CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



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•expériences de M. V. Bjerknes, sur les résonnateurs 

 <le fer recouverts de cuivre électrolytique, ont pleine- 

 ment contîrnii' les prévisions de la théorie. 



Dans le cas des ondes hertziennes, l'expérience ne 

 semble donc pas inlirmer l'hypothèse suivant laquelle 

 le pouvoir inducteur spécifique des métaux serait nul. 

 Mais ce résultat doit être enregistré avec d'autant plus 

 de circonspection que M. Drude n'a pu rendre compte 

 de leur haute conductivité, dans le sens de la théorie 

 des électrons, qu'en leur attribuant un pouvoir induc- 

 teur spécifique ésal à 10.000 au inoins, de manière à 

 expliquer le degré élevé de dissociation que suppose la 

 mobilité rendant les métaux les meilleurs des conduc- 

 . leurs. 



M. Broca a cherché à trancher la question eu expé- 

 î rimentant avec des fréquences inférieures à celles des 

 I ondes hertziennes, en employant, par e.xemple, les 

 i courants connus, dans les applications médicales, 

 I sous le nom de courants de haute fréquence. La mesure 

 1 'de l'intensité efficace de ces courants, en utilisant, 

 I -d'une part, leurs actions électromagnétiques, d'autre 

 I pai't, leurs actions thermiques, pouvait faire apparaître 

 [ des discordances attribuables à l'action du pouvoir 



inducteur spécilique. 



t La mesure électromagnétique des courants de haute 



I fréquence présentait des diflieultés particulières, que 



; M. Broca réussit à surmonter en construisant un élec- 



trodynamomètre d'un modèle nouveau, dans lequel 



d'intensité efficace était mesurée par les déplacements 



.microscopiques d'une bande d'aluminium attirée par 



une bande parallèle. Les expériences, faites avec la 



■collaboration de M. Turchini, montrèrent que, pour 



•des lils de cuivre, de platine, de fer, de maillechort, 



d'un diamètre de 0""»,59, réchauffement est plus fort 



•que ne l'indique la loi de Lord Kelvin, aussi longtemps 



'•que la fréquence est inférieure à f.800 000, tandis 



; qu'il fst plus faible pour les fréquences plus élevées. 



Jusqu'à la fréquence de 3 millions, les écarts ne sont 



pas très considérables, mais semblent dépasser toute- 



! fois les erreurs d'expériences, estimées à 1 20 au 



I maximum, et résultant surtout de la difliculté que l'on 



d-encontre à obtenir des courants de haute fréquence 



kien constants. 



L'interprétation d'un tel résultat n'était pas facile; 

 on s'explique mal, en effet, au premier abord, que le 

 [•courant de déplacement, qui ne devrait produire 

 I aucun effet thermique, puisse augmenter notablement 

 réchauffement du conducteur. -Mais, d'un autre côté, 

 T'-llet électrodynamique de ce courant peut agir sur 

 l;i densité superficielle, et cet effet peut être important 

 puur certaines fn-quences. 



Pour rechercher la raison théorique de cette action, 



M. Broca reprit l'équation de Maxwell, mais sans 



Jizer d'emblée, comme l'avait fait Lord KeMn, 



l'in du pouvoir inducteur spécifique. 

 '.. i solution cherchée dépend d'une fonction de Bessel 

 ,1 irgument complexe; on la trouve en introduisant, 

 '1 lUs le calcul, un paramètre dont l'expression est 



, . _, n- étant le pouvoir inducteur spécifique, X la con- 



Jii. tivité en unités électrostatiques, - la période du 

 I int. 

 iroduisant dans les équations les nombres tirés 



- -xpériences, on trouve, pour le cuivre, dans le cas 

 d une fréquence égale à 3 millions, une valeur du 

 paramètre égale à 1,19. Le pouvoir inducteur spéci- 

 lique qui en résulte est égal à 0,3. 10'-. Les formules 

 indiquent que le paramètre doit augmenter très lente- 

 ment en même temps que la fréquence. 



La raison pour laquelle les résultats obtenus avec 

 les fréquences hertziennes s'i'xpliquent en supposant 

 nul le pouvoir inducteur spécifique des métaux, est 

 facile à saisir. Pour des périodes aussi courtes, la 

 concentration à la surface due aux effets électrodyna- 

 miques des courants de conduction est tellement com- 

 plète que l'apport de l'effet des courants de déplace- 

 ment peut être négligé. 



Cependant, une difhculté sérieuse restait à sur- 

 monter. Les expériences de MM. Itubens et Hagen ', 

 sur la rétlexion des rayons de grande longueur cl'onde 

 à la surface des métaux, ont fourni des nombres en 

 bon accord avec la théorie de Plancli, dans laquelle la 

 valeur du pouvoir inducteur spécifique est au.ssi négli- 

 gée. M. Broca a levé la contradiction de la façon la plus 

 ingénieuse. Puisque le calcul de M. Planck donne des 

 résultats numériquement exacts, on peut égaler aux 

 valeurs fournies par sa formule celles que donne la 

 formule complète. On trouve alors, dans l'équation 

 ainsi obtenue, outre deux racines imaginaires, et la 

 solution ;;- = 0, une autre solution réelle, correspon- 

 dant, pour le paramètre rappelé plus haut, à la 

 valeur 1,32, qui présente un accord satisfaisant avec le 

 nombre trouvé directement, et avec l'indication d'une 

 augmentation lente avec la fréquence. 



Pour les fréquences très élevées, telles que celles 

 qui correspondent au spectre visible, le désaccord 

 devient manifeste, quelles que soient les formules 

 employées. Ici, nous entrons dans le domaine des 

 résonnances moléculaires, et la théorie de Maxwell, 

 qui envisage les propriétés globales du conducteur, 

 cesse de s'appliquer. 



La valeur élevée du pouvoir inducteur spécilique des 

 métaux permettra sans doute d'expliquer leur trop 

 yrande transparence comparée à celle que leur assigne 

 la théorie simplifiée. 



Ces rapides allusions à un travail difficile et délicat 

 en font pressentir toute l'importance. Les expériences 

 de MM. Broca et Turchini, avec l'interprétation qu'en 

 donne M. Broca, sont un premier |ias vers la connais- 

 sance du pouvoir inducteur spécilique des métaux, 

 constante naturelle qui avait semblé .jusqu ici se 

 dérober à toutes les investigations. La démonstralion 

 du passage graduel de l'électrolyte au diélectrique à 

 mesure de l'élévation de la fréquence, dont .VIM. Broca 

 et Turchini avaient montré, il y a quelques années, la 

 réalité, avait mis sur la voie de leurs travaux actuels. 



§ 4. — Électricité industrielle 



I.a production de la Iiiiuière rou^e dans les 

 lampes à vapeur de mercure. — L'obstacle h- 

 plus sérieux qui s oppose à l'utilisation industrielle des 

 lampes à vapeur de mercure réside, comme on le sait, 

 dans Fabsence de rayons rouges dans le spectre de ces 

 lampes, absence qui occasionne des modilicatinns 

 fâcheuses de la coloration naturelle de tous les objets 

 présentant à la lumière du jour une teinte rougeàtre : 

 la cire à cacheter rouge prend une couleur brun cho- 

 colat, la peau humaine une teinte vert-bleuiitre, etc. 

 Les tentatives faites jusqu'ici pour remédier à cet 

 inconvénient pai' l'emploi de substances présentant une 

 fluorescence rouge, ou par l'addition de lampes à 

 incandescence ordinaires, disposées en parallèle, n'ont 

 pas donné de résultats nettement satisfaisants. 



M. E. Cehrke et P. von Baeyer* ont tout récem- 

 ment réussi à produire une lumière d'un rouge 

 intense au sein même de la lampe à mercure et à 

 corriger ainsi cette dernière lampe par une addition de 

 zinc. En effet, lorsqu'on remplace les électrodes de 

 mercure pai' des électrodes d'amalgame de zinc,, dans 

 une ampoule de quartz amorphe, l'arc établi au vide 

 rayonne, en dehors des lignes du mercure, celles du 

 ziiic, et spécialement la raie rouge 636, 4;x. La lumière 

 de celte lampe à famalgame de zinc, fonctionnant 

 sous ItO volts, tout en approchant de plus près des 

 colorations de la lumière du jour que celle que donnent 

 les lampes à mercure pur, donne cependant toujours 

 lieu à des modifications de couleur. Cet inconvénient 

 est éliminé pai" l'addition à famalgame d'un peu de 

 sodium, achevant de corriger la lumière, qui alors 

 devient comparable à celle des lampi's Bremer. Comme 



« Revue, X. XV, p. 928; 1904. 



' Elektrotechnische Zeitsahrift, u" 16, 1906. 



