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troisième bande de C.O- n'a pas d'analogue dans le 

 spectre de CO. Les spectres de llCAz et de C=H- — gaz 

 autrement si dissemblables — présentent, cbose remar- 

 quable, une grande analogie. D'autre part, (CAz)- et 

 HCAz, tout en formant des ions identiques (CAz), n'ont 

 aucune bande en commun. — M. J. Franck et G. 

 Hertz : Siii' les i-ollisions entre les éleclroiis lents et 

 les molécules gazeuses. Les auteurs confirment l'iiypo- 

 tbèse énoncée dans la première partie de ce travail, à 

 savoir que les collisions entre les électrons et les molé- 

 cules gazeuses seraient d'autant plus élastiques que 

 l'aflinité électronique de ces molécules est plus petite. 

 Pour l'hélium, l'bydrogène, l'oxygène, ils font voir que 

 les électrons n'acquièrent pas sur un cliemin libre 

 unique l'énergie nécessaire à l'ionisation. Dans l'hé- 

 lium, l'énergie d'ionisation peut être empruntée à un 

 nombre quelconque de collisions ; dans l'hydrogène, 

 le nombre est limité par la perte d'énergie due aux 

 collisions, et dans l'oxygène il est encore plus petit, 

 la grande négativité électroni(|ue de l'oxygène déter- 

 minant des collisions sensiblement non-élastiques 

 entre les électrons et les molécules. — MM. R. Pohl 

 et P. Pringsheim : Uinlhwnce de l'oxygène sur l'ell'et 

 photo-clcclrique sétcclil' du potassium. Ayant observé, 

 lors de leurs expériences antérieures, de considérables 

 écarts des courbes de sensibilité photo-électrique, 

 déterminées pour des surfaces différentes du même 

 métal, les auteurs ont voulu établir la cause de ce 

 désaccord. Il semble qu'on doive attribuer ces phéno- 

 mènes à l'inlluence de l'oxygène. En amenant du 

 potassium pur au contact d'oxygène, sous faible ten- 

 sion, on voit, en effet, se former une couche superti- 

 cielle foncée, composée, semble-t-il, de potassium 

 métallique suspendu, à l'état colloïdal, dans un com- 

 posé oxygène-potassium. Cette couche est extrêmement 

 sensible au point de vue photo-électrique, dans la 

 région du spectre visible, de telle sorte qu'on observe, 

 dans le violet, un rendement jiouvant aller jusqu'à 

 240. lO"'' coulomb pai- calorie lumineuse incidente. Le 

 maximum de cette excitabilité est déplacé, par rapport 

 <à celui du potassium pur, d'environ 7 " „ du côté des 

 courtes longueurs d'ondes, soit de X^436 ajt à 

 ),:=405 ii.;i. En même temps, on observe dans l'ultra- 

 violet, au-dessous de >, = 280 ;j.;j., une forte montée de 

 l'émission électronique du côté des fréquences crois- 

 santes, montée qu'il faut probalilement considérer 

 comme elfet plioto-électrique normal de l'oxyde de 

 potassium. — MM. R. Pohl et P. Pringsheim : .'>ur la 

 limite, du coté dos grandes longueurs d'ondes, de l'elîct 

 plioto-électrique normal. Les données expérimentales 

 jusqu'ici connues permettent d'affirmer que la limite, 

 du côté des grandes longueurs d'ondes, de l'effet 

 photo-électrique normal mesure le degré de liaison 

 des électrons avec la molécule exposée au rayonne- 

 ment lumineux. Les tentatives jusqu'ici faites pour 

 utiliser cette limite comme mesure quantitative de 

 l'énergie de dégagement de l'électron se heurtent tou- 

 tefois à cette difficulté que, chez beaucoup de métaux 

 et d'alliages, elle subit des lluctuations pouvant aller 

 jusqu'à une octave, sans qu'il soit possible, en l'état 

 actuel de nos connaissances, d'indiquer les facteurs 

 qui, à la surface limite extrêmement mince où l'absorp- 

 tion de la lumière a lieu, déterminent le déplacement 

 de la limite. — M. A. Finzel : Sur la réllexion des 

 déformations de torsion ii In surface limite de deux 

 liquides. L'auteur établit une formule théorique indi- 

 quant le coefficient de ri-llexion des déformations de 

 torsion, à la surface limite de deux li(|uides, comme 

 fonction des coefficients do frottement et des densités 

 des deux milieux. Il discute et vérifie, par l'expérience, 

 l(^s trois cas qui peuvent se présenter. La réllexion est 

 déterminée par le produit du coefficient de frottement 

 et de la densité, tandis que la propagation du mouve- 

 ment vibratoire dépend du iiuolient de ces deux quan- 



tités. A la surface limite des milieux élasti(iuesà grand 

 coefficient de torsion, aussi bien qu'à la limite de deux 

 liquides présentant un glissement parfait, il se produit 

 une réllexion totale. Les phénomènes de réllexion 

 totale iju'on observe chez le mercure sont dus à la 

 formation de membranes à sa surface. A la surface 

 limite de solutions de gélatine assimilables, quanti 

 leurs phénomènes élastiques, à des solides, on observe, 

 pour une concentration suffisamment faible, une ré- 

 llexion partielle, une partie du mouvement vibratoire 

 pénétrant à l'intérieur du milieu élastique. L'examen 

 de la réfiexion des déformations de torsion permet de 

 suivre l'allure du processus de coagulation des solu- 

 tions de gélatine de faible concentration. — M. O. Rei- 

 chenheim : Sur la chute anodiquo anomale et f ori- 

 gine des rayons anoctiques. Les expériences de l'auteur 

 permettent d'affirmer que, dans chacun des gaz sui- 

 vants : iode, brome, air, hydrogène, hélium (et proba- 

 blement dans d'autres gaz), "des chutes anodiques 

 anomales se produisent dans le cas de surfaces 

 relativement petites de l'anode et de jïressions et 

 d intensités de courant appropriées. Ces chutes ano- 

 males peuvent dépasser de 10 à 100 fois les valeurs 

 normales. Elles suivent lies lois analogues aux chutes 

 cathodiques anomales; elles augmentent, en etVet, à 

 mesure que diminue la surface des anodes, que décroît 

 la pression et qu'augmente l'intensité du courant. 

 Même en l'absence de vapeurs électro-négatives, on 

 observe, dans les gaz électro-positifs tels que l'hydro- 

 gène ou l'hélium, des rayons anodiques et de striction 

 anodique, lorsqu'on engendre des chutes anodiques 

 anomales en réduisant la surface anodique ou celle de 

 l'anode de striction. La présence de ces rayons prouve 

 que les chutes anodiques anomales sont dés chutes de 

 potentiel au sein des gaz et non pas des couches 

 doubles ou isolantes à l'anode. — M. E. Gehrcke : 

 Remarque au sujet delà loi de répartition des vitesses. 

 L'auteur indique une correction à faire à la loi de 

 Maxwell de la répartition des vitesses, appliquée aux 

 mouvements des électrons au sein d'un conducteur. — 

 M"'' E. von Bahr : L'inlluence de la pression sur 

 Fabsurption des rayons à très grandes longueurs 

 d'ondes, au sein des gaz. L'auteur étudie la relation 

 qui existe entre l'absorption des grandes longueurs 

 d'ondes (100-350 ;j.;j.) au sein de HCÏ, SO"- et H'à. Les 

 courbes d'absorption présentent une allure semblable 

 à celle autrefois observée pour les ondes plus courtes. 



— M. P. Debije : L'inlluence des mouvements sur les 

 phénomènes d'interférence des rayons X. Les considé- 

 rations théoriques de l'auteur font voir que les mouve- 

 ments thermiques n'ont pas d'influence sur la netteté 

 des maxima d'interférence et que leur iniluence sur 

 Vintensité s'oppose à l'observation de rayons considé- 

 rablement <; 109 cm. aux températures moyennes, 

 même dans le cas où ces rayons se trouveraient, à 

 intensité' considérable, dans le rayonnement primaire. 



— M. M. Bodenstein : l'ne théorie do la vitesse de 

 réaction photo-chimique. L'auteur essaie de dé^montrer 

 que l'hypothèse suivant laquelle les réactions plioto- 

 cliimi(|ues s'accompagneraient toujours d'une ionisa- 

 tion de la molécule et que le reste positif (en réaction 

 primaire) aussi bien ((ue d'autres molécules activées 

 par l'électron (en réaction secondaire) subissent une 

 conversion chimique, fournit un schéma permettant 

 de décrire facilement les vitesses de réaction photo- 

 cbiiniques, malgré la grande variété qu'à première 

 vue leurs lois semblent présenter. Ces considérations 

 se basent sur les vues de M. Stark et de M. Einstein, au 

 sujet des rapports entre l'absorption d'énergie et la 

 matière convertie. Alfred Ghuikniviiz. 



Le tolérant: A. Makeïheiix. 

 Paris. — L. Marethl^à, imprimeur, 1, rue Cassette. 



