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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 
de l'électromoteur, on apercoit deux aiguilles parcou- 
rant des échelles divisées. 
Pour déterminer la vitesse de rotation de la toupie 
à un moment donné, on détache les fils menant à 
l'induit des conducteurs externes, pour les mettre en 
court-circuit à travers un voltmètre ; l’électromoteur 
fonctionnant pendant un bref intervalle comme dynamo, 
on trouvera la vitesse angulaire de l'induit par la lec- 
ture du voltmètre. Voici, du reste, comment les expé- 
riences ont été faites : 
Après avoir démarré le moteur, on lui faisait 
prendre la vitesse voulue, vitesse qu'on maintenail 
constante pendant un quart d'heure ou une demi- 
heure. Comme la toupie, au commencement de cette 
période, possédait toujours une certaine vitesse de 
précession, due à la période de démarrage, elle exécu- 
tait des oscillations amorties très lentes (d'à peu près 
3 à 4 minutes) autour de la position d'équilibre actuelle. 
Afin de vérifier s'il n’y avait pas de perturbations exté- 
rieures, on lisait à chaque minute la déviation des 
aiguilles de chaque côté, inscrivant la moyenne comme 
ordonnée, par rapport à un axe d’abscisses représen- 
tant le temps. De cette courbe, montrant la forme 
bien connue des ondes amorties, on déduisait la posi- 
tion d'équilibre autour de laquelle se faisait l'oscilla- 
tion, et cela à un dixième de degré près. 
Le courant d'air dû à la rotation rapide des volants 
produisait d'abord quelque perturbation des phéno- 
mènes d’oscillation. On y a obvié en entourant les 
parties tournantes d'une enveloppe, après quoi 
la toupie s’est mise à exécuter des oscillations de pré- 
cession tout à fait régulières, sans montrer de diver- 
gence entre la vitesse de rotation astronomique et la 
vitesse donnée par les phénomènes de mouvement ter- 
restres. La vitesse de rotation minima utilisable dans 
ces expériences a été trouvée égale à 1.500 tours par 
minute, tant que les oscillations du fil de suspension, 
des parois de l'enveloppe, etc., ne deviennent pas 
autant de facteurs perturbateurs. 
La théorie de cette expérience, telle que l'a donnée 
M. Fôppl', est fort simple, si l'on fait abstraction, pour 
commencer, des oscillations de précession. Soit 0 le 
moment d'inertie des masses tournantes, w leur vitesse 
angulaire constante, et u la vitesse de rotation de la 
Terre {en supposant que cette dernière concorde avec 
la rotation astronomique de la Terre). Désignons de 
plus par ® la latitude géographique du point d'obser- 
vation, par Ÿ l'angle formé par la position d'équilibre 
de la toupie tournante avec la direction est-ouest, 
w étant le moment du couple dù à la suspension du 
cadre de la toupie dans un plan horizontal. M doit être 
équivalent à la composante verticale de la vitesse de 
variation de l'impulsion que reçoit la toupie du chef 
de la rotation de la Terre; cette vitesse de variation 
sera égale au produit de l’impulsion elle-même par la 
vitesse angulaire de la rotation de la Terre, cette der- 
nière étant considérée comme vecteur. Voici l'équation 
que l’on déduit : 
M=— Gwu cos g cos ÿ. 
Le moment d'inertie 0 a été évalué à 26,7 cm. kg. sec.?; 
la latitude géographique est de 48° 820", alors que M est 
sensiblement proportionnel à la torsion du système 
suspendu par rapport à la position de zéro, la toupie 
étant au repos, équivalent par conséquent à cy, où 7 
est l'angle de torsion et c égal à 2,12 cm. kg. | 
L’expérimentateur s’est borné à observer la déviation 
de la toupie due à la rotation de la Terre dans les deux 
cas où la position de zéro de la toupie est soit dans le 
méridien, soit dans une direction perpendiculaire à ce 
dernier. Dans le premier cas, la rotation ne cause 
aucune déviation de l’axe de la toupie, pourvu que la 
rotation astronomique de la Terre gouverne également 
les phénomènes de mouvement terrestres. Or, voilà ce 
que les expériences viennent confirmer. 
Dans le cas où l'axe de la toupie au repos est per- 
pendiculaire au méridien, l'angle de torsion 7, auquel 
est proportionnel le moment M, coïncidera avec l'angle 
Ycité ci-dessus. L'équation théorique prend alors la 
forme : 
cy = fwu cos @ cos ÿ. 
Comme l'expérimentateur trouve un accord à 2 2}, 
près entre la vitesse angulaire de la Terre déduite de 
ces phénomènes de mouvement terrestres et la rotation 
astronomique, tout porte à croire que cet accord est 
parfait. M. Fôppl a, cependant, l'intention de perfec- 
tionner son appareil et de vérifier si certaines indica- 
tions d’un désaccord entre la théorie et l'expérience 
sont dues aux erreurs d'observation. 
$ 2. — Météorologie 
Les cristaux de neige. — M. Bentley, de Jéricho 
(Vermont, Etats-Unis), a consacré vingt années à l'étude 
des cristaux de neige, en s’attachant principalement à 
la détermination des relations qui peuvent exister 
entre la forme de ces cristaux et les conditions atmos- 
phériques au moment de leur chute; ses travaux inté- 
ressants ont déjà été signalés à l'attention ‘, et ils vien-, 
nent de nouveau de faire l'objet de deux importants 
articles dans la Monthly Weather Review, avec de su- 
perbes reproductions photomicrographiques de cristaux 
de neige. 
Nous ne pouvons entrer ici dans le détail des condi= 
tions atmosphériques, état électrique, gaz et vapeurs 
étrangers, hauteur et température des nuages, condi- 
tions météorologiques, mouvements à la surface et 
dans les diverses couches nuageuses, évolution de la 
forme cristalline d’instant en instant, toutes choses 
que l'auteur étudie avec le soin minutieux qui con- 
vient; nous reproduirons seulement les principaux 
faits généraux qu'il croit pouvoir tirer de sa longue 
expérience : : 
4° Le plus grand nombre des formes tabulaires les 
plus parfaites et les plus belles se rencontrent le plus 
souvent dans les parties Ouest et Nord-Ouest des gran- 
des bourrasques ; ces formes sont à peu près exclusive- 
ment cantonnées dans ces régions; 
20 J1 semble y avoir une loi de distribution générale 
des différentes formes, les formes à colonnes d’une 
part, les formes tabulaires où granulaires d'autre part, 
avec beaucoup de variétés associées dans les autres 
portions des grandes dépressions ; À 
30 Cette distribution est, à part peu d’exceptions, 
constante, c’est-à-dire qu'elle est la même pour presque 
tous les grands troubles atmosphériques. Pourtant, les | 
renseignements recueillis ne suffisent pas encore pour 
démontrer que cette loi s'applique à toutes les formes 
de cristaux et à toutes les dépressions. 
Radio-activité atmosphérique.— Dans un tra- 
vail récemment publié dans la Physikalische Zeit- 
schritt (n° 16), M.H.-A. Bumstead fait voir que la radio- 
activité qu'acquiert un fil négativement chargé et 
exposé à l'air libre est essentiellement, sinon entière- 
ment, due à l'activité excitée par le radium et le tho= 
rium. Dans le cas d’une pose de trois heures, une” 
partie (3 à 5 °/.) de l'effet initial total est produite par 
l'activité du thorium, et cette proportion dépend évi= 
demment de la facilité plus ou moins grande avee 
laquelle l'émanation s'échappe du sol. Dans le cas où 
la pose dure douze heures, l'activité du thorium s'élève 
quelquefois à 15 °/, de la valeur totale, et, dans le cas 
d'un long fil, sa déperdition peut être observée pen- 
dant plusieurs jours. Il semble qu'il y ait encore en 
petite quantité une activité à déperdilion plus rapide, 
bien que les expériences jusqu'ici faites soient loin de 
trancher définitivement cette question. 
La radio-activité de la pluie et de la neige est proba= 
4 Physik. Zeitschr., L. N, no 14, p. 419, 1904. 
1 Ciel et Terre, t. XIX, p. 543; t. XXIV, p. 336. 
