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donc de couches extérieures faiblement lumineuses, 
de sorte qu’on n'observe que peu de lumière suivant 
la ligne droite e'. 
Les rayons lumineux qui, en un point de leur 
parcours dans la masse gazeuse, sont tangents à 
des surfaces sphériques siluées immédiatement à 
l'intérieur de la sphère critique, ne peuvent jamais 
quitter le milieu réfringent, car leur rayon de 
courbure est inférieur à celui de la sphère qu'ils 
touchent (i1', fig. 1). Ce n’est que dans des couthes 
beaucoup plus profondes, où les variations de la 
densité et de l'indice de réfraction sont plus lentes, 
que l'on trouvera de nouveau des faisceaux lumi- 
neux tangents à des sphères concentriques de rayon 
inférieur à leur rayon de courbure minimum (1,7, 
fig. 1), et pouvant donc traverser la sphère critique. 
Cette dernière constitue donc la limite extérieure 
d'une couche sphérique d'épaisseur considérable, 
qui ne peut nous envoyer de rayons tangenliels, 
de sorte que l'accroissement graduel, vers le centre, 
du rayonnement de celle couche épaisse, nous reste 
complètement invisible. 
Les rayons qui, comme i,i,', traversent la sphère 
critique dans une direction peu différente de la tan- 
gente, ont parcouru dans la masse gazeuse de lon- 
gues trajectoires spiralées, et proviennent donc de 
couches très profondes, d'un pouvoir émissif bien su- 
périeur à celui des régions situées près de la sphère 
critique €, qui, dès lors, doit nous paraïtre comme 
un disque lumineux, contrastant vivement avec son 
entourage immédiat. 
Les explications données par M. Schmidt des 
protubérances et d’autres phénomènes solaires sont 
moins convaincantes, puisqu'il suppose l'existence 
d'une véritable chromosphère où les divers gaz se 
trouvent rangés en couches distinctes, dont les pro- 
tubérances seraient les images difformées. 
Mais, en admettant son hypothèse si plausible sur 
l'état exclusivement gazeux du Soleil, on reconnait 
immédiatement combien il serait invraisemblable 
que les divers gaz y restassent séparés les uns des 
autres, les lois mécaniques et thermodynamiques 
exigeant, au contraire, qu'ils y produise un mélange 
intime et continuel. Ce principe essentiel de notre 
nouvelle théorie sera développé dans le chapitre 
suivant. 
III. — LES MOUVEMENTS INTERNES DE LA MASSE S0- 
LAIRE. TnÉORIE pe M. R. EMDEN. 
En appliquant les mêmes développements ma- 
thématiques qui ont servi à von Helmholtz pour 
analyser la nature des mouvements dans l’atmos- 
phère terrestre, M. R. Emden! à étudié l’état de 
1 R. Eupex : 
Ann. der Phys., [4], t. VI, p. 116-197. 
1 
W. H. JULIUS — LES THÉORIES SOLAIRES ET LA DISPERSION ANOMALE 
mouvement de la matière à l’intérieur du Soleil 
supposé gazeux. 
Ses conclusions ne perdent rien de leur validité 
lorsqu'on renonce, comme nous, à admettre que la 
masse solaire gazeuse est nettement limitée par 
une surface sphérique. 
Ce sont les couches extérieures de la masse 
gazeuse qui se refroidissent le plus vite par rayon- 
nement; elles descendent et sont remplacées par 
des gaz ascendants, plus chauds, de sorte que, si 
le Soleil ne tournait pas, il n'y aurait que des 
courants radiaux. Mais la rotalion autour de l'axe 
modifie considérablement ces courants; la vitesse 
angulaire des masses descendantes va en aug- 
mentant, celle des masses ascendantes diminue ; 
la masse entière se divisera donc en couches de 
densités différentes, tournant à des vitesses dif- 
férentes. 
Von Helmholtz a démontré que de pareilles cou- 
ches gazeuses peuvent, pendant un certain temps, 
se mouvoir les unes par rapport aux autres, nel- 
tement séparées par des « surfaces de disconti- 
nuité », correspondant à des variations brusques 
de la densité et de la vitesse. 
Le frottement entre deux couches contiguës pro- 
voque des ondulations dans cette surface; les 
vagues, se propageant avec la couche de vitesse 
maxima, déferlent, forment des lourbillons, de 
sorle que, par le mélange partiel de deux couches 
voisines, il pourra se former une nouvelle couche 
dont les propriétés seront intermédiaires entre 
celles des couches primitives. 
Comme von Helmholtz l’a fait pour les courants 
atmosphériques, M. Emden a pu déterminer, d'après 
les conditions du problème, l'allure générale des 
surfaces de discontinuité pour les couches tour- 
nantes du Soleil ; il trouve, en effet, que ces surfaces 
doivent avoir une forme rappelant des hyperbo= 
loïdes de révolution, comme l'indique le schéman 
de la figure 2 (le cercle pointillé ne représente 
pas la surface du Soleil, mais une sphère quel 
conque à l’intérieur de la sphère critique). 
Les vagues qui prennent naissance dans ces sur- 
faces de séparation se propagent dans le sens de lan 
rotation autour de l'axe, et, lorsqu'elles déferlent 
après être devenues de plus en plus abruptes, elles« 
forment des tourbillons dont les axes sont partout 
perpendiculaires à la direction de propagation des 
vagues, c'est-à-dire coïncident avec les génératrices! 
des surfaces de discontinuilé. Les courbes de lan 
figure 2 font donc connaître les directions de ces” 
axes. ï 
Dans une même surface de discontinuilé, la dif=n 
férence entre les vitesses de rotation existant de 
part et d'autre de cette surface est d'autant plus 
grande que le point considéré est plus rapproché 
dé 
