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égaux en des points correspondants; si donc les cha- 

 leurs spécifiques moléculaires à l'étal de gaz parfait 

 sont égales pour les deux tlui'les, les chaleurs spéci- 

 fiques moléculaires m ,I,< points correspondants quel- 

 conques seront aii>-i i-.il,-. Ce sera le cas, par exemple, 

 de gaz simples lii,i|.iiiih|iii.'s, et en général de gaz de 

 même complexité mùlécuiaire suivant la loi des états 

 correspondants. — M. A. Leduc rappelle qu'il a énoncé 

 autrefois', comme principe expérimental, le théorème 

 que M. Amagat vient de démontrer : « Pour les gaz qui 

 obéissent à la loi des états correspondants, la capacité 

 calorifique moléculaire, soit à volume constant, suit à 

 pression constante, est la même pour les gaz de même 

 atomicité pris dans des états correspondants. » Admet- 

 tant, en outre, comme deuxième principe (au moins en 

 ce qui concerne les gaz di- et tri-atomiques), que « la 

 capacité calorifique moléculaire à volume constant est 

 propoi'tionnelle au nombre des atomes qui constituent 

 la molécule n, utilisant d'ailleurs ses propres détermi- 

 nations, le volume moléculaire et quelques vitesses du 

 son dans les gaz d'après Wûllncr, M. Leduc a pu cal- 

 culer un certain nombre de valeurs de C et du rapport 



C . 



";" = — pour divers gaz étudiés par divers expérimenta- 

 teurs. Malgré une approximation qui paraît d'ailleurs 

 justifiée, et la difficulté notoire de ces expériencfs, 

 l'accord est en général satisfaisant. — M. G. Darzens 

 fait remarquer que l'égalité des chaleurs spécifiques 

 à des états correspondants de deux lluides, faisant 

 partie d'un même groupe, peut se déduire immédia- 

 tement d'un théci; iiM- liciiicoup plus général, énoncé 

 par lui, il y a d.|,i |i|uM, ms années (C. H., t. CXXllI, 

 p. 940). Ce théoiciii>> priil s'i-noncer de la manière sui- 

 vante : La variation d'entropie moléculaire entre deux 

 états est la même pour tous les fluides d'un même 

 croupe lorsqu'on les compare à des états correspon- 

 dants. — M. G. Berlemont : \oiivcaii liibu île Crookes 

 à réfftilntciir fiiiloiniitique. L"n des inconvénients de 

 manipulation des tubes à rayons X est le réglage obtenu 

 jusqu'à présent par des régulateurs différents" reposant 

 en général sur le chaufl'age ; ov, cette opération ne donne 

 pas toujours les résultats attendus, soit que l'on chauffe 

 trop, ce qui abaisse l'étincelle dans des proportions qui 

 souvent rendent le tube trop mou, ou bien, le tube 

 étant trop dur, on soit obligé de le chauffer continuel- 

 lement pour le maintenir dans un état à peu près cons- 

 tant, ce qui constitue une manipulation peu pratique 

 et ne donnant pas toujours le résultat voulu. Pour 

 remédier à ces défauts, M. Berlemont a construit un 

 modèle qui permet très simplement le réslase de la 

 façon suivante : si le tube est jugé trop dur, on ouvre 

 le robinet R dont le réservoir contient du coton 

 mouillé ; un courant d'air humide passe dans la cana- 

 lisation et vient au contact de l'anode (celle-ci portée 

 au rouge par le courant) ; par dissociation de l'eau sous 

 l'action de la chaleur, il se produit de l'hvdrogène 

 qui, par osmose, passe au travers de l'anode et régé- 

 nère le tube ; il suffit ainsi de quelques minutes pour 

 abaisser l'étincelle équivalente de 2 centimètres ou 

 3 cenlimètres; dès que l'on ju«e le tube à l'état voulu, 

 on referme le robinet R, et il se maintient dans un état 

 presque constant pendant un temps assez lone, jusqu'à 

 une demi-heure de marche sans arrêt; le petit volume 

 de gaz qui reste dans la canalisation empêche le tube 

 de durcir. 



Séance du 6 Juillet 1900. 

 M. H. Poincaré : Réflexions sur la théorie cinétique 

 des. gaz. La théorie cinétique des gaz présente encore 

 de nombreux points obscurs, que les travaux de Gibbs 

 et de Bollzmann n'ont pas encore entièrement éclaircis. 

 Si l'on veut en faciliter l'étude, on peut envisager un 

 problème analogue, mais plus simple; on peut supposer, 

 par exemple, un gaz dont les molécules sontinfiniment 



'Annales ,li! Chimie et i/e l'Iiysique, 'i<^ série, t. XVII, 



petites et, par conséquent, ne se choquent pas et qui est 

 enfermé dans un vase ayant exactement la forme d'un 

 parallélipipêde rectangle. Le calcul peut alors le plus 

 souvent être poussé jusqu'au bout, et permet de mieux 

 se rendre compte des raisons de certaines contradic- 

 tions apparentes. Supposons qu'un gaz étant enfermé 

 dans un vase, on aiiproche ou l'on éloigne de ce vase < 

 un corps mobile qui attire ce gaz. Quand le corps ' 

 mobile sera revenu à sa position initiale, la tempéra- 

 ture du gaz aura augmenté. Le raisonnement de iJibbs 

 montre effectivement qu'il doit tou|ours en être ainsi, 

 si les mouvements du corps mobile sont assez lents 

 pour que le gaz ait le temps d'atteindre à chaque ins- 

 tant son équilibre. En est-il encore de même quand ces ] 

 mouvements sont rapides et irréguliers"? Un peut le 

 démontrer en faisant intervenir, au lieu de l'entropie ' 

 grossière qui en est la somme : IPlogP, 3, étendue à 1 

 des éléments o très petits mais non infiniment petits, j 

 l'entropie fine qui est l'intégrale-limile de cette somme ' 

 quand ces éléments deviennent infiniment petits. Celle ' 

 entropie fine, au lieu de diminuer comme l'entropie i 

 grossière, est constante; et l'on peut alors modifier le 

 raisonnement de Gibbs, de façon qu'il soit applicable à ' 

 des mouvements quelconques. — M. C. Tissot : 

 Iteli'ntpiirs d'ondes électriques à gaz ionisés. La ' 

 mesure de la force électro-molrice efficace opérée au ; 

 sommet d'une antenne réceptrice attaquée à dislance i 

 par une antenne' accordée donne les valeurs de 4 à 

 5 volts à 1 kilomètre. Le calcul que l'on peut faire en i 

 partant des valeurs obtenues expérimentalement pour 

 les périodes et les amortissements indique que les I 

 amplitudes correspondantes doivent atteindre 6o0 à j 

 800 volts. On peut mettre, en effet, ces amplitudes en 

 évidence par des moyens relativement grossiers. Un ' 

 tube à vide (de Geissler), convenablement préparé, ; 

 peut aisément être rendu luminescent quand on le ■, 

 dispose au sommet d'une antenne réceptrice attai[uée ■ 

 à dislance. La luminescence s'obtient de même quand 

 on intercale le tube à vide à la place habituelle du 

 cohéreur, c'est-à-dire aux bornes des transformateurs 

 de réception (jiggers),dontle principal objet est de trans- 

 porter à la base de l'antenne le ventre de tension du 

 sommet. La sensibilité du dispositif peut être notable- 

 ment accrue si l'on crée dans le lubeun champ auxiliaire 

 en portant, à l'aide d'une batterie de petits éléments 

 d'accumulateurs, les électrodes à une dilTérence de 

 potentiel très voisine delà différence de potentiel cri- 

 tique de décharge. On réussit à utiliser le phénomène 

 à des mesures quantitatives en substitu int à l'observa- 

 tion de la luminescence celle de la conductibilité du 

 gaz traversé par la déchargi; oscillante. A cet effet, on 

 munit le tube à vide de deux électrodes latérales para- 

 sites de large surface), que l'on intercale dans le cir- 

 cuit d'une force électro-motrice continue et d'un gal- 

 vanomètre. Le courant auxiliaire qui passe quand le gaz 

 est ionisé par la décharge est une fonction complexe 

 de la différence de potentiel entre les électrodes prin- 

 cipales. Comme il va en croissant dans le même sens 

 que l'amplitude, il est néanmoins susceptible de fournir 

 des valeurs comparables tant que les décharges conser- 

 vt'iit di s l'ornies pou différentes, ainsi que cela a lieu eu 

 général dans les applications de la télégraphie sans fil. 

 L'effet du dispositif n'est pas tout à fait le même selon 

 que l'on s'en sert sans champ auxiliaire, ou avec champ 

 sensibilisateur. Dans le premier cas, il se comporlf 

 comme un autodécohércnt, tandis qu'on peut l'amener, 

 dans le deuxième cas, à agir comme une véritable ■''ou- 

 pape. L'amortissement de l'oscillation se traduit alors 

 par le fait que l'évidation galvanomélrique est plus 

 grande ou plus petite selon le sens de la première demi- 

 oscillation. L'effet Edison donne aussi le moyen (comnu' 

 l'a indiqué tout d'abord M. Fleming) de réaliser une 

 soupape à gaz ionisé par des courants de haute fré- 

 quence. L'auteur a effectué un certain nombre d'e,xpé- 

 riences avec un dispositif permettant d'utiliser le 

 phénomène. Le dispositif est plus sensible et de mou- 

 lage plus facile que celui du tube avide. Mais, bien que 



