W. H. JULIUS — LES THÉORIES SOLAIRES ET LA DISPERSION ANOMALE 
Dès lors, il semble permis de chercher cette 
Xplication à l'aide de l'hypothèse que nous venons 
de développer, et qui, dans notre théorie, ne sau- 
ait être qualifiée d’artificielle. 
- Peut-être même n'est-il pas indispensable d’ad- 
neltre une périodicité quelconque de « l'activité 
solaire » (quel que soit le sens qu'on attache à ce 
not) pour rendre compte des variations régulières 
le l'aspect général du Soleil et de la composition 
le sa lumière. Nous montrerons plus loin (Chap. X) 
qu'il semble possible d'expliquer la période undeé- 
ennale par l'étude purement géométrique du dépla- 
ment de la Terre par rapport à la masse solaire 
azeuse, supposée dans un état relalivement sta- 
ionnaire, et formant le « système optique » de 
ucture spéciale à travers lequel nous observons 
e noyau incandescent. 
Pour le moment, toutefois, nous partirons de 
iotre hypothèse provisoire que l’ensemble des sur- 
laces de discontinuité le long desquelles nous arrive 
a lumière du Soleil subit des variations de même 
ériodicité que la fréquence des taches et des pro- 
lubérances, sans nous préoccuper de la cause de 
ces fluctuations simultanées. 
NII. — CONSÉQUENCES DU MOUVEMENT DE LA TERRE A 
TRAVERS LE CHAMP INÉGAL DE LA RADIATION SOLAIRE. 
Lorsqu'on introduit une flamme de Bunsen entre 
ne source lumineuse intense et un écran blanc, 
De même, la lumière du Soleil, longeant les sur- 
faces de Miscontiaute, se ru iné galement Sous 
de ation solaire. 
11 est vrai que le pouvoir réfringent de la matière 
la couronne est minime: mais néanmoins les 
âjectoires immensément longues des ondulations 
ineuses sujettes à la dispersion anomale pour- 
nt être sensiblement recourbées, et le degré de 
livergence de leurs faisceaux, surtout de ceux qui 
longent lesdites surfaces, pourra être très différent, 
subir de grandes variations. 
Il n'est point nécessaire que cette incurvation 
jt forte pour produire sur la Terre un effet consi- 
rable. Supposons que d'un point du Soleil émane 
un,cône de lumière, dont la demi-ouverture, dans 
le cas de propagation rectiligne, serait de 1", et que 
e faisceau élémentaire conroute avec fixe d'un 
ourbillon. Il suffit alors que les rayons de la sur- 
face du cône ne dévient que de 1" de leur direction 
mimitive, pour que la divergence du faisceau soit 
Oublée, ce qui réduit au quart de la valeur nor- 
male l'intensité que possède, pour un point déter- 
iné de la Terre, la lumière de la longueur d'onde 
considérée. 
( 
Bien que l'angle visuel sous lequel on mesurerait 
en un point du Soleil le diamètre de la Terre ne soit 
que de 17”,6, on conçoit, en généralisant ce raison- 
nement, que les surfaces de discontinuité puissent 
constituer une cause cosmique déterminant des dif- 
férences dans l'énergie solaire rayonnée simulta- 
nément vers des points divers de l'hémisphère 
éclairé. 
Notre théorie rend done compte de toute une caté- 
gorie de perturbations locales d'origine cosmique 
dans les phénomènes terrestres influencés par la 
radiation solaire, et qui, sans ces perturbations 
cosmiques, obéiraient à des lois ne dépendant que 
de la configuration géographique, de la rotation 
de la Terre autour de son axe, et de la succession 
des saisons. 
Nous étendrons ce raisonnement à deux groupes 
de variations périodiques de l'action sur la Terre de 
la radiation du Soleil. 
$ 1. 
— Les périodes semi-annuelles et annuelles. 
À de très grandes distances de l'axe du Soleil, les 
surfaces de discontinuité s'approchent de plus en 
plus de surfaces planes. 
Celles qi sont voisines du plan équatorial seront 
donc aussi à peu près parallèles à ce dernier: l'im- 
pression visuelle des lignes structurales de la cou- 
ronne dans ses régions extrêmes correspond à cette 
considération théorique. 
Figurons-nous les surfaces de discontinuité géo- 
métriquement prolongées jusqu'à l'orbite de la 
Terre; on voit immédiatement que leurs sections 
avec le globe terrestre seront des cercles parallèles, 
dont toutefois l'orientation par rapport aux paral- 
lèles géographiques dépendra de la position de la 
Terre dans son orbite. 
Choisissons, pour fixer les idées, quelques posi- 
lions caractéristiques. 
Le 21 mars, l'aspect de la Terre, vue du Soleil, 
correspondra à la figure 6 a; au printemps, le pôle 
sud du Soleil se trouve orienté vers la Terre; le 
5 mars, notre planète a atteint le point de son orbite 
où la distance au plan équatorial du Soleil est un 
maximum. 
L'équateur solaire pourrait donc être représenté 
par un trait au nord de l'écliptique E, et presque 
parallèle à celte dernière, mais à une distance de 
1°, mesurée du Soleil. (Le rayon de la Terre n'étant 
que 8”,8, ce trait tomberait donc tout à fait en 
dehors du papier.) Les surfaces de discontinuité 
prolongées, pouvant encore être considérées comme 
sensiblement parallèles à l'équateur solaire à cette 
distance de 7°, peuvent donc être figurées par des 
traits pointillés d, à peine inclinés par rapport à E. 
Les figures 6 b, 6 c et 6 d représentent respec- 
tivement l'hémisphère éclairé, vu du Soleil, 
