CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



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I raj'ons. Mais, d'autre part, le fait qu'on ne constate 

 aucune iliminution de l'intensité du rayonnement lors- 

 qu'on s'élève dans l'atmosphère, est contraire à l'hypo- 

 thèse d'une oriiiine terrestre des rayons. Il est impos- 

 sible, dit M. Wiecherl, de formuler aujourd'hui une 

 •opinion sur ce sujet, et les recherches ex|;iérimcntales 

 <ju'il a suscitées mériteraient d'être reprises. 



II. CImrçjfs libres. — La surface de la Terre est 

 char£;ée négativement, sauf quelques exceptions. L'air 

 contient des charges électriques libres, qui sont, au 

 contraire, généralement positives. On reconnaît la 

 présence des charges au fait que des forces électriques 

 prennent naissance. 



En général, les charges libres contenues dan? l'atmo- 

 sphère peuvent être considérées comme formant des 

 couches horizontales : les forces électriques sont alors 

 verticales. Pour les connaître, on mesure la chute de 

 potentiel : On sait qu'une chute de .30.000 volts par 

 mèlre produirait un champ électrique égal à l'unité 

 (système l'icctrostatique); une chute de V volts par 

 mètre produira donc un champ H = V;'30 000. 



I.a dilïérence de potentiel n'atteint qu'exceptionnel- 

 lement la valeur de 30.000 volts par mètre, même pen- 

 dant les orages. Par temps serein, elle est d'environ 

 100 à 200 voits par mètre. 



Considérons deux surfaces horizontales (1) et (2", et 

 soient II, et H^ les intensités du champ électrique sur 

 ces deux surfaces. Si m désigne la somme des masses 

 électri(|ues ronqu-ises entre les deux plans, le théorème 

 de Gauss donne la relalion : IL — H, = 4-m. 



A l'inté'rieur de la Terre H, =0. Si la surface (2), 

 située dans l'air, est voisine de la Terre, la formule 

 précédente donne la relalion qui existe entre la charge 

 de la Terre et la chute de potentiel W^dS Ul m pour 

 une couche d'air toute proche : une ch rge d'environ 

 1, 2.,"jOO unité électrostatique par centimètre carré (soit 

 environ 4.10*. U. E. par kilomètre cairé) correspond, 

 dans les conditions moyennes, à un potentiel de 1 50 volts 

 par mèlre. La surface de la Terre étant chargée néga- 

 tivement et l'air positivement, la valeur de la charge 

 totale comprise entre les deux plans (1) et (2) diminue 

 en valeur absolue à mesure que le plan (2) s'élève : il 

 doit donc en être de même de IL. C'est ce que l'on 

 observe : à 1.000 ou 2.000 mètres, le champ est lombé 

 au 1 de sa valeur. A 6.000 ou T.OdO mètres, il est très 

 faible. 



On est conduit par là à supposer que l'atmosphère, 

 dans sa totalité, annule complètement la chart.'e de la 

 ■surface terrestre, de sorte que la Terre dans l'espace 

 serait sans charge. Mais cette manière de voir n'est pas 

 à l'abri de toute critique. Peut-être les conditions à de 

 grandes altitudes lau-dessus de tO km ), où l'on n'a pu 

 faire aucune mesure, sont elles toutes différentes que 

 plus bas. A ces altitudes brillent les aurores boréales 

 qui dénotent de puissantes forces électriques. A ces 

 altitudes aussi doivent exister des courants électriques 

 très forts qui occasionnent les variations magnétiques 

 et sur lesquels on ne sait encore que fort peu de 

 choses. 



La question se pose aussi de savoir s'il se fait un 

 échange d'électricité entre les couches élevées de 

 l'atmosphère et l'espace. Les électrons, grâce à leur 

 grande mobilité, pourraient fort bien occasionner un 

 échange de ce genre. Les nouvelles Ihéones des aurores 

 boréales admettent que la Terre reçoit contmuellement 

 des particules chargées d'électricité qui sont émises 

 par le Soleil. Grâce à la conductibilité de l'air, il y a 

 continuellement des courants électriques qui tendent 

 à diminuer les charges. 



A part certaines exceptions, le courant électrique, 

 d'après la répartition des charges, va de haut en bas. 

 Les observations sur ce courant électrique vertical ont 

 mis en évidence une particularité remarquable : c'est 

 qu'il ne varie que très peu depuis le sol jusqu'aux alti- 

 tudes les plus élevées auxquelles on est parvenu à faire 

 des mesures, tandis que le potentiel et la conductibilité 

 varient dans des [iroporlions considérables. On a trouvé 



aussi que le courant vertical varie beaucoup moins à 

 la surlace de la Terre que les autres éléments. Tous ces 

 phénomènes paraissent explicables si l'on admet qu'à 

 la surface de la Terre, qui est bonne conductrice, 

 correspond dans les couches élevées de l'atmosphère 

 une couche également bonne conductrice, et qu'entre 

 elle et la terre il y a une différence de potentiel presque 

 constante; c'est à cette différence de potentiel que 

 serait dû le courant vertical qui relie la Terre à la 

 couche conductrice. A. B. 



§ 3. — Physique 



La résistance de l'air aii.x ffraiides vitesses. 



— On s'occupe beaucoup, depuis quelque temps, d'expé- 

 riences relatives à la résistance d'un corps se dépla- 

 çant à des vitessesallantjusqu'à'JO mètres parseconde, 

 c'est-à-dire aux vitesses pouvant intéresser l'aéronau- 

 tique et l'aviation ; par contre, les recherches sur les 

 vitesses supérieures à celles du son sont bien moins 

 nombreuses. 



Dans un récent Mémoire, MM. K. Becker et G. Cranz 

 s'attachent à combler cette lacune, en étudiant la 

 résistance de l'air aux vitesses des projectiles'. 



Les auteurs se servent d'un procédé cinématogra- 

 phique, dans lequel le projectile ne rencontre sur son 

 chemin aucun obstacle solide : il passe près de deux 

 miroirs concaves et, sur son chemin, il est photogra- 

 phié à plusieurs reprises sur deux tambours doués 

 d'un mouvement de rotation rapide en face des miroirs: 

 la position relative des images ainsi produites, les 

 nombres de tours et les pourtours des tambours per- 

 mettent de calculer les vitesses. 



Ces expériences font voir que l'hypothèse suivant 

 laquelle la résistance de l'air serait proportionnelle à 

 un seul coefficient, indépendant de la vitesse, ne s'ap- 

 plique point aux projectiles d'infanterie moderne. Bien 

 au contraire, à chaque forme de projectile correspond 

 une fonction particulière de la résistance de l'air. 

 Kntre v:= 4o0 et r = 900 mètres par seconde, l'allure 

 de celte fomtion, pour les projectiles d'infanterie, est 

 en général celle d'une relation linéaire, mais il n'en 

 est pas de même pour les projectiles cylindriques. Aux 

 vitesses très grandes, supérieures à v = 1.000 mètres 

 par seconde, la loi des résistances semble se rappro- 

 cher asymptotiquement d'une relation carrée. 



L'électricité dé veloppéepai- le délaclienient 

 d'une £:outte. — Le choc d'une goutte liquide, frap- 

 pant dans sa chute un obstacle, donne lieu à une pro- 

 duction d'électricité; le gaz ambiant, qui s"éloi;;ne du 

 point de contact, prend, en effet, une charge électrique. 

 de signe contraire à celle du liquide. Ce phénomène 

 s'explique en admettant que les surfaces liquides sont 

 le siège de couches doubles d'électricité qui, au choc 

 de la goutte, se détruisent mécaniquement par la dis- 

 parition d'une partie de la surface liquide libre. Pourvu 

 que la modification de la surface ait lien en un temps 

 plus court qu'il n'en faut pour la neutrali.sation réci- 

 proque des deux changes, les deux électricités se trou- 

 vent par conséquent séparées l'une de l'autre. 



Ce phénomène se produit, d'une façon générale, dans 

 tous les cas où il y a, au sein d'un gaz, une di-parition 

 rapide de surfaire liquide. 



Dans un récent Mémoire, M. K. von Bernolak- étudie 

 plus en détail le mécanisme de ce phénomène, en 

 recherchant surtout les relations qui existent entre les 

 effets électriques et les conditions accompagnant le 

 détachement des gouttes. L'auteur fait voir que l's 

 dimensions de la goutte primaire qui se détache inlluent 

 bien moins sur la grandeur de cet effet que la forma- 

 tion des petites gouttes secondaires, produites subite- 

 ment par la contraction capillaire de la veine liquiile 



Artilli'ristiscbp ilonalshi-tli}, n»^ 69 et 71, 1912. 

 Anaal'-n der Phyaik, t. XXXIX, p. 497-ol8, 1912. 



