ACADEailES ET SOCIETES SAVANTES 



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pension dans le liquide peuvent garder une aimanta- 

 tion permanente notable. Cette aimantation résiduelle 

 a pu être mise en évidence, elle aussi, par l'expérience. 

 La gelée a donc bien pris les propriétés d'un aimant : 

 c'est un aimant transparent. Cette aimantation rési- 

 duelle est remarquablement stable. Cependant, la sub- 

 stance n'est pas saturée. — M. P. 'Villard. présente 

 quelques expériences relatives aux rayons cathodiques 

 et niagnétocathodiques : 1» Enroulement cathodique 

 circulaire dans un champ uniforme. Rayons non 

 déviables de J.-J. Thomson; 2" Enroulement composé 

 en zigzag dans un champ non uniforme produit entre 

 deux "pôles d'éleclro-aimants; 3» Rayons magnétoca- 

 thodiques émis par une lame de mica perforée, frappée 

 par des rayons cathodiques et placée dans un champ 

 intense. L'auteur expose ensuite ses recherches sur la 

 lumière positive. L'hypothèse d'un transport d'élec- 

 tricité par simple convection (corpuscules ou ions posi- 

 tifs ou négatifs) ne paraît pas susceptible d'expliquer 

 les faits. Il semble donc qu'on est en présence d'un 

 problème non de Dynamique, mais de Statique, et que 

 la colonne positive est une sorte de Cùnducteur 

 gazeux, une chaîne de particules ou molécules pola- 

 risées, tendue entre l'anode et la cathode ; cette manière 

 d'envisagi'ila colonnepositive,non comme un ensemble 

 de particules indépendantes, mais comme un objet 

 unique dont les diverses parties sont liées entre elles, 

 parait confirmée par diverses expériences. L'espace 

 obscur de Faraday s'explique très simplement par la 

 présence de la cathode qui supprime la lumière posi- 

 tive dans son voisinage. Comme on doit s'y attendre, 

 cet espace diminue de longueur quand le courant 

 augmente et que le nombre des files de molécules à 

 briser va en augmentant. De même s'explique l'incom- 

 patibilité absolue de la lumière négative ou des rayons 

 cathodi(|ues avec la lumière positive. Dans une vaste 

 ampoule, la lumière positive, entourée de corpuscules 

 négatifs qui tendent à la détruire, doit constituer un 

 courant d'intinsité décroissante de l'anode à l'espace 

 obscur de Faraday ; en cette région, il ne s'annule pas, 

 mais devient un courant de convection, l'électricité 

 étant alors transportée par lésions. Autrement dit, tout 

 se passe comme pour un fil conducteur plongé dans un 

 électrolyte; l'intensité décroît le long du fil et l'action 

 d'un champ magnétique peut mettre le fait en évidence. 

 Il en doit être de même pour la lumière positive, et on 

 le vérifie aisément en soumettant cette lumière à un 

 champ uniforme. L'assimilation de la lumière positive 

 à un véritable conducteur se trouve encore justifiée 

 par l'expérience consistant à produire une décharge 

 entre une électrode auxiliaire et la colonne positive 

 obtenue entre deux autres électrodes; tout se passe 

 comme si l'on produisait une étincelle entre une élec- 

 trode et un fil parcouru par un courant. Semblable 

 encore à un conducteur attaché à l'anode, la lumière 

 positive présente une charge positive; elle est attirée 

 par une cathode. Sa tendance à se centrer sur l'axe 

 d'un tube n'est jdus alors qu'un otlet de la répulsion 

 par les parois. — M. H. Abraham : Galvanomètre à 

 cadre mobile pour rourants alternatifs. On peut 

 mesurer des courants alternatifs de l'ordre du centième 

 de micro-ampère avec un galvanomètre à cadre mobile 

 dont le champ magnétique est créé par un électro- 

 aimant excité par un courant alternatif de même fré- 

 quence. Pour les mesures très délicates, il peut être 

 bon d'actionner cet électro-aimant au moyen d'un 

 petit transformateur auxiliaire bien isolé. 



.Séance du 18 Mai 1906. 

 M. E.-H. Amagat : Discontinuité des chaleurs spé- 

 cifif/ues à saturation et courbes de Thomson. A propos 

 du réseau des chaleurs spécifiques de l'acide carbo- 

 nique entrepris par lui, il y a quelques années, M. Ama- 

 eat rappelle la formule qu'il a donnée pour calculer la 

 différence des chaleurs spécifiques sous pression cons- 

 tante quand on passe de l'état liquide à l'état de 

 vapeur à saturation; un calcul analogue donne, pour 



REVUE OÉXÉRALE OES SCIENXES, 1906. 



les chaleurs spécifiques sous volume constant, la le- 

 lation : 



(1) e-e' = .VT[(<i-(/)^ 



"*" dl dl dt\dt ),'^~t\d't),}' 



Il remarque qu'on a adopté jusqu'ici la relation : 



i;2) c— ('=AT(u- 



, d',, 



''7? 



et cherche la raison de ce désaccord. Il montre que 

 la relation (2) peut être déduite d'une formule de 

 J. Bertrand qui peut facilement entraîner à confusion. 

 Les relations (I) et (2) deviennent identiques si, aux 

 points où la courbe de saturation est coupée par l'iso- 

 therme, on a les conditions: 



(3) 



\dt),- dl \dt)v 



(la lettre primée s'appliquant à l'état de vapeun. Au 

 contraire, la forme de l'isotherme, conformément aux 

 idées reçues à propos de l'interprétation des courbes 

 de Thomson, conduit aux relations : 



(4) 



(s,>î>a- 



M. Amagat montre que, partant de là, on arrive en 

 chaque point de la courbe de saturation à une discon- 

 tinuité dans la chaleur spécifique sous volume cons- 

 tant. Les valeurs de c et c' répondent à la formule (1) 

 et les valeurs de e, et c\ à la formule (2). Pour que ces 

 discontinuités dispaiaissent, il faudrait que les condi- 

 tions (:i) soient satisfaites, et l'on voit facilement que, 

 pour qu'il en soit ainsi, il faudrait que, contrairement 

 aux idées reçues, la partie rectiligne des isothermes se 

 raccordât avec les parties extérieures à la courbe de 

 saturation, au lieu de former avec celles-ci des points 

 anguleux. Les coefficients e,, c\ sont des quantités de 

 chaleur complexes et non des chaleurs spécifiques nor- 

 males, ainsi que cela résulterait de l'utilisation qui a été 

 faite notamment de la relation {2i ; s'il en était ainsi, les 

 discontinuités qui précèdent reviendraient à dire que, 

 dans des conditions identiques de température, de 

 volume et de pression, et tout en restant sur l'iso- 

 therme normale, un même liquide ou une même vapeur 

 peut exister sous deux états physiques différents, ce qu'il 

 est difficile de concevoir. La discontinuité disparaîtrait 

 en même temps qu'on identifieraitles relations (1) et (2), 

 en aduieltanl le raccordement des parties de l'isotherme 

 dont il vient d'être question. Dans ce cas, on peut encore 

 concevoir des courbes de Thomson prolongeant l'iso- 

 therme normale et correspondant aux retards des 

 changements d'état; on peut même concevoir cescourbes 

 sous cleux formes, et il est possible que ces deux formes 

 correspondent aux deux sens dans lesquels le point 

 figuratif des phénomènes peut se déplacer sur l'iso- 

 therme. — M. A. HoUard a déterminé les conductivi- 

 tés des mélanges de l'acide sulfurique avec un de ses 

 sels, en toutes proportions et à toutes les concentra- 

 tions. Le sel en question a été successivement le sul- 

 fate de soude, le sulfate de magnésie, le sulfate de 

 zinc, le sulfate de cuivre. A3° „ de SO'H°-, la conduc- 

 tivité reste constante quel que soif le sulfate ajouté 

 et quelle qu'en soit la quantité. Pour des concentrations 

 supérieures, la conductivité diminue si l'on ajoute un 

 sulfate quelconque et quelle qu'en soit la quantité ; 

 pour des concentrations inférieures à y» de SO'H-, 

 la conductivité augmente, au contraire, lorsqu'on 

 ajoute un sulfate quelconque. Ces résultats s'expliquent 

 par la formation d'ions complexes d'hydrogène SO'H, 

 qui se dissocient en ions SO' et II à mesure que la 

 concentration de l'acide sulfurique diminue. Le sulfate 

 d'ammoniaque n'a pas les propriétés des autres sulfates: 

 avec ce sel, la conductivité reste constante pour des 

 concentrations de8" ode SO'H" environ. — M.Boizard 



