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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



Nous ne devons pas oublier en France que l'un de 

 ces établissements fonctionne chez nous à Besançon 

 depuis 27 ans. C'est le Benjamin des Observatoires 

 chronométriques. Mais la très active impulsion de son 

 éminent directeur M. Lebeuf l'a élevé depuis quelques 

 années à la hauteur de ses aînés genevois et neuchà- 

 telois. 



Le graphique précédent montre, par comparaison des 

 résultats imlividuels et des résultats de série obtenus 

 à Besançon et à Genève, l'effort considérable réalisé 

 par la fabrique bisontine, effort qui l'a amenée au 

 niveau de celle si exclusivement réputée du centre 

 genevois. 



Les résultats de série qui s'appliquent à des groupes 

 de 5 pièces sont particulièrement intéressants parce 

 qu'ils excluent l'idée d'une préparation spéciale 

 appliquée à une pièce isolée, soignée par son construc- 

 teur comme dans un haras un poulain destiné à affronter 

 le Grand Prix. 



11 ressort très nettement de l'examen du graphique 

 que Besançon, parti de rien, on peut le dire, il y a un 

 quart de siècle, ne doit plus rien à personne sous le 

 rapport de la qualité mécanique de ses montres. Cela 

 ressortirait encore mieux si nous avions pu tenir 

 compte dans l'établissement de ce graphique d'une 

 petite différence de calcul qui donne aux Genevois un 

 avantage de deux, trois ou quatre points. C'est ainsi 

 que, en tenant compte de cette différence, la première 

 montre bisontine de 1911, qui s'inscrit sur le graphique 

 avec 267,5 points, aurait eu, suivant les calculs gene- 

 vois, 270,5 points et que le résultat de série de la même 

 année auiait été marqué à Genève par 255,5 points au 

 lieu de 251,6 points '. 



Cette différence provient de ce fait que Genève a 

 une façon tout à fait illogique d'utiliser les restes en 

 arrondissant d'une façon arbitraire les centièmes de 

 seconde. Il faut supposer que cette anomalie disparaîtra 

 prochainement. De plus, à Besançon, la glacière est 

 toujours à 0", tandis qu'à Genève elle n'est qu'à -1-4°. 



En attendant, constatons avec plaisir que nos grands 

 chronoméiriers peuvent aujourd'hui, sinon régler le 

 soleil, du moins le suivre de bien près. 



Léopold Reverchon, 



Rédnrtcur en chef th' la Reçue chronomêlrique. 



§ 3. 



Physique 



Atomes et nioléciiles à la lumière des 

 rechei'clics niagiiéliques récenles. — Dans 



une conférence faite récemment à la Société lich'é- 

 lique dos Sciences naliirelles et reproduite dans les 

 Arcliives des Sciences pliysiques et naliwelles (15 sep- 

 tembre 1912), M. P. Weiss a résumé la contribution 

 (jue l'étude des phénomènes magnétiques a apportée 

 aux Idées actuellement en cours sur la structure dis- 

 continue de la matière. Dans cette conférence, M. P. 

 Weiss expose ses travaux personnels encore peu con- 

 nus du public scientifique. Aussi nous a-t-il paru inté- 

 ressant d'en donner un résumé succinct pour les lec- 

 teurs de la lieviii'. 



l" Pour expliiiuer les phénomènes d'aimanlation par 

 influence, Wober a imaginé que chaque molécule est 

 un petit aimant invariable. Dans le fer à l'état natu- 

 rel, ces petits aimants sont disposés sans aucun 

 ordre et l'action à distance des pôles voisins de nom 

 contraire s'annule. .Sous l'action d'un champ magné- 

 ti(iue croissant, les aimants moléculaires s'approclient 

 progressivement du parallélisme, et quand le parallé- 

 lisme estcomplet un accroissement ultérieur du champ 

 ne peut plus produire aucun effet : c'est la saturation. 



On se rend compte que les moments des molécules 

 on des atomes doivent être des constantes caractéris- 

 tiiiues qu'il est nécessaire de déterminer pour pou- 



' Sur le graphique, les points marqués A en 1911 et 1912 

 iiiiliquent où il faudi-.iit en réalité inscrire les résultats 

 bisontins si on les calculai! ùUi mode genevoise. 



voir donner à la théorie tout son dévelopiiemenl. 



Le fait que l'on peut, dans un corps (juelconque, 

 donner n'importe quelle direction à l'aimantation, 

 montre que les forces électriques à l'intérieur de la 

 substance n'opposent pas d'obstacle insurmcintable à 

 l'orientation des aimants élémentaires ; en d'autre& 

 termes, les énergies potentielles d'orientation n'em- 

 pêchent pas le parallélisme des aimants, c'est à-dire la 

 saturation. 



Si, maintenant, l'on mesure le moment de latome- 

 gramme d'après les méthodes classiques, la valeur 

 que l'on trouvera sera influencée par ce fait que les 

 aimants élémentaires oscillent sous l'influence de l'agi- 

 tation thermique. Ils ne seront orientés qu'exception- 

 nellement dans la direction du champ et se présente- 

 ront, en général, avec un certain raccourci. On trouve 

 donc un moment magnétique trop fail.de. Mais l'erreur 

 commise sera d'autant moins importante ((ue l'agita- 

 tion thermique seramoins intense. Elle disparaîtra avec 

 elle au zéro absolu. 



Là réside l'intérêt des mesures que Kamerlingh 

 Onnes et Weiss ont effectuées à la température de 

 l'hydrogène liquide, à 20° absolus (— 253°C.). Ils ont 

 trouvé pour les moments de l'atome-gramme : 



Fer 12. .160 



Nickel :i-37ll 



Ces valeurs sont exactement entre elles comme It 

 est à 3. 

 En effet : 



12.360 : 11 = 1123,6 

 3. SIC : 3 = 1123,3 



11 apparaît déjà que les moments atomiques de fer 

 et de nickel ont une commune mesure : 1123,5. Pour 

 le moment de l'atome de cobalt, qui ne peut être 

 atteint qu'en surmontant des difficultés particulières. 

 à ce corps, M. 0. Bloch a trouvé 8,9't fois la valeur 

 ci-dessus, c'est-à-dire, au degré de précision des expé- 

 riences, le nombre entier 9. 



On peut interpréter celte commune mesure comme 

 la manifestation de l'existence d'un même aimant 

 élémentaire qui existe 11 fois dans l'atome de fer, 

 3 fois dans l'atome de nickel, 9 fois dans l'atome de 

 cobalt. M. Weiss a désigné sous le nom de nmrfnéloii le 

 moment de cet aimant'élémentaire. Le nombre 1125,5, 

 se rapportant à l'atome-gramme, est le iiiiignéton- 

 graniine. Pour obtenir le magnéton lui-même, il faut 

 diviser par le nombre d'atomes vrais qui existent dans 

 l'atome-gramme : 0,685 -, 10=' (nombre d'Avogadro). 

 On trouve ainsi : 



1,64X10 -"• 



2° Pour obtenir d'autres déterminations des moments 

 atomiques, il est nécessaire de laire appel à une 

 théorie cinétique des phénomènes paramagnéliques. 

 11 existe, en effet, à cc)té des métaux fortement magné- 

 tiques, un nombre beaucoup plus considérable de 

 substances dont les atomes possèdent des moments 

 magnétiques, mais où, pour des raisons dans le détail 

 desquelles on ne peut entrer ici, l'agitation thermique 

 ne permet pas d'obtenir, même approximativement, 

 le parallélisme des aimants élémentaires. Ces moments 

 ne peuvent être déduits qu'indirectement des obser- 

 vations sur le magnétisme faible que prennentees 

 substances. M. Lan'gevin a le premier développé la 

 théorie en ayant en vue surtout l'oxygène, gaz para- 

 magnétique. M. Weiss a appliqué celte théorie aux 

 solutions des sels paramagnétiques, et, en utilisant ses 

 mesures et les mesures faites par M. Pascal, il a ainsi 

 trouvé un assez grand nombre de moments magnéti- 

 ques, . .. , . i 



L'examen des résultats a révélé une propriété très 

 curieuse de ces moments magnétiques : Un même 

 atome n'a pas toujours le mémo moment. Les valeurs 

 du moment de l'atome de fer, dans des combinaisons 

 chimiques différentes, ne sont pas les mêmes. Mais 



