H. RUBENS — L'OPTIQUE DES MÉTAUX POUR LES ONDES DE GRANDE LONGUEUR 
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avec un écart moyen de 21 °/;,, autour de la 
valeur moyenne C,—19,4. Pour À—8wu, l'écart 
moyen entre les produits séparés et la valeur 
moyenne C, — 13,0 est encore de 14,5 °/,. Pour 
1—12u, enfin, l'écart moyen n'est plus que les 
9,6 °/, de la valeur moyenne C, — 11,0. Dans l’éta- 
blissement de ces chiffres, les valeurs trouvées 
pour le bismuth n'ont pas élé prises en considé- 
ration. Ce corps ne suit pas la loi trouvée pour les 
autres métaux; son pouvoir de réflexion dans 
l'ultra-rouge est encore beaucoup plus faible que 
ne le ferait prévoir sa mauvaise conductibilité. 
Mais le tableau I ne montre pas seulement que, 
dans le domaine des grandes longueurs d'onde, le 
produit (100 — R) V x est de plus en plus indépen- 
dant de la nature du métal. La valeur absolue de 
ce produit et sa dépendance de la longueur d'onde 
se trouvent aussi en complet accord avec la théorie 
de Maxwell. D'après la théorie électromagnétique 
de la lumière, on a : 
C) = ee 
£u, Cj—18,25 
Su, C1 — 12,90 
12 u, Cj — 10,54 
c'est-à-dire pour 
Ces valeurs calculées sont identiques aux valeurs 
moyennes observées, dans la limite des erreurs 
possibles. Il résulte de l'exactitude avec laquelle 
les propriétés optiques des métaux se conforment 
aux exigences de la théorie électromagnétique de 
la lumière que, chez ces substances, les oscillations 
moléculaires propres, dont la théorie de Maxwell 
ne tient pas comple dans sa forme originale, ici 
employée, ne jouent plus un rôle essentiel déjà 
pour À = 4 u. 
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Il était à prévoir qu'en passant à des longueurs 
d'onde plus élevées, l'accord observé apparailrait 
encore plus nettement. Nous avons donc continué 
nos recherches en utilisant les rayons restants du 
spath fluor. Mais, pour d'aussi grandes longueurs 
d'onde, le pouvoir réfléchissant de tous les métaux 
et alliages diffère si peu de 100 °/, qu'il n'est pas 
avantageux de déduire du pouvoir de réflexion le 
coefficient de pénétration (100 — R) auquel tout se 
rapporte ici. L'étude de l'émission nous fournit un 
moyen beaucoup plus approprié à ce but. Par com- 
paraison de l'émission d’une surface métallique 
polie avec celle d’un « corps absolument noir » 
1 Un corps absolument noir est un corps qui absorbe tout 
le rayonnement incident ef qui, par conséquent, possède, 
parmi tous les corps, le pouvoir émissif le plus élevé pos- 
sible. Nos corps noirs, comme la suie de charbon et la 
mousse de platine, ne correspondent qu'imparfaitement au 
corps noir absolu. Par contre, on peut, d'après les indica- 
de même température et pour la même longueur 
d'onde, on obtient immédiatement la valeur 
(100 — R) pour cette longueur d'onde. Celte mé- 
thode présente, d'ailleurs, un avantage particulier : 
il n'est pas nécessaire que les surfaces métalliques 
employées aux expériences soient planes; il suffit 
qu'elles soient polies et pures. 
Pour les essais, nous avons employé une caisse 
en cuivre tournante A (fig. 3), pourvue, sur ses 
quatre faces latérales, d'ouvertures rondes et de 
pas de vis dans lesquels on peut fixer soit les pla- 
ques métalliques à comparer (surfaces rayonnantes 
de 50 millimètres de diamètre), soit le « corps 
noir ». Ce dernier consistait en un cylindre de 
cuivre B, de 47 millimètres de diamètre intérieur, 
pourvu de deux extrémités coniques et noirci avec 
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Fig.3.— Appareil pour la mesure de l'émission des surfaces 
métalliques. — A, caisse en cuivre tournante; B, corps 
noir: C4, Ce, diaphragmes à circulation d'eau; D, écran 
mobile; F,, F,, F;, surface de spath fluor; G, miroir 
concave; H, colonne thermique. 
de la laque mate; l'ouverture, située à l’une des 
extrémités, est large de 22 millimètres. Comme 
liquide calorifique (lequel, d’après ce qui précède, 
baigne directement les surfaces à chauffer), on 
s'est servi de l'aniline. Le chauffage se fait électri- 
quement, au moyen d'une spirale en ruban de 
constantan disposée dans la boite de cuivre. La 
température a été généralement maintenue aux 
environs de 170°. La caisse est montée devant un 
diaphragme C, ou C, à circulation d’eau, derrière 
lequel se trouve un écran mobile D, maintenu à la 
température de la chambre. Quand on soulève ce 
dernier, le rayonnement à mesurer tombe sur trois 
(ou quatre) surfaces de spath fluor F,, F,, F_ placées 
en position convenable, se réfléchit sur elles, puis 
tions de Lummer et Wien, réaliser un corps noir absolu 
en faisant rayonner de l’intérieur vers l'extérieur, à travers 
un petit trou de la paroi, un corps creux noirci avec une 
substance quelconque. Nous sommes alors dans le même 
cas que si l'ouverture du corps creux était garnie d'une 
masse noire absolue à la température de la paroi. 
