H. RUBENS — L'OPTIQUE DES MÉTAUX POUR LES ONDES DE GRANDE LONGUEUR 
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nettement la concordance de nos observations avec 
les exigences de la théorie de Maxwell. Sur les 
37 métaux purs el alliages examinés, 36 présentent 
avec une bonne approximation le pouvoir émissif 
calculé d’après leur conductibilité suivant la théo- 
rie de Maxwell (voir la 7° colonne). Le bismuth 
solide seul fait une exception caractéristique à la 
règle; en outre, l'aluminium, le magnalium et le 
bismuth fondu présentent des écarts remarquables. 
Cependant, ces différences entre les valeurs obser- 
vées et calculées s'expliquent très clairement pour 
l'aluminium par le polissage défectueux, pour le 
magnalium par la conductibilité déterminée seule- 
ment d’une façon approximative”, el pour le bis- 
muth fondu par la pellicule d'oxyde inévitable et 
très visible qui le recouvre. Le bismuth solide doit 
sans doute la place exceptionnelle qu'il occupe par 
rapport aux autres métaux à sa structure cristalline, 
à laquelle sont aussi liées ses autres propriétés 
singulières, comme la grandeur de l'effet Hall et 
les fortes variations de résistance qu'il présente 
dans le champ magnétique. 
Parmi les métaux examinés, se trouvent un grand 
nombre d'aciers au nickel. C'est le résultat d’une 
aimable sollicitalion de M. Ch.-Ed. Guillaume, 
directeur-adjoint du Bureau international des 
Poids et Mesures, à Sèvres. D'après ses mesures, 
les aciers au nickel de différentes teneurs en nic- 
kel présentent des conductibilités très différentes. 
Si l'on trace, à l’aide des résultats qui ont élé mis 
à notre disposilion par M. Guillaume, une courbe 
qui représente la conductibilité spécifique x des 
alliages en fonction de la teneur en nickel, on 
obtient, pour environ 30 ‘°/, de Ni, un minimum 
très accusé (xnm. — environ 1,17), tandis que, de 
chaque côté, la courbe se relève rapidement jus- 
qu'aux conductibililés de l'acier pur et du nickel 
pur. Par l'entremise bienveillante de M. Guillaume, 
la Société de Commentry-Fourchambault et Deca- 
zeville, à Imphy, a mis très libéralement à notre 
disposition un grand nombre d’alliages acier-nic- 
kel, chacun d'eux sous forme de feuilles et de fils, 
et avec une analyse exacte. Nous profitons de cette 
occasion pour exprimer nos meilleurs remercie- 
ments, tant à M. Guillaume pour son invitation, 
qu'à la Société de Commentry-Fourchambault pour 
l'envoi gracieux du matériel qui a servi à nos 
expériences. 
Les aciers au nickel se prêtent très bien à la vé- 
rification de la loi de l'émission, à cause du beau 
poli qu'ils peuvent prendre, d’une part, et de leur 
faible conductibilité, très variable avec la composi- 
4 La plaque de magnalium à l’aide de laquelle le pouvoir 
émissif a été déterminé a fourni à l'analyse une autre com- 
position (68 Al + 32 Mg) que le cylindre de magnalium qui 
avait servi à la mesure de la conductibilité (74 Al + 26 Mg). 
tion, d'autre part. Quelques-uns de ces alliages 
possèdent, en outre, une propriété particulièrement 
appropriée au but que nous poursuivons : c'est 
celle d'exister sous deux modifications entièrement 
distinctes et parfaitement stables entre des limites 
de température étendues, l’une magnétique et 
l’autre non magnétique, dont la conductibilité esl 
extraordinairement différente et dont le pouvoir 
émissif pour les ondes calorifiques de grande lon- 
gueur doit subir aussi, au point de transformation, 
une variation correspondante. La transformation a 
lieu très simplement par refroidissement dans l'air 
liquide ou par échauffement à environ 550° C. La 
loi d'émission trouvée par nous se vérifie toujours 
pour ces alliages, comme il ressort de l'examen du 
tableau II. 
Si l’on néglige les valeurs trouvées pour l’alumi- 
nium, le magnalium et le bismuth, la moyenne de 
tous les produits (100 —R)V x est égale à 7,27; 
l'écart moyen entre les divers produits el cette va- 
leur est ici moindre de 4 °/,. La théorie de Maxwell 
donne pour la constante GC, la valeur : 
Les valeurs observées sont donc aussi en com- 
plet accord avec la valeur absolue. 
Des chiffres du tableau I, il résulte avec une cer- 
titude suflisante que la grandeur (100 — R) possède 
la dépendance de la température exigée par le coef- 
ficient électrique de température des métaux. S'il 
n’en était pas ainsi, la valeur moyenne du produit 
(100 — R) V x devrait se trouver, pour les métaux 
purs, plus petite d'environ 25 °/, que pour les 
alliages à coeflicients de température évanescenls 
et que la valeur théorique calculée : 7,23. Par des 
essais ultérieurs avec une bande de platine incan- 
descent, nous avons pu établir que, dans le do- 
maine des hautes températures, le pouvoir émissif 
croît aussi à très peu près comme la racine carrée 
de la résistance électrique. Si l'on pose que la résis- 
tance w, de la feuille de platine utilisée par nous à 
la température t est égale à w, (1 + at + Bi), nos 
observations d'émission sont exactement représen- 
tées par les constantes w, — 0,154; &« —0,0024; 
— 0. 000.003.3. Les valeurs pour w, et « sont di- 
rectement empruntées à nos mesures électriques 
sur la bande de platine; 8 seul est choisi arbitrai- 
rement. 
Il résulte de ces essais que l'émission tolale du 
platine incandescent dépend aussi essentiellement 
des conditions de la résistance, c’est-à-dire en pre- 
mière ligne de la pureté de la substance employée. 
Certaines différences qui se sont montrées dans ce 
domaine entre divers observateurs trouvent proba- 
blement là leur explication. 
