D-^ K. SCHREBER — LES MOTEURS A EXPLOSION 



; r,= i\. Celte dernière construction est basée liabi- 

 ; tuellement sur l'hypothèse qu'on enlève au mélange 

 * à volume constant une quantité de chaleur telle 

 ; que la pression tombe jusqu'à la pression atmo- 

 sphérique. Cette hypothèse n'est pourtant pas 

 admissible ici, vu que le nombre de molécules 

 augmente d'abord par suite de l'injection corres- 

 pondant à la ligne 2-3, ensuite en vertu de la for- 

 mule (10) correspondant à la ligne 4-3. Quant on 

 refroidit les gaz jusqu'à la température ambiante, 

 la pression reste notablement supérieure à la pres- 

 sion atmosphérique, et ce surcroit de pression doit 

 être supprimé. Aussi cette dernière opération est 

 représentée par une droite joignant G et i. 



Dans le diagramme entropique, nous partageons 

 la période d'échappement en deux : 1" refroidisse- 

 ment du mélange gazeux à volume constant jus- 

 qu'à la température ambiante; 2° échappement et 

 expulsion. 



A la première partie correspond une variation 

 d'entropie : 



e„ - Ç = n.(a Ig ^ 4- i [Te - T]) . (13) 



La deuxième partie amène aussi une diminution 

 d'entropie, étant donné que la masse du mélange 

 diminue, sa température restant constante, et que 

 nous avons admis que le contenu du cylindre est 

 1 épuisé et ramené à l'état correspondant au com- 

 mencement de la compression, de sorte que fina- 

 lement le diagramme entropique se trouve fermé. 



L'application des formules données plus haut a 

 été faite pour la construction de deux diagrammes 

 v — p et 6 — T d'un moteur à deux temps et à 

 alcool, avec injection d'alcool pendant la compres- 

 sion. Nous avons admis que le cylindre contient au 

 commencement de la compression, son volume 

 étant r, = 1, «^ 30,00 molécules d'air à la tem- 

 pérature ambiante, qui est égale à 273 -\- 20 = 293°, 

 et à la pression atmosphérique égale à p, ^ 1. Ces 

 molécules d'air subissent une compression adia- 

 batique-isentropique jusqu'à ce quelles occupent 

 un volume rj = 0,40; k a ici la valeur de 1,401. 

 Pendant la compression du volume r,=: 0,40 jus- 

 qu'au ij = 0,lo, on injecte de l'alcool dont le poids 

 spécifique est égal à 0,83; cet alcool contient pour 

 une molécule d'alcool 0,373 H'O, de façon que, dans 

 les 30,00 molécules d'air, on a injecté 1,373 d'alcool. 

 La chaleur moléculaire de vaporisation \ est égale 

 à 12.200. Nous admettons pour la chaleur molé- 

 culaire du mélange d'air et de vapeurs d'alcool et 

 d'eau Cl. = .3,36. La différence Cp — c„ = B = l,97. 



A l'aide de ces données, l'équation (8,,), écrite pour 

 les points 2 et 3, nous donne une relation entre les 

 constantes a et h qui entrent dans l'équation (8a). 

 En appliquant cette dernière au point 2, on en tire 

 une deuxième relation entre a et h, qui, de celte 



REVfE GÉNÉRALE DES SCIENCES, 1906. 



façon, sont déterminés; et finalement nous pou- 

 vons déterminer les grandeurs p, n et T, poi:r 

 toutes les valeurs de rentre r^^0,40 et v =0,lo. 



A l'aide des tables de Zeuner, quand on a déter- 

 miné la pression et la température dans le cylindre, 

 correspondant à la molécule moyenne d'alcool 

 égale à 0,686, on détermine la valeur moyenne de 

 (8^) et, parla, la variation de l'entropie, pendant la 

 durée du trajet 2-3. Entre les points 3 et 4, où 

 v = 0,10, k^ l,;i30 et n^ = 31,373, la compression 

 est adiabatique-isentropique. 



Au point 4, 77,^32,373 et la chaleur spéci- 

 fique moléculaire à volume constant est c,. = 4,638 

 -|- 0,001 . i74T ; ces valeurs se conservent sur toute 



_) 



1, -.^ 



_^^ 



0.1 OZ 0,3 0> 0,5 0.6 0.7 OS 0^ 1,0 v 



Fig. 2. — Diagramme volume-pressiua d'au luoleur à alf.ool 

 â deux temps avec injection d'alcool pendant la com- 

 pression. 



la ligne d'explosion, d'expansion et sur celle qui 

 ferme le diagramme. 



On a trouvé dans l'expérience précédente, pour 

 les constantes a et b, les valeurs suivantes : 



3 = 383,2; b = l."j,98, 



de façon que l'équation (8^) devient : 



T = 383,2-t-î^, 



V 



et l'équation (86) devient 



D,rA'P''''» = 28,57, 



où 



a = 0,0636 et {1 = 0,00471. 



Tous les résultats obtenus sont consignés dans 

 le tableau I (page 742). 



A laide de ce tableau, on a construit les deux 

 diagrammes (fig. 2 et 3). Dans le diagramme p-\\ 

 nous avons, en plus, indiqué le nombre des molé- 

 cules contenues dans le cylindre. Vu qu'il y a une 

 discontinuité vers la fin du trajet 2-3 et le commen- 

 cement de 4-0, nous avons prolongé la courbe re- 

 présentant le nombre des molécules depuis 

 v = 0,1.5 jusqu'à r = 0,125. On réglera en cons - 

 quence l'organe chargé d'injecter le liquide. 



Les angles que fait la courbe du diagramme p-v 

 aux points 2 et 3 sont imperceptibles; mais, par 



16* 



