CHRONIQUE Et CORRESPONDANCE 



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Tablkau I. — Pai-i'jurx ilrs rayons a dans l'air. 



Radium C 7.06 cm. 



Radium A 4,83 



Kniuualion du radium 4, 2:! 



Itailiuui F 3,86 



Radium 3,54 



Idiiiuui 2.8 



Lranium 2,1 



Actinium X 6, Mo 



Emanation de l'arljnium 5,8 



Aotiniuni li 5,5 



Radioac'Uniuni 4,8 



Tlioriuui C 8,6 



Tlioiium X .5,7 



Emanation du lliorium 5,5 



'llnuium B 5,0 



Radiotlioriuiu 3,9 



Tliorium 3,5 



Les parcours dans les milieux autres que l'air, dans 

 les roches en particulier, -suivent des variations 

 analogues. 



Si donc le halo est produit par les éléments radio- 

 .actifs dérivés de l'uranium, sa limite extrême sera 

 définie par une sphère ayant pour i-ayon le parcours 

 du radium C. Si le halo est produit par les dérivés du 

 thorium, la sphère extrême aura pour rayon le parcours 

 du thorium C. 



Un halo complet sera constitué par des cercles 

 concentriques, le noircissement des diverses couronnes 

 allant en diminuant depuis le centre, où agissent tous 

 les rayons a, jusqu'à l'extrême limite du halo 

 qu'atteignent seulement les rayons les plus pénétrants. 



Dans beaucoup de lialos, il n'est pas possible de 

 distinguer les divers cercles concentriques. Ce manque 

 de netteté est analogue à celui qui s'observe sur une 

 ■plaque photographique trop exposée et doit être 

 rattaché à une cause analogue. Dans les plaques 

 « sur-exposées », la disparition des contrastes est due 

 Kieeque lesellets deslumières les plus faiblesatteignent 

 ceux des lumières les plus fortes, d'où un noircissement 

 uniforme. 



De même, si les rayons a agissent intensivement sur 

 le mica depuis très longtemps, les diverses sphères 

 d'ionisation arrivent à se fondre en une teinte uniforme 

 très foncée. 



Quelquefois, au contraire, la quantité de matière 

 radioactive incluse dans le noyau est si petite que le 

 halo est « sous-exposé >■. Seuls apparaissent les cercles 

 ■de la partie centrale. Ainsi, par exemple, dans le cas où 

 la matière radioactive est l'uranium, il arrive que le 

 halo est limité par le parcours des rayons œ du 

 radium A, de l'émanation du radium, du radium ou 

 même de l'ionium ou de l'uranium. 



Le halo est toujours le résultat des actions accumu- 

 lées des rayons émis depuis une période très éloignée. 

 On n'en a jamais observé dans les roches de formation 

 récente. Dans un mémoire tout récent', MM. Joly et 

 Rutherford se sont proposé dévaluer le temps qui 

 peut avoir été nécessaire à la formation de ces halos. 

 La. liaviie il \iensé qu'un court aperçu de ce Mémoire, 

 ■et un exposé de la méthode si originale qui a été 

 employée par les auteurs, ne pouvait manquer d'inté- 

 resser ses lecteurs. 



Les expériences de MM. Joly et Rutherford ont porté 

 sur du mii'a brun du comté de Carlow. Les halos sont 

 dus aux éléments de la famille de l'uranium. On en a 

 trouvé de chaque degré de développement, depuis les 

 plus petits, dus à l'uranium ou à l'ionium, jusqu'à ceux, 

 complets, que produisent les rayons du radium C. Le 

 granit d'où l'on a trouvé ces micas date de la fin du 

 Silurien et du début du Dévonien. 



1» On détermine d'abord expérimentalement le 

 nombre des rayons a qui peuvent produire une tache 



' Phil. Mag., avril 1913, p. 644. 



d>Herminée dans le mica: une lame de mica est placée 

 au-dessous d'une plaque de plomb portant une étroite 

 ouverture. Au-dessus de l'ouverture, et verticalement, 

 on dispose un tube capillaire à rayons a, contenant une 

 quantité connue (2.5 millicuries) d'émanation du 

 radium. Le tout est disposé sous une cloche dans 

 laquelle on peut faire le vide. Une tache tout à fait 

 analogue à un halo prend naissance sur le mica. 



La quantité d'émanation utilisée permet de 

 connaître le nombre des rayons a qui ont agi. 



Sur une même lame de mica, on a produit trois 

 taches A, B, C, ayant des intensités différentes : 



La tache A a reçu 3,7 10'" rayons a par centimètre carré. 



— B — 1,6 — — 



— C — 1,3 — — 



Les taches ainsi obtenues sont comparables, comni'- 

 intensité, aux halos les moins développés qui sont 

 limités par le parcours des rayons duradium (0°'™,0156), 

 du radium F (0'°'°,0n7) ou de l'émanation du radium 

 lOmm ()jggj_ On peut donc connaître le nombre des 

 rayons a qu'il a fallu pour produire ces halos, suivant 

 qu'ils ont desintensitéscomparablcs à celles des taches 

 A, B ou C. 



Voici les résultats de ce calcul très simple : 



NOMBRF DE RAYO.NS a 



pour produira 'les tachf^s comparables à 



RAYON 



'lu halo en m m 



0,016. ... 296 X 10° 



0.017. . . . 337 



0,018. ... 370 



0,020. . . . 466 



li 



128 X 10" 

 146 

 160 

 202 



120 X 10' 

 136 

 l.'iO 

 189 



'2" On mesure ensuite les dimensions du noyau des 

 halos au microscope, soit à l'aide d'un micromètre 

 oculaire, soit à la chambre claire. Les diverses déter- 

 minations faites sur un même halo conduisent à des 

 valeurs 'concordantes. 



3° Reste à comparer le halo que l'on veut étudier 

 avec les taches reproduitesartificiellement : On examine 

 le halo et la tache dans deux microscopes placés côte à 

 côte. On apprécie si le halo est plus sombre que les 

 taches A ou G, ou plus clair, ou identique. 



Dans un petit nombre de cas, MM. Joly et Rutherford 

 ont fait des comparaisons quantitatives. 



4° Le noyau est en général constitué par du zircon. 

 On a essayé, maissans résultats satisfaisants, de réduire 

 en poudre une quantité notable de mica, afin d'isoler 

 les zircons et de doser directement la proportion d'ura- 

 nium qu'ils contiennent. On a dû se contenter d'évaluer 

 l'uranium par analogie avec ce qu'on sait de la compo- 

 sition des gros cristaux de zircon. 



La discussion d'un grand nombre de mesures faites 

 par des auteurs différents montre qu'en évaluantàlO''/o 

 la proportion d'uranium dans le noyau, on a certaine- 

 ment une limite supérieure de la cjuantité réelle. 



Toutes les données nécessaires au calcul de l'âge du 

 halo sont ainsi connues. Le calcul est très simple : 



Le nombre des rayons a qui a été nécessaire à la 

 formation du halo et qu'on a évalué par « synthèse » 

 permet d'avoir la masse M d'uranium qui a dû se désin- 

 tégrer depuis l'origine du minéral. La quantité d'ura- 

 nium qu'on trouve actuellement dans le noyau repré- 

 sente la masse W qui subsiste à l'époque I. La théorie 

 des transformations radioactives donne l'équation: 



W _i 



M 4- W ■ 



où L désigne la vie moyenne de l'uranium et l Tige du 

 halo. Tout est connu dans cette équation, sauf /. 



Les nombres obtenus oscillent entre 470 >v 10" et 

 20 X 10° années. Les plus grandes valeurs sont celles 

 en qui l'on peut avoir le plus de confiance. D'ailleurs, 

 le calcul est dirigé de façon à donner une limite 

 inférieure. 



