A. DEBIERNE — LE RADIUM ET LA RADIO-ACTIVITÉ 
assez précises et données par le tableau suivant : 
e tac DRE # cts = 
— en unités CGS électro-magnétiques. ren em. par seconde. 
In 
13110 2,36.1019 
À A A RERO De NAN CREER ar GS 
0,97: : 
(27 (Te 
(NGEREE RTS 
Les nombres obtenus par Simon pour les rayons 
cathodiques de l’ampoule de Crookes sont: 1,86.107 
pour le rapport mn et 0,7.10" pour la vitesse r. Les 
. L 
vitesses des rayons 6 sont donc plus grandes que 
celles des rayons cathodiques, ce qu'il était aisé de 
prévoir, étant données les différences de pénétra- 
tion. 
Les rayons cathodiques ne peuvent, d'après 
Lénard, traverser une feuille d'aluminium d’une 
épaisseur plus grande que de mm.; dans 
1. 
1.000 
l'air, à la pression atmosphérique, ils ne peuvent 
franchir que quelques millimètres, tandis que 
cerlains rayons $ traversent une lame de plomb 
de 1 millimètre d'épaisseur ou une couche d'air de 
plusieurs mètres. Le tableau qui précède montre 
également que certains rayons 8 ont une vitesse 
voisine de celle de la lumière (3.10 centimètres 
par seconde). 
Le tableau montre en même temps que le rapport 
e ; : He s 
de la charge électrique d'un projectile cathodique 
à sa masse diminue lorsque la vitesse augmente. 
Ce résultat avait élé prévu antérieurement, et les 
expériences de M. Kaufmann vérilient complète- 
ment la théorie si intéressante de M. Abraham, de 
Güttingen. 
Nous allons donner le principe de celte théorie. 
On sait que, suivant une théorie émise d’abord 
par Crookes et développée ensuite par J.-J. Thom- 
son et ses élèves, les rayons cathodiques sont con- 
sidérés comme des particules matérielles chargées 
négalivement (électrons) et animées de grandes 
vitesses. Si l’on admet que l'énergie des rayons 
cathodiques est représentée par la force vive 
Aer : A 
( mv*) des particules matérielles en mouvement, 
ee / 
on peut calculer l'effet d’un champ électrique et 
celui d’un champ magnétique, et les formules que 
nous avons données plus haut sont obtenues par 
ce procédé. On peut donc, connaissant les dévia- 
tions, calculer la vitesse des projectiles cathodi- 
ques et le rapport sûr il résulte des expériences 
de MM. J.-J. Thomson et Townsend que la charge 
e du projeclile cathodique est la même que celle 
des ions dans les gaz et que celle de l'ion hydro- 
gène dans l'électrolyse. il en résulte donc pour la 
REVCE GÉNÉRALE DES SCIENCES, 1904. 
masse 2» une valeur bien déterminée, Cette masse 
calculée ainsi, est deux mille fois plus petite que 
celle de l'atome d'hydrogène, et toutes les pro- 
priélés des rayons calhodiques ordinaires sont 
bien représentées par une telle conception de la 
nature de ces rayons. 
M. Abraham a envisagé les rayons cathodiques à 
un autre point de vue : il a considéré l'énergie des 
rayons Cathodiques comme résultant du mouve- 
ment dans l’éther de la charge électrique de ces 
rayons, la vitesse d’une charge électrique ne pou-- 
vant être modifiée sans dépense d'énergie. Il trouva 
par le calcul que, lorsque la vitesse de la charge 
électrique ne dépasse pas une certaine valeur, 
l'énergie est sensiblement proporlionnelle au carré 
de la vitesse, c’est-à-dire que le résultat est le 
même que dans le cas d'une masse matérielle en 
mouvement. Mais, si la vitesse se rapproche de 
celle de la lumière, le calcul montre que l'énergie 
doit augmenter beaucoup plus rapidement que le 
carré de la vitesse, et qu'elle doit tendre vers l'in- 
fini pour une vitesse égale à celle de la lumière. 
La masse du projectile cathodique est done d'ori- 
gine purement électro-magnétique et est essentiel- 
lement variable; elle augmente quand la vitesse 
augmente et peut théoriquement devenir infinie. 
Les expériences de M. Kaufmann, qui montrent 
: Cr : 
qu'en effet le rapport mi diminue quand la vitesse 
augmente, confirment pleinement la théorie de 
M. Abraham, et viennent donner une base solide 
aux idées de ce savant. 
Ces idées peuvent avoir une importance capitale 
relativement aux hypothèses sur la constilution de 
la matière. En effet, dans les théories de Lorentz ct 
de Larmor, la matière est considérée comme formée 
par un système planétaire compliqué d'électrons 
en mouvement autour d'un centre, et la décou- 
verte de Zeeman a élé la conséquence de cette 
théorie. Si les propriétés des électrons en mouve- 
ment sont dues simplement à leurs charges élec- 
triques, il y a lieu d'envisager l'hypothèse que la 
matière est de nature entièrement électrique. 
Dans les expériences précédentes, la charge élec- 
rique des rayons 8 est révélée seulement par 
l'influence d'actions électriques ct 
magnétiques sur la trajectoire des rayons. M. ct 
M": Curie ont été plus loin: ils ontrecu celle charge 
sur un conducteur dont l'électrisation a pu être 
mesurée à l'électromètre. L'expérience, analogue à 
celle effectuée par M. Perrin pour les rayons catho- 
extérieures 
diques, est particulièrement délicate, à cause de la 
faible grandeur de la charge, qui, üe plus, est com- 
plèlement masquée par la forte ionisation provo- 
quée dans les gaz par le rayonnement du radium. 
Voici le dispositif qui a été employé pour éviter 
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