146 H. DEVAITX — LES L\MES D'HUILE ÉTENDUES SUR L'EAU ET SUR LE MERCURE 



.le prépare une solution titrée d'huile dans la 

 benzine pure. Je me suis servi, en dernier lieu, 

 d'une solution contenant exactement 1 centimètre 

 cube d'oléine pure (trioloate de glycérine) pour 

 1.000 centimètres cubes et d'une pipette donnant 

 .^0 gouttes de cette solution pour I centimètre cube. 



Une goutte contient donc 1/riO.OOO de centimètre 

 cube d'huile et je dépose deux de ces gouttes sur 

 l'eau. 



Aussitôt tombées, ces gouttes s'étendent sur la 

 totalité delà surface de l'eau, et l'évaporalion de la 

 benzine est quasi instantanée, laissant un résidu 

 d'oléine égal à 2/30. 000 ou 400.10-'' centimètre 

 cube. Des mesures antérieures m'ayant démontré 

 que cette quantitéd'huile estincapable de couvrir la 

 totalitédela surface disponibledelaciivette(62.5™°'). 

 je souffle de loin pour rassembler le voile invisible 

 d'huile à l'extrémité éloignée de la cuvette, et je 



Fig. 3. Fig. 4. 



Fig. 3 et 4. — Dif:positit' pour nivsun'i' l'opoinsfiir de J.-i 

 lume d'huile à la limite. — H. lame d'hnile; E, eau libre: 

 TT' barrière de poiiilre rie laïc; liB', bande de papier. 



répands aussitôt sur l'extrémité la plus rapprochée 

 im léger voile de poudre avec le tamis. Le talc 

 tombe ainsi sur de l'eau libre E (fig. 3); il fuit 

 emporté par le souffle, mais on le voit brusquement 

 arrêté le long d'une barrière TT' invisible et des 

 plus nettes, constituée par une lame d'huile H. 

 L'arrêt est d'une netteté saisissante. 



On applique alors, sur la partie de l'eau sans 

 huile, une bande de papier BB' (fig. 4) pour faire 

 une barrière capillaire à bord rectiligne. Cette 

 barrière est rapprochée doucement de la bande de 

 talc, qu'elle redresse, comme on le voit sur la 

 figure'. Si alors on rapproche un peu plus la bar- 

 rière, on voit les grains de talc situés juste à la 

 limite de l'huile, et plus ou moins distants les uns 

 des autres parce (ju'ils sont légèrement huilés, 

 subir un resserrement brusque entre l'huile et le 

 papier. On recule la barrière, et l'on voit tout à 

 coup ces mêmes grains redevenir libres, IlottanI 



' 11 est encore meilleur de rassembler le taie rï-panrlu sur 

 l'eau libre par la bande de papier elle-même. 



côte à côte sans résistance. Par de petits mouve- 

 ments brusques en avant ou en arrière, j'arrive 

 ainsi à préciser, à quelques millimètres près, la 

 limite ù laquelle le voile d'huile est un peu resserré, 

 à peine, c'est-A-dire au début du changement de 

 tension. 



C'est à cette limite que je prends une mesure, 

 en déterminant, au moyen d'un double décimètre, 

 la longueur de la nappe d'huile; sa largeur est 

 déterminée une fois pour toutes. 



2. Bésultals. — On a ainsi la surface moyenne 

 occupée par une lame. Cette surface était, dans les 

 expériences faites le 18 avril 1912', de 363,71 cm'. 



Or, cette surface d'huile a été produite par deux 

 goût tes de la solution, c'est-à-dire par 400 X10~' cm" 

 d'huile. L'épaisseur de la lame était donc de ; 



v_ iooxin-^ 



s ~ 363,71 ' 



:|.1U().;j. 



avec une approximation allant de 1,04 à 1,15 [^[a. 



On peut donc dire que la plus mince lame d'huile 

 qui peut exister sur feau possède 1,1 millionième 

 do millimètre. 



Cette épaisseur, presque identique à celle de 

 lord Rayleigh, est remarquablement petite. On peut 

 s'en faire une idée par une comparaison simple. 



Supposons qu'une lame de celte épaisseur soit 

 étendue sur la totalité d'un globe terrestre de 

 .jO centimètres de diamètre, et grossissons par la 

 pensée ce globe jusqu'à avoir les dimensions réelles 

 de la Terre. La lame, grossie dans la même propor- 

 lion, acquerrait une épaisseur de 20 millimètres 

 seulement, tandis que le papier lui-même sur 

 lequel est dessinée la mappemonde passerait de 

 0""".! à une épaisseur de 24 kilomètres! 



3. Comparaison avec les dimensions moléci.- 

 Liires. — Mais il y a 'mieux à faire comme compa- 

 raison. Dans la théorie moléculaire, la plus mince 

 lame qui puisse exister pour un corps quelconque 

 est évidemment formée d'une couche simple de 

 molécules, car il est impossible, en efl'et, de conce- 

 voir une lame plus mince que la molécule elle- 

 même, sauf déformation ou destruction de cette 

 molécule. 



Or, nous possédons maintenant des détermi- 

 nations de plus en plus nombreuses et exactes 

 de la constante d'Avogadro permettant de calculer 

 ces dimensions. Faisons donc ce calcul pour 

 l'huile, ou plutôt pour le trioléate de glycérine. 

 En nous servant des résultats obtenus par Perrin 

 pour la constante d'Avogadro, nous trouvons i ,13 [i^.. 



La valeur théorique du diamètre de la molécule 



j ' Lrj,-, cil. : Par erreur, on a indii|ui' :îtî37. 1 cm'. 



