 . tion des memliranes périvacuolaires chez les Infusoires 

 ciliés. — MM. J. Gautrelet et H. Gravellat ont cons- 

 taté que les injections sous-cuLanées concentrées de 

 bleu de méthylène chez le lapin agissent à la fois sur 

 les fonctions hépatiques, sur la nutrition et sur le rein. 

 La fonction uréopoiétique ainsi que la fonction glyco- 

 génique soint amoindries. La sécrétion rénale n'est pas 

 arrêtée, mais la désassimilation est diminuée. — 

 M. F. Jolyet montre que l'action inhibitrice de l'eau 

 de mer sur le fonctionnement du cœur isolé doit être 

 due à sa teneur assez élevée en magnésium. 



SOCIÉTÉ FRANÇAISE DE PHYSIQUE 



Séance du 16 Mars 1906. 

 M. E. Bouty poursuit ses recherches sur le passage 

 de r électricité a travers des couches de gaz é/iaisses. 

 Il a établi précédemment qu'aux pressions supérieures 

 à quelques millimètres de mercure, le champ électrique 

 nécessaire pour provoquer l'eflluve dans un ballon 

 déterminé, à masse de gaz constante, est indépendant 

 de la température. Pour un gaz donné, ce champ cri- 

 tique y est lié à la pression p par la formule : 



y = Il Vp [p + hi; 



(1; 



a est une constante spécifique du gaz, que M. Bouty a 

 nommée coJiésion diélectrique. Le premier objet de la 

 communication actuelle est l'élude du coefticient h. 

 Ses expériences ont porté sur l'air et sur l'hydrogène. 

 Il a trouvé que le coefticient h varie rigoureusement 

 en raison inverse du diamètre des ballons évalué dans 

 le sens du champ, c'est-à-dire en raison inverse de 

 l'épaisseur de la couche de gaz employée. Cela posé, 

 la formule (1) des champs critiques peut s'écrire : 



■ = "\/p(p + 'i)> 



(2) 



e représentant l'épaisseur de la couche gazeuse et A 

 une nouvelle constante spécifique du gaz. La différence 

 de potentiel totale V, entre les extrémités de la colonne 

 gazeuse inléressée par l'effluve, est donnée par l'équa- 

 tion : 



y = .;c\/p{l.+'-^) = ^<Vpe{f„ + 



k). 



(3) 



On voit que Y ne dépend que du produit pe et, par 

 conséquent, que de la masse de gaz intéressée à l'eï- 

 iiuve et rapportée à 1 centimètre carré de section. La 

 loi de Paschen est donc rigoureusement applicable 

 aux expériences de M. Bouty, dans le cas des pressions 

 assez élevées pour que la paroi diélectrique n'inter- 

 vienne pas. L'asymptote à la courbe (3), construite en 

 prenant pc pour abscisses et Y pour ordonnées, est 



Le coefficient angulaire de cette asymptote est la cohé- 



sion diélectrique. On appellera son ordonnée à l'oriL-ine 



A- a 



- Vadhésion diélectrique. M. Bouty a aussi étudié 



la relation de la différence de potentiel d'effluve à I i 

 différence de potentiel explosive. La disposition expi- 

 rimentale adoptée, très inférieure à la disposilinn 

 mise habituellement en œuvre par M. Bouty, ]" r- 

 met cependant de constater que, tout au moins tant 

 que la différence de potentiel Y ne dépasse pas 

 10.000 à 12.000 volts, // n'y a aucune difPérence entre 

 les deux sortes de potentiel minimum. A l'oriiiiiM', 

 l'étincelle comme l'effluve est donc un phénomène rn- 

 tièrement localisé dans le gaz. Les électrodes n'inli i- 

 viennent qu'après coup pour entretenir la dépense 

 d'électricité. C'est aussi la conclusion à laquelle es| 

 arrivé M. Hemsalech par l'étude du spectre de l'éiin- 

 celle. En terminant, M. Bouty fait remarquer que la 

 formule (3) du potentiel d'eflUive ou d'étincelle tenil 

 vers zéro avec la pression, quelle que soit l'épaissem . 

 On sait que, si l'épaisseur est petite, il faut ajoutei a 

 ces formules un terme complémentaire qui croît san^ 



limite quand la pression tend vers zéro. Mais ce tei 



peut provenir d'une action propre de l'électrode ou le 

 la paroi diélectrique. En tout cas, l'expérience appienl 

 que les formules monômes (1) ou (3) suffisent à i-- 

 présenter les phénomènes à des pressions d'aulani 

 plus basses que l'épaisseur de la couche gazeuse e,i 

 plus considérable. Ainsi, le potentiel minimum d ef- 

 fluve qui, pour un ballon de "i"^"6 d'épaisseur, étail ^le 

 129 volts par centimètre (pression de 1/4 de millimél i > \ 

 n'est plus que de 16 volts pour un tuhe large de 3"'"/i 

 d'épaisseur dans le sens du champ (pression de I 23 .l.' 

 millimètre). 11 est probable que ce (hMKiisseinenl ^e 

 poursuit beaucoup plus loin et peut, par exemple. ,|e~,- 

 cendre, pour de l'air suflisainment raiidi^', au-do-nu-, 

 du champ électrique moyen de la Terre. Dans une 

 couche suffisamment raréfiée de la haute atmosphère, 

 on peut donc supposer que, sous la seule influence ,lu 

 champ terrestre, une décharge pourrait passer eniie 

 deux masses de cirrhus plus ou moins éloignées l'une 

 de l'autre. A cette altitude, l'air serait donc normale- 

 ment ionisé. Si ces vues étaient confirmées par des 

 expériences poussées suffisamment hùn, il en résulte- 

 rait, pour la M(Mé(irii|ogie, des eiinsia|uenres que 

 M. Bouty laisse aux hommes edinpi'lenls le soin de 

 déduire. — M. Chéneveau présiMite ji' spi'cl ro-rel'rac- 

 lomètre à liquides de M. Ch. Féry. Il rappelle d'abord i 

 le principe duréfractomètreà lecture directede M. Féry. , 

 On annule par un prisme solide d'angle variable et 

 d'indice constant (formé par une lentille de verre plan- 

 convexe) la déviation imprimée à un rayon lumineux 

 par un prisme creux, d'angle fixe, rempli du liquide 

 dont on veut déterminer l'indice de réfraction. La 

 simple mesure du déplacement qu'il faut donner à la j 

 lentille, pour compenser la déviation due au prisme 

 liquide, permettra d'évaluer l'indice. L'appareil de 

 M. Féry ne se prêtait, sous sa forme primitive, qu'à la 

 détermination d'indices de liquides pour la raie D. Le 

 spectro-réfractomèlre présenté à la Société peiiiiei .le 

 faire la mesure des indices pour toutes les radialinus 

 du spectre visible. 11 a suffi, pour cela, de mettre un 

 prisme à vision directe en avant de la lentille objecti\ e, 

 qui, comme celle du collimateur, est rendue achroma- 

 tique. La fente, éclairée par une lumière quelconque i par 

 exemple, celle cjui provenait d'un tube à hydrogène , 

 envoie un faisceau de lumière homogène. Celle-ci tra- 

 verse la cuve à liquide et est décomposée par le prisini^. 

 On connaît la dispersion du verre de la cuve et de l'eau. 

 On peut donc, en comparant les écarts vrais entre les 

 indices se rapportant aux différentes raies (dans 

 l'exemple choisi, les raies C, F, Hy) pour le verre et 

 pour l'eau, aux écarts observés clans l'appareil pour les 

 mêmes corps, avoir une constante caractéristique de la 

 radiation. Il suffira alors de multiplier l'écart entre 

 l'indice observé pourun liquide et l'indice observé pour 

 l'eau par la constante correspondant à une raie dé- 

 finie pour avoir la différence entre l'indice vrai du 



