EUGÈNE BLOCH — KEVL'Ë DÉLECTROMÀGNÊTlS.VlE 



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riences ultérieures, llupku' a utilisé les électrons 

 de l'eiFel photoélectrique, produits dans un vide 

 très parfait et accélérés par un champ électrique 

 intense (qui va jusqu'à 90.000 volts). La connais- 



sance de — et de la vitesse v se déduit de la mesure 

 III 



du potentiel accélérateur et de celle de la dévia- 

 tion magnétique faite sur un écran fluorescent. 

 Les vitesses maxima atteintes ont été de l'ordre 



de ^- La formule de Lorentz a été trouvée, ici 



encore, mieux vérifiée que celle de Max Abraham. 

 Cependant, ces expériences paraissent moins pro- 

 bantes que les précédentes; car elles exigent, 

 comme l'a fait remarquer Heil", que les potentiels 

 les plus élevés soient connus avec une précision 

 supérieure au 100% condition bien difficile à réa- 

 liser. 



C.-E. Guye et Ratnovsky', désireux d'échapper à 

 cette objection, ont utilisé les rayons cathodiques 

 ordinaires, créés dans un bon vide, et les ont 

 déviés à la fois magnétiquement et électroslatique- 

 ment, pour n'avoir pas à mesurer leur potenliel de 

 production. Ils confirment également la formule de 

 Lorentz aux dépens de celle d'Abraham. 



On est conduit, d'après cet ensemble de résultats, 

 à considérer l'électron comme déformable dans le 

 sens seul de son mouvement, conformément au 

 principe de relativité, et comme subissant dans ce 

 sens la contraction de Lorentz (voir plus loin). 

 Toute difficulté disparaît-elle ainsi? Sans même 

 parler des difficultés d'ordre général auxquelles se 

 heurte aujourd'hui le principe de relativité (ch. II), 

 on peut répondre négativement. Comme l'a fait 

 observer H. Poincaré', on ne peut pas comprendre 

 que l'électron ne se dissémine pas spontanément 

 sous l'influence des forces électromagnétiques qui 

 résultent de la charge, s'il n'intervient pas, pour 

 maintenir son équilibre, d'autres forces de nature 

 non électromagnétique et analogues à des forces 

 de pression exercées du dehors. On est donc 

 ramené à introduire autre chose que l'électroma- 

 gnétisme pur à la base de la nouvelle mécanique. 

 La nature primordiale des forces qui agissent sur 

 la matière nous est plus inconnue que jamais. 



11. — Li: riuNcii-E de REL.vTivrrii. 



On sait que la théorie électromagnétique, lors 

 des premiers travaux de Lorentz, permettait 



' IIli'Ka : VfWi. drr DeutscU. Phys. Ocsellscli.. l. XI, 

 11. 249, 190!) : Aan. dcr fliysik, 1910. 



= IIeil : Ann. dcr l'Iiysik, I. XXXI, p. :j19, 191(1. 



' C. E. Guye et Ratnovsky : Comptes Fiaadus, l. CI^, 

 p. 3i(i, 19)0. 



* H. PoiNCAKÉ : ftcndicoûti del CircoJo Mal. di Palerniu, 

 t. X\I. ]i. 129, i90H. 



d'expliquer les résultats négatifs des expériences 

 tentées pour mettre en évidence, par voie élec- 

 trique ou optique, le mouvement de translation de 

 la Terre par rapport à l'éther supposé immobile. 

 Ces expériences ne s'attaquaient qu'à des effets du 

 premier ordre par rapport à p (quotient de la vi- 

 tesse V de translation de la Terre par la vitesse V de 

 la lumière), et la théorie conduisait à des elïets de 

 l'ordre de iS" au plus. La théorie parut recevoir une 

 rude atteinte de la célèbre expérience de Michel- 

 son (1881) relative à l'interférence de deux rayons 

 qui se sont propagés à angle droit, et qui s'atta- 

 quait, elle, aux termes du second ordre : le résul- 

 tat entièrement négatif était inconciliable avec la 

 théorie, l'effet observé n'étant pas le 100° de l'effet 

 calculé'. Il fallait donc, de toute nécessité, modifier 

 celle-ci. 



La modification nécessaire fut indiquée à peu 

 près simultanément par Lorentz et Fitzgerald : elle 

 consiste à admettre qu'un corps solide mobile subit 

 une contraction dans le sens de son mouvement 



égale à ^ > c'est la célèbre hypothèse dite de la 



(■ contraction de Lorenlx ». Elle parut au début bien 

 étrange, et suscita des expériences de Lord Ray- 

 leigh'- et de Brace' qui cherchèrent à mettre la 

 contraction en évidence par la double réfraction 

 qu'elle devait produire, et ne trouvèrent que des 

 résultats négatifs. Pour expliquer ces résultats et 

 mettre la théorie sous une forme plus satisfaisante, 

 Lorentz fut amené à la théorie qui contenait en 

 germe le principe de relativité*. Les équations 

 électromagnétiques dans le cas des corps en mou- 

 vement peuvent être, comme il le montre, ramenées 

 à la même forme que dans le cas du repos, moyen- 

 nant une transformation dite « transformation de 

 Lorentz » qui permet d'exprimer les coordonnées 

 x, y, z et le temps l dans le système en mouvement 

 en fonction des coordonnées x^, \\, z^ et du temps 

 t^ dans le système en repos, et qui établit aussi la 

 correspondance entre les champs électrique et 

 magnétique de l'un des systèmes et ceux de l'autre. 

 Ce groupe de transformations contient d'abord 

 comme cas particulier l'hypothèse de la contrac- 

 tion qu'on retrouve avec la grandeur V \. — fi', en 

 accord, au 4° ordre près, avec la grandeur primiti- 

 vement admise. Il explique d'autre part les résul- 

 tats négatifs de Michelson, Rayleigh et Brace. Il 

 permet enfin de comprendre le résultat négatif 



' I, expéi'ience pi-imitive, reprise d'abord par Michelson et 

 Mmlcv en 1887, l'a été, en ileniier lieu, par Morley et 

 Millier .l'hil. Mag., t. IX, p. 680, 190.;i). 



= lÎAYLEiGH : Pbil. Maij., t. IV, p. 678. 1902. 



' llRACE : Phil. Mag., t. VU, p. 317, 1904. 



* Voir, sur toute cette question, l'adinirable livre de 

 Lurent/, intitulé Tlieory of Electrons, cdilê chez Teubner, à 

 Leipzig, eu 1909. 



