de savoir si les métaux que j'emploie sont purs, 
parce que l'on sait que les petites impuretés indus- 
trielles ne modifient pas beaucoup les propriétés 
générales de ces métaux, au moins qualitativement. 
IK 
Dans les pages qui précèdent, nous avons déjà 
rencontré de nombreux groupes de phénomènes ; 
d'abord, ceux d'élasticité parfaite, puis ceux de 
cohésion. La question s'est posée de savoir com- 
ment s'effectuait la cession de la matière, puis 
quels changements d'état les déformations lui im- 
posaient ; nous avons réuni ces changements sous 
le nom général d'écrouissage. Nous avons vu que 
les courbes d'aller et de retour ne se superposent 
pas, et exprimé ce fait par le mot d’Aystérésis; 
nous avons prévenu qu'il recouvre probablement 
des phénomènes différents, qu'iln’est qu'une appel- 
lation générique et provisoire. 
Voici maintenant une expérience qui prouve 
chez les métaux une viscosité analogue à celle 
qu'on rencontre dans les liquides. Décrivons une 
courbe de première torsion en imposant les tor- 
sions, toujours de même sens, suivant une loi 
sinusoïdale par rapport au temps. Pour comprendre 
le résultat, il faut savoir qu'un fil de cuivre tel que 
ceux que j'employais, ayant environ 1/2 millimètre 
de diamètre et 4 mètre de longueur, chargé d’une 
centaine de grammes par exemple, peut être tordu 
de plusieurs centaines de tours sans se rompre. Si 
la torsion se fait à vitesse constante, on atteint sen- 
siblement le couple limite pour des torsions va- 
riables suivant l’état initial du fil (suivant qu'il est 
plus ou moins recuit ou étiré), mais qui ne dépas- 
sent pas quelques dizaines de tours. 
Supposons maintenant que la torsion se fasse 
avec une vitesse toujours de même sens, variant 
suivant une loi sinusoïdale : y — a + b sin°w /, avec 
les conditions a =>0, b > 0. L'expérience montre 
qu'après quelques dizaines de tours le couple C 
est représenté en fonction de la vitesse par une 
courbe à peu près fermée, ayant une forme et enve- 
loppant une aire variables avec la valeur des cons- 
tantes à, b etw. La déformation permanente exige 
done, pour se produire, des couples croissant avec 
la vitesse avec laquelle elle est effectuée. 
Il y a la plus grande analogie entre cette expé- 
rience et la suivante, qui met en évidence la visco- 
sité des liquides. Plaçons un vase cylindrique et 
rempli d'un liquide sur un support tournant, de 
manière que l’axe du cylindre coïncide avec l'axe 
de rotation. Immergeons dans le vase un autre 
cylindre concentrique, et, par un procédé quel- 
conque, déterminons à chaque instant le couple 
d'entrainement dù à la viscosité du liquide. Le 
H. BOUASSE — SUR LES DÉFORMATIONS DES SOLIDES 
cylindre intérieur est, par exemple, suspendu à um 
fil métallique dont on apprécie à chaque instant la 
torsion. On prend ce fil assez gros, de manière que 
le vase intérieur puisse être considéré toujours 
comme à peu près immobile. Si nous imMpOsOns au 
vase extérieur une vitesse de la forme 
y = a +: b sin? wf, 
le couple d'entrainement varie, et la courbe qui 
relie ce couple à la vitesse est sensiblement une 
droite, comme l’on sait. Le phénomène ne présentes 
pas sensiblement d'hystérésis. 
Dans les idées de Coulomb, les deux vases de 
l'expérience précédente représentent les molécules 
intégrantes ; le liquide qui les sépare est le ciment 
plus ou moins visqueux dans lequel elles sont 
plongées. La viscosité suit des lois beaucoup plus 
compliquées que pour les liquides; il n'y pas pro=, 
porlionnalité avec la vitesse; la courbe C,r est con- 
tinue, sans points anguleux. On trouvera dans mes 
Mémoires une étude délaillée du phénomène. 
X 
Les solides présentent enfin une propriété que les 
Allemands appellent, depuis Weber, « Elastische 
Nachwirkung », que l’on désigne généralement en. 
France sous le nom d'élasticité résiduelle, auquel » 
j'ai substitué, comme plus court et tout aussi appro= 
prié, le nom de réactivilé. 
Le caoutchoue est un excellent exemple d’um 
corps possédant à un très haut degré celte curieuse 
faculté de changer spontanément de forme sans 
que les actions extérieures se modifient et de se 
souvenir dans ces changements de ses déformations 
antérieures et de son histoire tout entière. 
Altachons une corde de caoutchouc par som 
extrémité supérieure et chargeons-la d'un poids 
suivant une loi connue; nous décrivons la courbe 
de traction. Si, brusquement, nous cessons d'aug- 
menter la charge, l'allongement ne cesse pas instan= 
tanément. Il continue pendant des heures et des 
jours, avec des vitesses qui diminuent vite, il est 
rai, mais qui n'en produisent pas moins, par leurs 
effets accumulés, un allongement très appréciable. 
Au bout de quelque temps, déchargeons le fil : 
nous décrivons la courbe de détorsion. Parvenu à 
la charge nulle, le fil n’a pas repris sa longueur ini- 
tiale ; mais le raccourcissement ne cesse pas de se 
produire. Au bout d’un temps qui est du même 
ordre que le temps pendant lequel le fil a été chargé, 
il reprend enfin sensiblement sa longueur primi- 
tive. 
En somme, il se conduit à peu près comme un 
corps parfaitement élastique, en ce sens que l'allon- 
gement n'est pas permanent : le phénomène est” 
