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r/es ori/lees. L'auteur a iHuJié le llux di' liquidas vis- 

 queux à travers un trou rond. Dans la plupart des 

 expériences, il a employé une huile très épaisse, et en 

 variant la température il a l'ait varier environ 1.000 fois 

 la viscosité cinématique. Par ce moyen, il a pu changer 

 le caractère du mouvement continu depuis le type qui 

 est déterminé presque entièrement par la viscosité 

 jusqu'à la forme où la résistance est due principa- 

 lement à l'inertie, et il a pu suivre le changement 

 correspondant dans la relation de la résistance et du 

 llux. Il pensait qu'en comparant les expériences faites 

 avec des orilices de différents diamètres, et en faisant 

 varier convenablement la viscosité et la vitesse du llux, 

 il obtiendrait une coulirmalion de la loi du mouve- 

 ment similaire dans les lluides visqueux. Au contraire, 

 l'auteur a trouvé que cette loi ne se vérilie pas, et la 

 cause en est que l'effort, dans cette huile, n'est pas 

 proportionnel au degré de distorsion. 



2° Sciences physiques. — Lord Rayleigh : Sur le 

 passaije des ondes à travers des l'entes Unes dans des 

 écrans opaques minces. L'auteur a étendu au cas de 

 fentes dont la largeur 2/j est comparable avec la lon- 

 gueur d'onde X le calcul, développé dans un mémoire 

 antérieur, du passage de la lumière à travers des 

 fentes très étroites dans un écran parfaitement opaque 

 et infiniment mince. Si la lumièi'e incidente n'est pas 

 polarisée, les vibrations perpendiculaires à la fente 

 prédominent dans la lumière transmise quand la 

 largeur de la fente est faible, et d'autant plus que la 

 fente est plus élroite. Aux environs de 'iJi^^X/K, les 

 courbes se croisent, ce qui signifie que la lumière 

 transmise n'est pas polarisée. Quand 2/j = 3)./-27t, la 

 polarisation est renversée, les vibrations parallèles à 

 la fente ayant l'avantage, mais cet avantage est faible. 

 — M. F. -S. Phillips : La jiliospijorescence de la vapeur 

 de mercure après l'enlèvement de la lumière excita- 

 trice. L'auteur a observé une phosphorescence de la 

 vapeur de mercure en faisant passer un faisceau de 

 lumière excitatrice (ligne X 2530 du mercure) à travers 

 une colonne en mouvement de cette vapeur à très 

 basse pression. Celte colonne mobile s'obtient en dis- 

 tillaul du mercure dans un tube à vide. — M. 'W.-M. 

 Hicks : Etude critique des séries spectrales. 111. Le 

 terme « poids atomique » et son importance dans la 

 constitution des spectres. Les longueurs d'onde des 

 lignes d'un spectre formant une série reconnue peu- 

 vent être calculées an moyen d'une expression de la 

 forme « = (N D,=) — (;N/I.)»„,), oîi N= 109. G7o et D,,, = 

 m -(-une fraction, cette fraction étant en général une 

 fonction du nombre entier m. Les séparations cons- 

 tantes en doublet et triplet des séries S et D sont 

 formées par la déduction de 0, d'une quantité A, ou 

 A,, A., dans le cas de triplets; ces quantités sont gros- 

 sièrement proportionnelles aux carrés des poids" ato- 

 miques, si l'on compare des éléments du même 

 groupe. L'auteur montre dans ce mémoire l'impor- 

 tance fondamentale pour la constitution des spectres 

 d'une quantité délinie (90,4725 ± 0,013)iv', où w est le 

 centième du poids atomique, qu'il désigne sous le 

 nom de aune (de ijv). D'après lui, les A qui donnent 

 les séparations en doublet et triplet sont tous des 

 multiples de leurs ounes respectifs. Les quantités 

 correspondantes, qui donnent les séparations des 

 satellites dans la série D, sont aussi des multiples de 

 l'oune. La série F présente des satellites dépendant 

 l'galement de l'ouiie. Enlin, dans un grand nombre de 

 cas, les lignes sont reliées de telle façon que les diffé- 

 rences de leurs dénominateurs sont des multiples de 

 l'oune, et fréquemment à la place d'une ligne attendue, 

 mais non observée, il en existe une autre reliée à elle 

 de cette façon : elle est dite alors « collatéralement 

 déplacée ». — M. L.-C. Martin : Un spectre de bandes 

 attribué au monasulLure de carbone. Sir .L Hewar et 

 II.-O. Jones ont montré que le composé volatil produit 

 par 1 action de la décharge électrique silencieuse sur 

 la vapeur de CS" se condense dans un tube en U 

 refroidi par l'air liquide. Quand ou réchauffe le tube, 



une violente polymérisation se produit, accompagnée 

 d'une lueur, i^e spectre de cette lueur contient" des 

 bandes éparpillées entre 2.480 et 3.020, les bandes du 

 S entre 3.840 et 3.920, et des indications de CAz et 

 d'hydrocarbures. Parmi celles-ci, les bandes allant de 

 2.430 à 2.837 paraissent être dues aux composés suc- 

 cessifs produits durant le passage de CS- à CS et à ses 

 polymères. — M. A. Fowler : Xouvelle série de ligues 

 dans le spectre d'étincelles du magnésium. L'auteur, 

 en faisant passer l'arc entre des électrodes de Mg dans 

 le vide, a obtenu, outre le spectre d'arc et de flamme, 

 un spectre d'étincelles bien défini qui renferme 

 ij lignes nouvelles, outre les 3 déjà connues. Ces 

 8 lignes peuvent être réparties en 2 séries de 4, obéis- 

 sant à la formule de Hicks, et qui semblimt former la 

 limite de la série de Hydberg. — MM. A. Fowler et 

 "W.-H. Reynolds : Triplets additionnels et autres 

 lignes de séries dans le spectre du magnésium. Huit 

 triplets additionnels ont été mesurés dans le spectre 

 d'arc du Mg dans le vide, dont appartiennent à la 

 série diffuse et 2 à la série nette. Quatre lignes addition- 

 nelles de la série de fîydberg de lignes simples ont été 

 aussi photographiées. Quatre fortes lignes solaires 

 d'origine auparavant inconnue ont été identifiées avec 

 des lignes de la série de Rydberg : 4167,44; 4057,07; 

 3986,90; 3938,55. Une ligne non encore reconnue 

 (4354,53) peut être réunie en série avec les lignes 

 connues 5711,31 et 4730,21, ayant la même limite que 

 la série de Rydberg; cette série est probablement du 

 type net ou subordonné second. — M. 'W.-E. Curtia : 

 Àouveau spectre de bandes associé a l'hélium. Ce nou- 

 veau spectre a été observé dans des tubes de Pliicker 

 contenant une grande quantité d'hélium avec peu 

 d'hydrogène. 11 faut que la pression soit juste assez 

 élevée pour permettre la formation de l'espace sombre 

 de Crookes autour de la cathode. Le spectre est le 

 plus brillant quand on introduit dans le circuit une 

 faible capacité et une coupure à étincelles courte (\ à 

 2 millimètres). Les bandes principales ont leurs tètes 

 vers 6399, 3732, 4648,55, 1625,03, 4346,4, 4137,8, 3777, 

 3677, 3336,5. — M. 'W. Jevons : Hecliercbes spectros- 

 copiques en relation avec la modilication active de 

 l'azote. III. Spectres développés par les tétrachlorures 

 de silicium et de titane. L'auteur a étudié les spectres 

 développés par l'introduction des vapeurs de SiCl* et 

 TiCI* dans la luminescence résiduelle de l'azote. Avec 

 SiCl', on note un nouveau système de bandes entre ' 

 X 3800 et 4950, à tètes dégradées vers le rouge. Ces 

 bandes présentent des minima d'intensité près des 

 tètes, correspondant aux modifications des bandes de 

 luminescence résiduelle du cyanogène. Les longueurs 

 d'onde des têtes ont éti» déterminées et leurs fré- 

 quences arrangées en groupes, semblables à la classi- 

 fication des bandes du cyanogène et des bandes posi- 

 tives de l'azote. Les nouvelles bandes n'apparaissent 

 pas dans la décharge à travers SiCl> (qui est caracté- 

 risée par un système de bandes différents); elles sont 

 donc attribuables à un azoture de silicium. Avec 

 TiCl*, il ne se forme pas de bandes d'un composé azoté 

 correspondant du titane. — M. G -A. Shakespear : 

 Expériences sur le coeflicient de température d'un 

 aimant collimateur de A'evv. Pour une élévation régu- 

 lière de température, la relation qui donne le moment 

 nit à une température de /" au-dessus de la tempéra- 

 ture de base est approximativement : in,:=mo (1 — 

 qt — q't'), où q et (/' sont des constantes; pour une 

 chute régulière subséquente, la même écjuation se 

 vérifie, mais avec des constantes difîérentcs. Si l'élé- 

 vation et la chute de température ne sont pas régu- 

 lières, la relation ne peut être représentée par une 

 équation aussi simple. Il y a toujours, même pour un 

 cbanneinent de température de quelques degrés seule- 

 ment, un affaiblissement résiduel de l'aimant, qui 

 diminue avec le temps, si on le maintient à tempéra- 

 ture constante, jusqu'à ce que, au bout de vingt-quatre 

 heures, la valeur originale soit à peu près regagnée. 

 — M. J.-Gr. Leathem calcule la force exercée par un 



