4 W. H. JULIUS — LES THÉORIES SOLAIRES ET LA DISPERSION ANOMALE 
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“interceplant alternativement la lumière blanche, 
démontrèrent que la distance entre les raies d'émis- 
sion et la lumière ayant subi la réfraction la plus 
forte en sens verlical, tout en étant encore netle- 
ment reconnaissable comme telle, éfait inférieure 
à 1/60 de la distance entre D, et D.. M. Becquerel, 
qui, primitivement, avait trouvé une distance envi- 
ron dix fois plus grande, a plus tard confirmé 
l'exactitude de mon observalion. 
Il résulte donc de ces expériences que, malgré 
la largeur considérable des bandes sombres dans 
“le spectre principal, la lumière correspondante n'a 
“élé absorbée que dans une faible proportion par 
“la flamme du sodium. Celle-ci a laissé passer la 
Dlesque totalité des ondes lumineuses, même celles 
- dont la longueur ne différait que fort peu de la 
“longueur d'onde des raies D; toutefois, elle a fait 
“dévier ces derniers rayons bien plus fortement que 
- les autres portions du spectre, situées loin des 
- raies d'absorption. 
Voici done un cas où le spectre d'absorption 
. d'une vapeur présente de larges bandes sombres, 
qui ne méritent pas lenom de bandes d'absorption. 
La disposition spéciale de l'expérience permettail 
de voir ce qu'était devenue la lumière qui faisait 
défaut autour des raies du sodium; mais si, pour 
une cause ou l’autre, cette lumière, déviée d'une 
facon anomale, n'avait pu arriver dans le champ du 
spectroscope, on aurait sans doute attribué à tort 
les bandes sombres uniquement à l'absorption. 
Des mesures précises de la valeur de la dis- 
persion anomale font encore défaut; les résultats 
acquis permettent de l’évaluer à plus de mille fois 
la dispersion normale. 
Il est évident que les rayons sujets à la dispersion 
anomale seront fortement courbés dans un milieu 
de densité irrégulière. Si donc, dans la théorie 
‘solaire de M. Schmidt, la dispersion ne joue qu'un 
rôle secondaire, puisqu'il n‘y est pas encore ques- 
tion de la dispersion azomale,on comprend, d'après 
ce qui précède, qu'il y a lieu de réserver à cette 
“dernière une place prépondérante dans l'expli- 
cation des phénomènes solaires. 
Nous formulons comme suit nos conclusions 
principales : 
1° Lorsque la lumière émanant d'une source 
à spectre continu traverse un espace où de la 
Napeur de sodium se trouve disséminée de facon 
irrégulière, les rayons voisins des raies D seront 
déviés bien plus fortement que les autres de leur 
direction primitive. Le maximum de déviation sera 
subi par les ondulations lumineuses dont la lon- 
gueur diffère si peu de hp, et de An, qu'on peut à 
peine les distinguer de la lumière du sodium. 
Des vapeurs de sodium faiblement Iëmineuses 
ou même obscures, traversées par un faisceau éner- 
gique de lumière blanche, peuvent donc en appa- 
rence émellre une lumière assez intense, qui, {out 
en provenant en réalité de la Source extérieure, 
présente une ressemblance forte, mais trompeuse, 
avec la lumière du sodium. 
2° Lorsqu'on examine au spectroscope la lumière 
blanche qui a traversé, à peu près en ligne droite, 
un espace rempli de vapeurs de sodium, il est pos- 
sible qu'on trouve, à l'endroit occupé par les raies 
D, de larges bandes sombres dues à la forte dévia- 
tion subie par la lumière de celte région spec- 
trale, qui n'a ainsi pu atteindre la fente du 
spectroscope. Dans ce cas, la dispersion anomale 
provoque l'illusion d’un élargissement des raies 
d'absorption. 
De ces deux corollaires importants, nous allons 
appliquer le premier aux phénomènes solaires qui 
se caractérisent par un spectre à raies brillantes, 
le second à ceux qui présentent un spectre continu 
à raies obscures. 
V. — PuÉNOMÈNES SOLAIRES DONNANT SPECTRE 
A RAIES BRILLANTES. 
UN 
Après avoir développé et coordonné dans les 
pages précédentes les hypothèses et observations 
physiques qu'il était indispensable de rappeler 
pour faciliter la complète compréhension des expli- 
cations nouvelles que nous allons donner des phé- 
0’ 
Fig. 5. — Marche de rayons normaux AO, O'B, et ayant subi 
la dispersion anomale OhB. 
nomènes solaires, nous pouvons aborder l'étude 
de la chromosphère et des protubérances. 
Supposons que l'arc ZZ' (fig. 5) représente une 
partie d'un grand cercle de la « sphère critique » 
de M. Schmidt; l'observateur se trouve à une grande 
distance dans la direction de O0. 
Un rayon qui, en un point quelconque A, quitte 
cette surface sous un angle d'à peu près 90° avec 
la normale, et qui provient done de couches très 
profondes (voir Chap. Il), atteindra le point O sui- 
vant une trajectoire dont la courbure diminue 
constamment, si nous admetlons que la densité de 
la masse solaire décroit graduellement vers l’exté- 
rieur. Un rayon qui, dans les mêmes conditions, 
part de B, suit le chemin BO', et, par suite, n’atteint 
pas le point O; pour l'observateur placé en O, Ase 
trouve encore situé juste à la limite du disque 
