< ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 
SOCIÉTÉ FRANÇAISE DE PHYSIQUE 
Séance du 1° Juillet 1904, 
M. E. Bouty présente ses recherches sur la cohésion 
diélectrique de la vapeur de mercure, de l'argon et de 
leurs mélanges. L'argon pur possèle une cohésion dié- 
lectrique exceptionnellement faible. La moindre trace 
d'impureté relève beaucoup cette :cohésion. En même 
temps, la lueur d’effluve passe d'un blanc bleuté très 
vif à une nuance indécise, d'aspect sale. La mesure de 
la cohésion diélectrique est un réactif de la pureté de 
largon, de sensibilité comparable à celle de l'analyse 
spectrale. L'échantillon d'argon le plus pur dont 
M. Bouly ait pu disposer avait une cohésion diélectri- 
que près de sept fois plus faible que celle de lhydro- 
gène. Pour étudier la vapeur de mercure, monoato- 
mique comme l’argon, il était nécessaire de pouvoir 
opérer au-dessus de 2009. L'auteur à eu recours à un 
ballon de silice de la maison Heraeus. Les expériences 
n'ont soulevé aucune difficulté exceptionnelle. Elles 
ont fixé la cohésion diélectrique de la vapeur de mer- 
cure à une valeur égale aux 0,85 de celle de l'air. Eu 
égard à la densité considérable de la vapeur de mercure, 
cette cohésion peut passer pour remarquablement 
pelite, ce qui rapproche la vapeur de mercure de 
largon. Les effluves, dans la vapeur de mercure, sont 
éblouissantes. L'addition de petites quantités l'un gaz 
étranger diminue beaucoup leur éclat, et la cohésion 
diélectrique du mélange est supérieure à celle que l’on 
calculerait par la loi des moyennes, comme dans le cas 
de l'argon ; mais les écarts sont incomparablement plus 
faibles. Il était particulièrement curieux de savoir si les 
mélanges d'argon et de vapeur de mercure se compor- 
teraient autrement que les mélanges d'argon et d’un 
gaz polyatomique quelconque. Il n’en est rien. L'argon 
est aussi sensible à la présence de la vapeur de mercure 
qu'à celle de toute autre impureté, Le principal intérêt 
de ces expériences réside dans le lien qu'elles parais- 
sent élablir entre la cohésion diélectrique et la nature 
du spectre. Quand un gaz impose ses raies, il impose 
aussi sa cohésion diélectrique, c'est-à-dire que la 
cohésion s'écarte de Ja valeur prévue par la loi des 
moyennes en se rapprochant davantage de la cohésion 
propre au gaz dont le spectre domine. — M. G. 
Sagnac : Sur la propagation de la phase des vibrations 
et sur les interférences au voisinage d'une lique focale. 
4. Nouveau mode d'observation et photographie du 
phénomène de M. Gouy. On éclaire par une source 
linéaire une lentille cylindrique de spath d'Islande, dont 
une face est plane et parallèle à l'axe du cristal; la len- 
tille est placée entre deux nicols. Quand la ligne lumi- 
neuse source est bien parallèle aux génératrices de la 
lentille, on observe des franges d'interférence rectili- 
gnes, parallèles à ces génératrices et non localisées. Si 
la frange centrale est noire à la sortie de l’analyseur, 
elle est grise entre la ligne focale ordinaire et la ligne 
focale extraordinaire, images de la fente données par 
la lentille biréfringente. La frange centrale est de nou- 
veau noire au delà de la ligne focale extraordinaire. 
La lentille est associée à une lame de spath d'Islande 
parallèle à l'axe du cristal et de section principale 
croisée avec celle de la lentille, ce qui permet, en parti- 
. Culier, d'annuler la biréfringence sur la frange centrale 
et d'observer en lumière blanche une frange centrale 
noire si les nicols sont croisés. Le long d'un écran fixe 
presque parallèle à l'axe du faisceau, on peut observer 
le resserrement de ce faisceau à une ligne focale et la 
différence d'aspect du centre d'interférence de part et 
d'autre du point de resserrement du faisceau. En 
lumière verte, en plaçant ainsi une plaque photogra- 
phique inclinée de 4° sur l'axe du faisceau, M. Sagnac 
obtient une photographie du phénomène de M. Gouy. 
2. Etude de la propagation de la phase des vibrations 
lumineuses jusqu'à une ligne focale. En réduisant le 
diamètre apparent transversal de la ligne lumineuse, 
vue de la lentille, et la largeur de la lentille de spath, 
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comptée perpendiculairement aux génératrices de la 
lentille, M. Sagnac rend les franges observables, sans 
interruption, à toute distance; aux lignes focales elles- 
mêmes, il observe encore les franges, soit directement 
à la loupe, soit sur les clichés photographiques âgran- 
dis. La transformation du centre d'interférence à la 
traversée de la ligne focale se montre alors; elle est 
progressive et se fait sur une étendue extrêmement 
grande par rapport à la longueur d'onde (plusieurs 
centimètres par exemple). La théorie de la diffraction 
sur l'axe du système s'accorde avec les résultats numé- 
riques obtenus en opérant avec une lumière suffisam- 
ment monochromatique {verre vert). 3. M. Sagnac 
indique comment, en excilant des rides liquides à l’aide 
d'une pointe vibrante placée en un foyer d’un contour 
elliptique complet qui réfléchit les rides, on peut étu- 
dier la propagation de ces ondes linéaires complètes au 
voisinage du second foyer de l'ellipse. 
SOCIÉTÉ ROYALE DE LONDRES 
Séance du 2 Juin 1904 (Suite). 
M.S. Arrhénius présente de nouvelles considérations 
sur l'équilibre électrique du Soleil. On admet généra- 
lement que les fines gouttelettes qui se forment par 
condensation dans l'atmosphère solaire sont en grande 
majorité négativement chargées. Repoussées par la 
pression de la radiation, elles vont charger d'électricité 
négative l'atmosphère des autres corps célestes. Si le 
Soleil n'émettait que des particules négativement char- 
gées de tous les côtés, il prendrait rapidement une 
charge positive énorme, Mais, en raison de cette 
charge même, il influe sur la trajectoire des particules 
négatives qu'il émet, et finit par en capter un grand 
nombre; il attire de la même facon les particules cos- 
miques émises par d’autres mondes. Il y a donc balance 
de gains et de pertes et réalisation d'un équilibre élec- 
trique. — M. W. N. Shaw : Sur Ja circulation géné- 
rale de l'atmosphère dans les latitudes moyennes et 
élevées. L'auteur conclut de l'étude des cartes synop- 
tiques que les aires anti-cycloniques de l'Atlantique 
prennent une part beaucoup moindre comme sources 
d'air pour les tempêtes voyageantes qu'on ne l'avait 
cru; d'autre part, le mouvement de l'air dans les lati- 
tudes moyennes revêt plutôt la nature d'un passage 
autour du pôle dans une direction Est générale, tantôt 
du Nord-Ouest, tantôt du Sud-Ouest. — M. A. Mallock 
communique une méthode directe pour la mesure du 
coefficient d'élasticité de volume des métaux. Quand 
un long cylindre circulaire est soumis à la pression 
d'un fluide intérieur, si les parois sont très minces 
comparativement au diamètre du cylindre, on démon- 
tre que la variation de longueur du cylindre dépend 
seulement du coeflicient délasticité de volume. On ar- 
rive ainsi à l'équation K — Pr,/6 te, où K est le coefti- 
cient d'élasticité de volume, P la pression du fluide sur 
une face du cylindre, r le rayon et { l'épaisseur de la 
paroi. L'auteur à employé cette méthode avec l'acier, 
le cuivre et le laiton ; pour ces corps, K est respective- 
ment égal à 18,41 X 101, 16,84 X 10! el 10,5 X 1011. — 
M. Shelford Bidwell : Sur les changements magné- 
tiques de longueur dans les tiges recuites de cobalt et 
de nickel. L'auteur a décrit en 1894 les changements 
magnétiques de longueur dans le fer recuit (/roc. Roy. 
Soe., vol. LV, p. 228). Lorsqu'on soumet un fil de fer 
ordinaire à un champ longitudinal augmentant gra- 
duellement à partir d'une faible valeur, il s'étend tout 
d'abord, puis il reprend sa longueur originelle, et fina- 
lement devient plus court que lorsqu'il était non ma- 
snétisé. Dans le fer non recuit, l'extension maximum 
diminue et la contraction commence dans un champ 
plus faible; la courbe du changement de longueur 
s'abaisse. Lorsqu'il s'agit d’un spécimen tout à fait bien 
recuit, la contraction commence dans un champ très 
faible, sans aucune extension préliminaire. Des expé- 
riences semblables ont été faites avec le cobalt et le 
