EUGÈNE BLOCH — REVUE D'ÉLECTROMAGNÉTISME 



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lndi<iuons encore iiu'il existe un second domaine 

 que celui de la radialion dans lequel la théorie 

 électronique et la théorie des quanta se contpedisent 

 nettement, c'est celui des propriétés des métaux. 

 D"api'és la théoi'ie électronique, leiî conductiliilités 

 lliermique et électrique, et beaucoup d'autres 

 propriétés des métaux, s'expliquent par un trans- 

 port d'électrons libres; on retrouve même par le 

 mécanisme la loi de Wiedemann-Kranz.Cesélectrons 

 devraient aussi jouer un rôle important dans la 

 chaleur spécifique du métal. Or, d'après la théorie 

 des quanta, la chaleur spécifique est, au contraire, 

 entièrement due à des vibrateurs atomiques non 

 chargés (Einstein), et on explique ainsi ses varia- 

 tions aux basses températures; il est vrai que cette 

 théorie est à pou près muette sur les conductibilités 

 tiiermique et électrique. La contradiction est encore 

 flagrante. Il paraîtrait d'ailleurs prématuré de 

 chercher à la lever, avant que des mesures de 

 conductibilité thermique aux basses températures 

 ne siiieut venues compléter les belles mesures de 

 Kaiiierlingh Onnes' sur la conductibilité électrique 

 dans l'air et l'hydrogène liquides. 



iV. 



Le maunéton. 



D'après tout ce qui précède, l'électron ou atome 

 d'électricité paraît définitivement implanté dans 

 nos conceptions physiques. P. Wetss ' a cherché 

 depuis quelques années, avec un succès grandissant, 

 à introduire dans la science l'élément de magnétisme 

 ou magnétoiu en s'appuyant sur un imposant 

 ensemble expérimental. 



Son point de départ a été la théorie connue du 

 diamagnétisme et du paramagnétisme édifiée par 

 Langevin '. Dans cette théorie, le diamagnétisme 

 est expliqué par les déformations des trajectoires 

 électroniques intra-atomiques sous l'intluence d'un 

 champ extérieur, et le paramagnétisme résulte de 

 l'existence d'un moment magnétique moléculaire 

 résultant dans certaines substances. P. Weiss a 

 prolongé celte théorie de manière à y faire rentrer 

 le ferromagnétisme, en faisant appel à une hy|Ki- 

 Ihèse supplémentaire, celle d'un champ magné- 

 tique moléculaire proportionnel à l'aimantation. 

 L'idée de ce champ moléculaire n'était pas nouvelle. 

 C'est elle qui avait permis à Ritz * de développer 

 ses belles théories des séries de raies spectrales et 

 du phénomène de Zeeman. Elle a conduit?. Weiss 



' Sur liiiik'S ces questions, que nous ne pouvons 

 ipiosquisser, nous renvoyons y la Conférence que nmis 

 iivons fiiite dev.inl la 8ociétc dePliysi((ue en déccmtjre t9H, 

 sur la tliéorie électronique des métaux, et au livre déjà 

 lilusieurs fois cite sur la Théorie du rayonnement. 



- P. Weiss : Journal de Physique, p. 900 et 905, 1911. 



' Langevin: Annulas de Ch. et'de Phys., t. V, p. 10, 190.). 



' RiTZ : Annaleu dcr Pbysik, t. XX^^ p. 660, l'.tOti. 



à des formules qui sont bien vérifiées par l'expér: 

 rience, aussi bien dans le domaine du magnétisme 

 proprement dit (variation de la constante de Curie 

 avec la température) que dans celui dos clialeurs 

 spécifiques des corps ferromugnéliqucs. C'est 

 en cherchant des confirmations expérimentales 

 précises que P. Weiss a été conduit à l'hypothèse 

 du magnélon. 



La mesure en valeur ab.solue à la température 

 de l'hydrogène liquide du momo-nt magnétique 

 atomique du fer et du nickel, effectuée avec la colla- 

 boration de Kamcrlingh Onnes, a conduit d'abord 

 aux nombres 12.360 et 3.370, qui, divisés respecti- 

 vement par 11 et 3, conduisent pratiquement au 

 même quotient 1123, ^i. Pour le cobalt, on a trouvé 

 ultérieurement un moment atomique très voisin de 

 9 X 1123,5. Pour la molécule de magnétite, les 

 ré.sultats, plus complexes (et divisés par 3 pour 

 être rapportés à l'atome de fer), conduisent encore 

 à des multiples entiers du même nombre, le facteur 

 l'iitiei- de proportionnalité variant brusquement 

 pour certaines températures, comme si l'atome de 

 fer subissait un changement correspondant. Le 

 nombre 1123,5, dont tous les moments magnétiques 

 atomiques sont des multiples simples, sera appelé 

 magnéton-grarame, et son quotient par le nombre 

 d'Avogadro (nombre d'atomes par atome gramme) 

 est le maijuéton 16, 4x10" '^ Les propriétés des corps 

 ferromagnétiques s'expliquent donc bien en admet- 

 tant que les moments magnétiques de leurs atomes 

 sont des multiples simples du magnéton. Le 

 magnétisme aurait une structure granulaire comme 

 l'électricité. 



Des confirmations intéressantes de cette hypo- 

 thèse ont été tirées des mesures faites par divers 

 auteurs sur les sels paramagnétiques ou même sur 

 d'autres corps. Les nombres de Pascal', ceux de 

 M'"^ Feytis'sont en accord qualitatif et quantitatif 

 avec l'hypothèse du magnéton. Ces nombres étant 

 calculés par rapport à l'eau, prise comme corps de 

 comparaison, la connaissance exacte de la cons- 

 tante diamagnétique de l'eau devient nécessaire. 

 Cette mesure difficile, qui avait conduit à des 

 résultats contradictoires, a été reprise séparément 

 par Sève' et par P. Meiss et Piccard*, qui sont 

 arrivés à des nombres concordants voisins de 

 0,72 X lO"** à 2t)°. La théorie du magnéton aura 

 donc encore eu le mérite de faire fixer définitive- 

 ment celte constante importante. 



On est obligé d'admettre, d'ailleurs, pour les 



' I'ascal: Anu. Ch. Pliys., t. XVI, p. .^31, 1909; f. XIX, 

 ji. :.. 1910. 



' .\Iii« FEYtis: Comptes Jleudus, I. CLII, p. "08, 1911. 



^ SÈVE : Ann. Ch. Pbys., t. XXVII, p, 1S9, 1912. 



* P. Weiss et PiccARp : Comptes Bondus, t. CLV, p. 1234; 

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