H. RUBENS — L'OPTIQUE DES MÉTAUX POUR LES ONDES DE GRANDE LONGUEUR 
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lion à grande longueur d'onde des rayons calori- 
fiques émis par une lampe Auer, tandis que l'argent 
transparent absorbe la presque totalité du rayonne- 
ment. 
Cependant, comme il n'y a que peu de métaux 
qui puissent être préparés en couches suffisamment 
minces el d'épaisseur égale, et comme, en partieu- 
lier, les supports diathermanes appropriés à ces 
couches métalliques font défaut, nous n'avons pas 
poursuivi nos expériences d'absorption; mais nous 
avons pris comme objet de nos recherches la déter- 
mination du pouvoir de réflexion des métaux pour 
les ondes de grande longueur. 
La théorie électromagnélique de la lumière 
donne, dans certaines conditions, particulièrement 
bien remplies par les métaux, pour le pouvoir de 
réflexion R, exprimé en pour cent du rayonne- 
ment incident, l'expression : 
9 
R — 100 y: 
FL 
où À est le pouvoir de conductibilité électrique du 
métal considéré en unité électrostatique absolue, et 
+ le temps de vibration en secondes. Cette équation 
a été établie par MM. P. Drude’, M. Planck” et 
d’autres. Si l'on remplace la durée de vibralion + 
par la longueur d'onde } (mesurée en y), et le pou- 
voir de conduction électrostatique absolu A par 
la conductibilité électromagnétique x (c'est-à-dire 
l'inverse de la résislance, mesurée en ohms, que 
présente un conducteur de la substance considérée 
pour un mètre de longueur et 1 millimètre carré 
de section), on a° : 
36,5 
R=—400 
Vu 
et, pour l'intensité 100 — 
métal : 
R qui pénètre dans le 
ER == — 
Vis 
Autrement dit, le produit du coefficient de péné- 
tration 100 — R par la racine carrée de la conduc- 
tibilité x est une grandeur indépendante de la nature 
du métal et qui varie seulement avec la longueur 
d'onde du rayonnement. 
IT 
Voici la méthode que nous avons employée pour 
l'examen du pouvoir de réflexion (fig. 1) : Un petit 
plateau tournant À porle, un peu excentriquement, 
1 P, Druoe : Physik des Aethers, p. 514 (1894). 
? M. Pcaxcx : Berichte der Berliner Akademie, p. 
(1903). 
218 
= à 1013 . : 
3 Le nombre 36,5 est égal à PATES où y est la vitesse 
de la lumière : 3.10 ° cm. sec. 
une petite lampe à incandescence de Nernst B. 
Quand on tourne le plateau de 480°, ce qui se fait 
facilement et exactement au moyen d’un bras Cet 
de deux vis fixes $S et S’, 
la lampe B vient exacte- 
ment au point X, qu'oc- 
cupait auparavant 
image produite par le mi- 
roir concave D, dont on 
doit mesurer le pouvoir 
de réflexion. L'intensité 
des rayons parlant de X 
ne diffère, dans les deux 
positions de la lampe 
Nernst, l'image et l'objet 
étant de la même gran- 
deur, que du pouvoir de 
réflexion du métal dont le 
miroir concave D est con- 
stitué. De X, la marche 
des rayons est la même 
dans les deux cas, c’est- 
à-dire dans les deux posi- 
tions de la lampe Nernst. 
Par l'intermédiaire d’un 
miroir plan Let d'un mi- 
roir concave E, lesrayons 
sont réunis sur la fente d’un spectromètre FGBJ, qui 
son 
Fig. 1. — Appareil pour 
l'étude; du pouvoir de ré- 
flexion des métaux, — 
A, plateau tournant; B, 
lampe de Nernst; D, mi- 
roir concave en métal; 
LE, G, Hmiroirs:th} 
fente; K, prisme de syl- 
vine; J, jonction ther- 
mique:; C, bras; 5, S', 
vis de position. 
Fig. 2. — Pouvoirs de réflexion des métaux pour les ondes 
de grande longueur. — Les pouvoirs de réflexion sont en 
ordonnées, et les longueurs d'onde en abscisses. 
est pourvu de miroirs concaves G et H à la place 
de lentilles. K est un prisme de sylvine. On voit 
