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930 H. RUBENS — L'OPTIQUE DES MÉTAUX POUR LES ONDES DE GRANDE LONGUEUR 
que l'appareil est disposé de telle façon que les 
rayons émis par la lampe Nernst ne traversent 
aucun corps solide, à l'exception du prisme K, 
jusqu'à leur réunion sur la jonction thermique J. 
Si l’on compare, pour une longueur d'onde déter- 
minée, les indications que donne la jonction ther- 
mique dans les deux positions de la lampe Nernst, 
on obtient sans aller plus loin le pouvoir de 
réflexion du miroir D pour cette longueur d'onde. 
Nous avons exécuté des mesures de ce genre en 
quatorze points du spectre ultra-rouge, jusqu'à des 
longueurs d'onde À—14y, pour plusieurs métaux 
figure, le spectre visible n' occupe qu’une étendue 
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très minime, environ 1/30 de la largeur totale. 
Dans le domaine des ondes de grande longueur, la 
courbe de l'argent est le plus élevée; les courbes 
du cuivre, de l'or, du platine, du nickel, du fer 
suivent, puis viennent celles des alliages, et enfin 
celle du bismutk. 
Si nous considérons le coefficient de pénétration 
(100— R), on sait que cette grandeur !, pour les 
longues ondes, est inversement proportionnelle 
à la racine carrée de la conductibilité électrique. 
Nous avons entrepris cette comparaison pour 
TagcEAu 1. — Conductibilité électrique et coefficient d'absorption de divers métaux et alliages 
pour de grandes longueurs d'onde. 
CONDUCTI- 
BILITÉ 
is 
Argent. 
Cuivre . 
ONE 
Platine. . 
Nickel . . 
Acier. . . 
Bismuth . 
CO © Ot IN) 9 NO = 
re 
= 19 O0 O0 CO FO 
= 19 
00 9 19 CE ne = 40 
D = 
Nickel breveté P 
— M. 
Constantan. . 
Alliage de Rose ME 
Alliage de Brandes und Schü- 
nemann . 
S © 
DNS Sumo ir 
e 
CE 
100—R)|, oy— || 
(4100—R)V/x% 
C,— C,— 
400—R)/% [400 R)|| 
a © 
1 © © 
l 
N 
moyenne C. . 
Valeur théorique de C! calculée, ) 
36,5 
et pour une série complète d'alliages et de miroirs 
métalliques, dont on connaissait également la con- 
ductibilité. Nos résultats sont représentés par les 
courbes de la figure 2. Les longueurs d'ondes y sont 
portées en abscisses, les pouvoirs de réflexion en 
ordonnées. La forme des courbes est excessivement 
simple. Elles s'élèvent toutes ensemble pour des | 
longueurs d'onde croissantes jusqu’à des pouvoirs 
de réflexion de plus en plus grands, de sorte que 
celte conclusion parait justifiée : tous les 
métaux et alliages, pour des ondes infiniment lon- 
gues, réfléchissent le rayonnement incident sans 
Vaffaiblir aucunement. Dans les trois parties de la 
figure 2, la limite supérieure est formée par la 
ligne horizontale qui correspond à un pouvoir de 
réflexion de 100 °/,. Par suite du grand intervalle 
de longueurs d'ondes qui est représenté dans la 
que 
quelques longueurs d'onde du spectre ultra-rouge ; 
nous avons choisi pour cela À—4u, À=8u eb 
À = 12 y. Toutes les données essentielles sont con- 
tenues dans le tableau I ci-joint. 
Dans la première colonne sont rassemblés les 
mélaux argent, cuivre, or, platine, nickel, acier, 
bismuth et un certain nombre d'’alliages de conduc- 
tibilités très différentes. La première colonne 
double contient les conductibilités xet leurs racines 
carrées. Dans les trois colonnes doubles suivantes, 
sont indiqués les coefficients de pénétration 
(100 — R) et les produits C) pour les longueurs 
d'onde\—4u, 1—8uet\—12%: 
Les produits (100 — R)V xoscillent, pour —4u, 
! Les coefficients de pénétration (100 — R) sont repré- 
sentés dans la figure 2 par les distances des courbes au bord 
supérieur des graphiques. 
tr 
A] 
LA 
: 
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1 
