p. BOURGOIN — Lrs LOIS DK LA COMBUSTION DES POUDRES COLLOÏDALES 



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S 2. — Deuxième série d'expériences. 



(In peut encore chercher à réaliser la différence 

 de température des deux masses gazeuses au sein 

 desquelles brûlent les deux charges de poudre 

 identiques, en réalisant l'allumage de ces deux 

 charges au moyen de la combustion relativement 

 1res rapide de charges explosives de même poids, 

 mais de natures telles que les composés gazeux 

 engendrés aient des températures très différentes. 



A cet effet, les deux combustions comparatives 

 sont exécutées ainsi qu'il suit : 



Dans la première, on brûle une charge composée 

 de 1.5 grammes de nitroguanidine en poudre et de 

 17 grammes de poudre BM. 17 D°. La seconde com- 

 bustion est effectuée avec une charge de balis- 

 tite très mince, à 63 "/„ de nitro-glycérine, à 

 laquelle on ajoute également 17 grammes de poudre 

 BM.17 D'. Les températures de combustion de ces 

 trois corps sont rangées ainsi qu'on le sait dans 

 l'ordre croissant ci-nprès: Nitroguanidine — BM. 

 17 D°-— Balistite. 



Considérons maintenant les tracés des deux com- 

 bustions ; ces deux tracés ont les formes générales 

 ci-dessous (fig. 3) : I est le tracé relatif au mélange 

 contenant de la balistite, II à celui renfermant de 

 la nitroguanidine. 



Etant donné que, par suite de leur état physique, 

 la durée de la combustion de ces deux corps est une 

 fraction relativement courte de la durée totale de 

 la combustion du mélange dont ils font partie, il 

 est clair qu'on peut délimiter d'une façon assez 

 précise la portion du tracé afférente à la combus- 



Kif,'. .'). — Tracé îles çoiiibusliuiis de deux obai-ges de poudre. 

 — I, uiélange rontenant de la balistite; II, uiélange con- 

 tenant de l.i iiitrot'uanidinc. 



lion de la seule poudre BM. 17 D". Soient a, et z. les 

 points limitatifs en question ; coupons les deux 

 tracés par une parallèle à 0^ passant au-dessus de 

 a,; soient h;,, m, ses deux points d'intersection avec 

 les tracés I et II. 



Dans les deux combustions, à l'instant où la 

 pression atteint la valeur m P = m, P,, la com- 



bustion de la balistite et de la nitroguanidine ayant 

 cessé, la poudre BM. 17 D' brûle seule. Les surfaces 

 d'émission ayant sensiblement la même valeur à 



cet instant et les pressions étant éaales, les -h en 

 ^ ° dt 



111^ et en m,^ devraient être égaux si la pression 



était la seule variable du phénomène. 



pig. (j. — CourLi'S ih'S ijpl'll <•« fonclion I:i iircsaion. oiïc- 

 ri'ntes ii la combustiou des ileux pouilres '/c la liguru 5. 



Si, au contraire, la vitesse de combustion est 



dp 

 fonction croissante de la lempérature, le ^ en /», 



devra être plus grand que le -j- en m,,. 



Ci i 



Les deux courbes ci-dessus (fig. 6) relatives aux 

 deux combustions montrent le bien-fondé de cette 

 dernière hypothèse. 



§ 3 . — Conséquences de la loi V = K . A . q. 



De la connaissance de la loi V= K. A. r/on peut 

 immédiatement tirer des conséquences intéres- 

 santes. Supposons d'abord que les divers colloïdes 

 nitrés aient, ce qui est sensiblement exact, des 

 conductibilités thermiques du même ordre. 



Dans ces conditions, si on les brûle en vase clos 

 et qu'on compare leurs vitesses de combustion sous 

 des A égaux (ou, ce qui revient à peu près au même, 

 sous des pressions égales), il est clair que ces 

 vitesses seront proportionnelles kq, qui n'est autre 

 que le potentiel de la poudre considérée. 



On conclut de là que, toutes choses égales d'ail- 

 leurs, les vitesses de combustion des poudres et 

 leurs coefficients de vivacité croissent en même 

 temps que leurs potentiels. A pression égale, la 

 vitesse de combustion d'une balistite doit donc 

 être plus grande que celle d'une poudre B, et d'au- 

 tant plus que sa teneur en nitroglycérine est plus 

 considérable. 



L'expérience confirme nettement cette déduction. 



IV. — Considérations iœl.^tives apx équations delà 



BALISTIQDE INTÉKIEURE. 



Les formwries de Balistique intérieure actuelle- 

 ment en u.sage sont semi-empiriques, c'est-à-dire 



