LOUIS LAPICQUE — L'INEFFICACITÉ PHYSIOLOGIQUE DES COURANTS ÉLECTRIQUES 543 



Considérons (fig. 1) une série de vases verticaux, 

 cylindriques, de section égale, et disposés sur une 

 ligne à intervalles égaux: chacun d'eux est en 

 communication, à sa base, avec le précédent et 

 avec le suivant, par un tube capillaire de section 

 et de longueur toujours les mêmes. Dans le vase 1, 

 on verse un liquide; ce liquide passe successive- 

 ment, à travers les capillaires de communication, 

 dans le vase 2, puis dans le vase 3, etc. 



Si le tube capillaire est assez résistant, l'écoule- 

 ment du liquide d'un vase à l'autre est, à chaque 

 instant, proportionnel à la difTérence de pression, 

 c'est-à-dire à la difTérence de niveau du liquide 

 dans ces deux vases; les vases étant égaux et cylin- 

 driques, la variation de niveau dans chacun est 





12 3*5 



Fig. 1. — Modèle de lu diffus! un réalisé par ï écoulement 

 dans des rases communiquant au moyen d'un tube capil- 

 laire. ^ 



proportionnelle au volume du liquide perdu ou 

 gagné par ce vase. 



Par suite, un vase quelconque où la hauteur 

 est 1], placé entre un vase où cette hauteur est 

 Ii'^h et un autre où elle est lj"<ilj, gagne du 

 liquide proportionnellement à h'-h et en perd pro- 

 portionnellement à h-h"; au total, il en gagne (ou 

 en perd) proportionnellement à hi dilïérence de ces 

 diiïércnces; autrement dit, s'il s'agissait de vases 

 assez petits et assez nombreux pour que la série 

 puisse être considérée comme continue, la dérivée 

 du vhungement de niveau par rapport au temps 

 est proportionnelle à la dérivée seconde du chan- 

 fjements de niveau par rapport à la distance longi 

 tudinale. 



C'est la loi de dilïiision linéaire de Fourier, qui 

 s'applique à l'écoulement d'un liquide comme elle 

 s'applique à la propagation de la chaleur dans le 

 mur théorique, à la diffusion des molécules dis- 

 soutes dans une éprouvette cylindrique, etc. 



Ici, nous pouvons photographier à des intervalles 

 réguliers la série des vases ; chaque photographie 

 nous donnera, au temps considéré, la courbe par 



points du phénomène en fonction de l'espace; et la 

 série des hauteurs, mesurées de photo en photo 

 sur le même vase, nous donnera, pour la distance 

 correspondante, la courbe des phénomènes en 

 fonction du temps. D'autre part, nous sommes 

 libres de produire dans le vase 1 une arrivée de 

 liquide suivant telle loi du temps qu'il nous plaira, 

 au moyen d'appareils hydrauliques ou mécaniques; 

 par exemple, l'écoulement se fera par un tube long 

 et fin, à partir d'un vase de Mariotte qui s'élèvera 

 d'un mouvement uniforme; l'intensité de l'écoule- 

 ment croîtra proportionnellement au temps. Ce qui 

 pénètre dans le vase 1 est immédiatement soumis 

 à la diffusion ; nous avons donc une image exacte 

 des conditions posées par la théorie de Nernst et 

 nous pouvons en observer directement toutes les 

 modalités, même celles dont le calcul ne peut 

 rendre compte. 



Un appareil de ce genre, construit soigneuse- 

 ment, fournit pour le courant constant des valeurs 

 qui concordent parfaitement avec les résultats du 

 calcul sur la formule complète donnée par Nernst'. 

 On peut donc passer avec confiance à l'étude des 

 courants progressifs. 



Voici les résultats obtenus : 



La difTérence de hauteur du liquide entre deux 

 vases donnés est proportionnelle, après un temps 

 suffisant, à l'intensité du courant constant, quelle 

 que soit la forme d'établissement de ce courant. 

 Pour un courant linéaire indéfini, elle augmente 

 indéfiniment. Cette différence ne répond donc pas 

 à la question. 



Le rapport de hauteurs prises en deux vases don- 

 nés montre les propriétés suivantes' : 



[" Pour une intensité constante donnée, ce rap- 

 port atteint un maximum plus bas si l'établisse- 

 ment a été progressif que si l'établissement a été 

 brusque ; 



2" Pour le courant linéaire indéfini, le rapport 

 tend vers une valeur constante, fonction de la pente 



' Si on s'attache aux valeurs absolues, après avoir déter- 

 miné toutes les constantes de son appareil, on trouve des 

 valeurs sensililement deux lois plus fortes que ne l'indique- 

 rait la formule publiée par .Nernst en 1908 et reproduite 

 d'abord telle quelle par ses élèves et par moi-même. J'ai, 

 en lylU, signalé cet écart h Nernst, qui a bien voulu me 

 répondre qu'en efl'et, il avait, dans l'intégration, laissé 

 tomber un facteur 2, d'ailleurs sans aucune importance 

 pour le problème qu'il envisageait. Les formules repro- 

 duites ci-dessus sont corrigées de ce lapsus, comme elles 

 le sont dans Nernst et Schonflies. 



' La concentration de repos dans le nerf préalablement 

 à l'excitation nest pas zéro; il ne faut donc pas prendre 

 pour zéro le niveau horizontal correspondant à l'équilibre 

 dans tous les vases au moment où commence l'écoulement; 

 il faut donner à ce niveau une valeur positive qui s'ajoute 

 au changement de hauteur dans chaque vase. Celte quan- 

 tité arbitraire n'intluence nullement le sens des résultats, 

 pourvu qu'on ne la prenne m inliniment petite, ni inlini- 

 mcnt grande. 



