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LOUIS BRUNET — RAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINE 



et à diverses dislances, sont montées des plnques 

 photogmphiques P qui enregistrent la répartition 

 de l'intensité des rayons secondaires émis par le 

 cristal. L'ensemble du dispositif est préservé de 

 tout rayonnement perturbateur par le grand écran 

 en plomb S et la boîte en plomb K. 



Prenons maintenant une lame à faces parallèles 

 de 0,0 millimétré d'épaisseur taillée dans un cris- 

 tal cubique de blende zincique parallèlement à l'une 

 des faces du cube (100), c'est-à-dire perpendicu- 

 lairement à un axe ciuaternaire principal, et expo- 

 sons-la normalement au pinceau de rayons X pri- 

 maires. Le développement des plaques avec le 

 rodinal donne les résultats suivants: P, présente 

 une petite tache ronde au point où il a été traversé 

 par les rayons primaires; P^ et P, offrent un noir- 

 cissement uniforme; P^et P, présentent uneimpres- 



Fig. 1. — D/'.s/jos;///' oxprriinciit.il dn Myf. Frifdri.-li ri 

 Kiiioping. — .\, aiiticitliode d'un tu)ji> de Ronigen; Al, 

 liltre en aluminium ; S, B,, B,. Bj, B.,, écrans on plomb: 

 G, goniumètie; Kr. lame cristalline: P,, P,, P„ P,, P-, 

 plaques pliotograpliir|ues ; R. télescope: K, boite en 

 plomb. 



sion analof;iie, qui est reproduite sur la figure 2. 

 La grandeur des figures sur P, et P, est dans le 

 môme rapport que la distance du cristal aux deux 

 plaques, ce qui prouve que le rayonnement parli 

 du cristal s'est transmis en ligne droite; d'autre 

 part, les dimensions des diverses taches sont les 

 mêmes sur les deux plaques, malgré l'èloignemenl 

 plus grand de la seconde, ce qui montre que chacune 

 est produite par un pinceau parallèle de rayons 

 secondaires. 



Examinons maintenant de plus près la figure 

 remarquable produite sur l'une des plaques P, on 

 P. (flg. ±]. Au centre, ou observe une tache circu- 

 laire qui correspond au point d'impact du faisceau 

 primaire. Tout autour de celle-ci sont disposées 

 d'une façon parfaitement symétrique une série de 

 taches plus petites et un peu elliptiques dues à un 

 rayonnement secondaire. La nature quaternaire 



dp l'axe de symétrie suivant lequel les rayons X ont 

 traversé le cristal se retrouve immédiatement à la 

 simple inspection de la figure. On peut aussi tracer 



Fig. 2. — Figure obtenue par l'inlerl'érejice des rayons ayant 

 traversé une lame de blende zinci-/uc parallèlement à un 

 axe quaternaire. 



sur la ligure deux paires de plans de symétrie per- 

 pendiculaires l'un à l'autre. Si l'on choisit l'une 

 quelconque des taches non situées sur un pbin de 

 symétrie, on peut l'amener par réllexion en miroir 

 et par rotation de 90° à recouvrir sept autres taches 

 analogues. Si la tache est située dans un plau de 

 symétrie, on ne peut l'amener en coïncidence 

 qu'avec trois autres semblables. Cet ensemble de 

 propriétés correspond à la symétrie JioJoèdre du 

 sy.slcme eiiijique ou régulier, bien que la blende 

 zincique appartienne à l'une des classes dites 

 hémiédres de ce système. 



L'existence du réseau cristallin est ici mise en 



I.'jm;.:!. — Fi'juie obtenue par l'interfid-ence des rayins ayant 

 traversé une lame de blende zincique parallèlement à un 

 axe ternaire. 



évitlcnce de la façon la |)ius reniartiuable ; suivant 

 l'expression tle Sir Oliver Lodgc, « l'abslration 

 tliéoriinie devient ici concrète et visible ». En même 



