H. BOUASSE — SUR LES DÉFORMATIONS DES SOLIDES 12 
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cependant bien différent, puisque la durée de l’ex- 
périence influe sur les résultats intermédiaires. 
Ces phénomènes évoquent l'idée d'un ressort 
qu'on bande et qui se débande ensuite plus ou moins 
vite. On peut imaginer un mécanisme qui en repro- 
duit, au moins grossièrement, les circonstances 
principales et qui montre quel minimum de com- 
plication il faut donner aux hypothèses. Il fait com- 
prendre ce que nous disions plus haut, en compa- 
rant la corde tendue et détendue à un chronomètre 
remonté. 
La figure 1 représente ce qu'on peut appeler une 
molécule à élasticité parfaite, mais retardée; elle 
revient en définitive à sa forme initiale, mais de 
l'énergie est absorbée par les déformations. C’est 
un cylindre divisé en deux chambres À et B: la 
chambre À est vide, la chambre B est remplie d'un 
liquide de grande viscosité. Deux pistons P et P' 
s'y meuventsans frottement contre les parois ; entre 
le cylindre et le piston P’ il y a un certain jeu, qui 
permet au liquide de la chambre B de passer de 
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Fig. 1. — feprésentation d'une molécule à élasticité 
parfaite, mais retardée. 
l'avant à l'arrière du piston P' ou inversement. Les 
pistons sont reliés entre eux par un ressort R, le 
piston P' est relié au bâti par un ressort R’. 
Supposons que la molécule soit depuis longtemps 
abandonnée à elle-même sous des actions exté- 
rieures nulles : les ressorts sont complètement dé- 
tendus. Exerçcons une force F. Instantanément le 
ressort R se bande pour faire équilibre à la force F. 
Il exerce alors une force égale sur la tige du piston 
P. Le ressort R' tend lui-même à se bander, mais 
ses mouvements sont gènés par le liquide visqueux, 
qui remplit la chambre B et doit passer dans le 
petit espace laissé entre le piston P'et la paroi. Ce 
n'est qu'au bout d'un temps plus ou moins long que 
l'équilibre définitif est atteint. La déformation 
instantanée est done plus petite que la déformation 
finale. 
Supprimons alors la force F. Le ressort R se 
débande immédiatement, la molécule se raccourcit 
instantanément beaucoup. Mais l'équilibre n’est pas 
définitif; le ressort R' se débande lentement et ce 
n'est que peu à peu que la molécule reprend sa 
longueur initiale. Les phénomènes sont inverses 
pour une traction. On explique donc très aisément 
l'établissement d’une limite et le retour parfait à la 
forme primitive. 
Il ne faudrait cependant pas croire que celte hy- 
pothèse, si compliquée qu’elle paraisse, soit suffi- 
sante. On peut prouver, mais je renvoie pour cela 
à mes Mémoires, que la réactivité ne dépend pas 
seulement des forces et de la manière suivant 
laquelle elles ont été appliquées ; elle dépend encore 
des déformations permanentes qui accompagnent 
l'application de ces forces. 
Voici un autre phénomène qu'il ne serait possible 
d'expliquer à l’aide de ces molécules qf’en compli- 
quant singulièrement le mécanisme, en multipliant 
les ressorts et les chambres, en supposant que la 
viscosité des ciments visqueux est fonction des 
déformations antérieures. toutes hypothèses pos- 
sibles, mais qui finissent par ne plus avoir d'in- 
térêt, étant aussi complexes que les lois à repré- 
senter. 
Nous avons supposé qu'une corde de caoutchouc 
est tendue, puis détendue; retendons-là avec une 
charge inférieure à la première. Quand cette charge 
est installée, conformément à ce que nous avons dit 
plus haut, il se produit un allongement pendant 
quelque temps; mais ensuite, si les conditions de 
l'expérience sont bien choisies, la vitesse d’allonge- 
ment décroit, s'annule et peut devenir négative. Au 
bout d’un certain temps, elle devient positive. En 
définitive, nous pouvons obtenir sous charge cons- 
tante un allongement, puis un raccourcissement, 
puis un allongement spontanés. L'hypothèse trop 
simple que nous avons développée plus haut ne 
peut expliquer ce phénomène, puisque la tension 
du ressort R', au moment où la seconde force est 
installée, est plus grande, égale ou inférieure à cette 
force, et tend nécessairement vers elle : ce qui 
donne ensuite une déformation de sens unique. 
Ce n’est pas le lieu de passer en revue tous les 
phénomènes singuliers qu'il est possible d'obtenir 
et de répéter avec la plus grande aisance, à la seule 
condition de fixer la loi suivant laquelle les défor- 
mations sont obtenues. 
On a cherché à les expliquer théoriquement; je 
signalerai deux essais de haute valeur : lun dû à 
M. Boltzmann, l’autre à M. Brillouin. 
La théorie de M. Boltzmann repose sur deux hy- 
pothèses : 1° le fil se souvient un certain temps des 
déformations subies; ce souvenir s’eflace suivant 
une certaine fonction du temps; 2° la modification 
éprouvée sous l'influence d'une déformation est 
indépendante des modifications antérieures. Cette 
théorie, très ingénieuse, est insuffisante : j'en ai fait 
une discussion complète dans mes Mémoires. 
M. Brillouin admet que le corps est formé de 
grains cristallins, isolés, très petits, empâtés dans 
un réseau à peu près continu d’une manière vis- 
queuse; il met en œuvre d’une manière fort remar- 
quable les anciennes hypothèses de Coulomb. 
