TU 



D' K. SCHREBER — LES MOTEURS A EXPLOSION 



compression = 0,1 v; le volume d'expansion sera 

 parconséquent = 0,9v. Nous admettons que, cliaque 

 fois que le piston parcourt 0,1 i pendant l'expan- 

 sion, ,-r des molécules restantes se vaporise, c'est- 

 à-dire chaque fois 0,670 molécule ; nous poursui- 

 vons dès lors nos calculs de la façon suivante : 



L'expansion des gaz pendant le premier 0,1 v se 

 faitadiabaliquement d'après la formule de Poisson. 



Pour déterminer la valeur de k =-^ qui y entre, 

 j'estime d'abord approximativement la température 

 que les gaz doivent atteindre à la tin de cette 

 partie d'expansion, et je la prends un peu plus 

 petite pour des raisons qui seront données plus 

 bas. Avec les deux températures, celles du com- 

 mencement et delà fin de cette partie d'expansion, 

 je calcule la température moyenne; à l'aide de 



Tableau IL — Valeurs calculées des caractéristiques 

 du moteur Banki. 



celle-ci, j'obtiens la valeur moyenne de c,. et, par 



1 

 suite, la valeur de k. Le g de molécules d eau 



adhérentes aux parois du cylindre se vaporise 

 subitement vers la fin de cette partie d'expansion, 

 à l'aide de la chaleur de vaporisation de l'eau et de 

 la valeur de c\. des gaz que je viens de déterminer 

 je trouve l'abaissement de la température dû à 

 cette vaporisation ; en le soustrayant de la tempé- 

 rature obtenue à l'aide de la formule de Poisson, 

 (in obtient la véritable température finale de cette 

 partie d'expansion. C'est précisément à cause de ce 

 refroidissement que la température tirée de la 

 formule de Poisson doit être estimée un peu infé- 

 rieure. Avec celte température finale et à l'aide de 

 la formule (8^). on détermine l'accroissement de 

 l'entropie qui correspond à cette vaporisation, de 

 sorte qu'on connaît maintenant les valeurs de T et 

 de b correspondant à cet endroit de l'expansion. 

 Le <;alcul se poursuit pareillement pour les autres 

 parties de l'expansion ; les résultats de ces calculs 

 .sont renfermés dans le tableau IL 



On remarque, dans ce tableau, que la valeur de k 

 ne varie pas aussi vile qu'on devrait s'y attendre 



d'après l'abaissement de la température. Cela lient 

 à ce que, chaque fois qu'une quantité de liquide se 

 vaporise, la composition du mélange change, et 

 aussi la chaleur moléculaire moyenne. 



Comme le montre le tableau, la température à la 

 fin de l'expansion est plus basse ici que dans le 

 cas de noire moteur à alcool. On y trouverait peut- 

 être une preuve de la bonne utilisation de la cha- 

 leur dégagée par l'explosion du mélange. Cela n'esl 

 pourtant pas vrai. 



En effet, si l'on fait la somme des abaissements 

 de température dus;\ la vaporisation de 0,768 molé- 

 cule d'eau correspondant à chacune des neuf par- 

 ties de l'expansion, on obtient 347", et, en l'ajoutant 

 à la température finale de l'expansion, ou a une 

 température finale supérieure à celle qu'on a obtenue 

 dans notre moteur à alcool. 



L'essai a donné, comme température des gaz d'é- 

 chappement, non pas 750° — 273° =^ 477°, mais 196°. 

 La chaleur correspondant à cette différence de 

 température a été enlevée à travers les parois du 

 cylindre par l'eau de circulation extérieure. Si nous 

 admettons 6,670 comme chaleur moléculaire 

 moyenne des gaz pendant l'expansion et 36,218 

 comme moyenne du nombre de molécules pendant 

 la même période, on obtient alors une perte de 



218 

 chaleur par les parois du cylindre égale à ttî^ 



de la puissance calorique, tandis que l'observar 



214 



tion directe sur l'eau de circulation donne . .^.„ - 



1 Notre hypothèse est donc pleinement vérifiée. La 

 concordance, presque parfaite, de ce dernier 



' nombre est due probablement au hasard. 



I La ligne d'expulsion est obtenue en donnant à 

 c,. dans l'équation (13) la valeur ci-dessus : les var 

 leurs de T et de C de celte période sont consignées 

 dans le tableau suivant : 



750 

 650 

 550 

 450 

 350 

 293 



276,43 

 240,36 

 199,32 

 151,33 

 92,84 

 52.75 



Le diagramme enlropique de notre moteur et de 

 celui de Banki sont superposés dans la ligure 4. On 

 y remarque tout de suite que, dans notre moteur, 

 la détente est isentropique, tandis que celle du 

 moteur Banki donne lieu à une augmentation de 

 l'entropie. 



Le rendement du moteur Banki est : 



-3-1-5-7— r 



(2— 3-4'-2'l 



— 4_o_5'_4') 



Le planimélrage de ces aires donne ja = 0,329; 



