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H. RUBENS — L'OPTIQUE DES MÉTAUX POUR LES ONDES DE GRANDE LONGUEUR 
parvient sur un grand miroir concave G, argenté 
sur le devant, qui le concentre sur une colonne 
thermique! très sensible H. Par ce moyen, les 
rayons restants du spath fluor, correspondant à peu 
près à la longueur d'onde 25,5 y, sont isolés de 
l'émission totale”. 
Une comparaison directe des rayonnements des 
caisse chauffée un mince disque de cuivre noirci 
et, serré contre ce dernier, un gros disque de 
> centimètres en verre de couvre-objet de micros- 
cope. Ensuite, on détermine le rapport de l'inten- 
sité du rayonnement du corps noir à celle de la 
plaque de verre, en utilisant le petit diaphragme 
C, à circulation d'eau (de 14 millimètres de dia- 
Tagceau I. — Conductibilité électrique et coefficient d'absorption (déduits des pouvoirs émissifs) 
de divers métaux et alliages. 
MÉTAUX ET ALLIAGES COMPOSITION 
Argent 
Cuivre 
Or : 
Aluminium . 
Zinc : 
Cadmium . 
Platine . 
Nickel 
Etain . 
Palladium. 
Acier . 
Mercure . . 
Bismuth. . 
Métaux purs. 
Argent au S00/1000° 
Laiton ee 
Or à $ carats . 
Cuivre rouge 
Magnalium . . . . 
Nickel breveté P . 
Argent platiné. . . 
Nickel breveté M . 
Manganine 
Constantan . RE A PE OR 
Alliage 01 de Brandes et Sch. . 
Etain-Nickel 
S0 Ag + 20 Cu 
35 Zn + 65 Cu 
33,3 Au + 9 Ag + 57,7 Cu 
85,6 Cu + 7,4 Zn + 6,3 Sn 
68 AI + 32 Mo 
80 Cu + 20 Ni 
33 1/3 Pt + 66 2/3 Ag 
75 Cu + 25 Ni 
84 Cu + 4 Ni +12Mn 
60 Cu + 40 Ni 
66 Cu + 32 Sn + 2 Ag 
48 Ni + 52 Sn 
Alliage 98 de Brandes et Sch. ; 
32 Cu + 34 Sn + 29 Ni +5 Fe 
(100 — R) 
= 
C25,5 = 
(100 — R)V %r 
a 
= O2 & Ur 
SRE — 
æ 0 
= N NN NO CO 2 > =) O0 19 © 
1 
CORRE AT) 
LOU OWUAIU DCS SC. 
OO OS & 17 N O©OCCO 
> > NO 19 DO IS O9 CE de I CC CE 19 
INCLUDE 
CURTIS db À 0 NO 10 
GO © © C2 O0 = CO 
D DS © = OS 
© D © EE ON © I 
Alliage de Rose fondu. 
Alliage de Wood fondu . 
Bismuth fondu . . RE 
1 Sn + 1 Ph 
sn + 2 Pb + 1 Cd 
» 
< 
2 
Acier au nickel . 
ET 
DOCS ES 
Re UGee 
Dior 
Acier au nickel après refroidis- 
sement dans l'air liquide . .} 
surfaces métalliques avec celui du corps noir est 
impossible à cause des grandeurs différentes des 
surfaces d'émission. Le procédé suivant a donc été 
employé : on place dans l'une des ouvertures de la 
 H. Rüsexs : Zeitschrift für Instrumentenkunde, t. XVII, 
p. 65 (1898). 
* La longueur d'onde 25,5 w correspond à la position du 
« centre de gravité » du complexe des rayons restants, après 
une triple réflexion sur des surfaces de fluorine. La position 
du maximum (1= 24 y) est un peu différente, parce que la 
courbe d'énergie s'abaisse plus rapidement vers les ondes 
les plus courtes que vers les ondes les plus longues. 
mètre). La valeur trouvée fut de 1,29. Dans les 
essais suivants, l'on compare l'intensité de rayon- 
nement des différentes surfaces métalliques avec 
celle de la plaque de verre, en employant le grand 
diaphragme circulaire C, (de 32 millimètres de dia- 
mètre). Il suffit ensuite de diviser par 1,29 les rap- 
ports ainsi oblenus pour obtenir directement la 
comparaison avec le corps noir absolu. C'est de 
celte facon qu'ont été obtenus les nombres qui 
figurent dans le Tableau IL. 
Le contenu du Tableau IT fait apparaitre très 
