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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 
ynodique compté depuis la nouvelle lune est ce qu'on 
entend par phase. 
Le périgée du mois recule par conséquent dans le 
mois synodique : après avoir coïncidé à un moment 
donné avec la nouvelle lune, le périgée se déplace vers 
le dernier quartier, et puis vers la pleine lune. C’est ce 
qui est illustré par les chiffres suivants : 
PÉRIGÉE NOUVELLE LUNE DIFFÉRENCE 
26 avril 190% 45 avril 1904 IL jours 
22 mai 15 mai T — 
17 juin 13 juin 4 — 
25 juillet 43 juillet 2 — 
12 août 11 août 1 jour 
9 septembre 9 septembre 0 
C'est dire que, le 22 mai 1904, le périgée coïncidait 
avec le premier quartier, et le 9 septembre avec la nou- 
velle lune. 
Or, si l'on étudie à part l'influence soit du mouvement 
synodique, soit du mouvement anomalistique de la 
Lune sur les temps, on trouve, pour une dizaine 
d'années, une influence nulle en moyenne, tandis que 
cette influence se montre excessivement puissante si 
l'on sépare les nouvelles lunes et les pleines lunes 
suivant qu'elles coïncident ou non avec le périgée. 
L'auteur exprime en centièmes les positions de la Lune 
dans chacun de ces cycles, calculant leur différence à 
partir du commencement du mois. Il dispose ensuite 
ses observations suivant les dixièmes de la différence 
entre l'anomalie et la phase moyenne. C’est ainsi que, 
pour la valeur zéro de cette période, le périgée coïncide 
avec la nouvelle lune, pour 0,25 avec le dernier quar- 
tier, pour 0,50 avec la pleine lune et pour 0,75 avec le 
premier quartier, la durée de cette double période étant 
de 411,79 jours. 
L'auteur se sert des données mensuelles relatives 
aux pluies enregistrées dans 40 stations météorolo- 
giques de l'Allemagne du Nord pendant trente-huit 
ans (de 1857 à 1894) et de celles d'environ 98 stations 
de Java et de Madère, pour l'intervalle de 1879 à 
1902. 
Voici les résultats qu'il obtient : Dans l'Allemagne du 
Nord aussi bien qu'à Java, il faut s'attendre (abstraction 
faite d'autres facteurs) à de la sécheresse dans le cas 
où le périgée de la Lune est plus proche de la nouvelle 
lune que de la pleine lune et inversement. Cette règle 
paraît s'appliquer d'une façon générale à tous les pays 
où les quantités de pluie maxima coincident avec la 
position la plus haute du Soleil. 
Ces résultats sont confirmés d’une façon frappante 
par la sécheresse de l'été dernier; la différence entre 
l’anomalie moyenne et la phase moyenne était, en effet, 
égale à 0,84 au commencement de juillet 1904. Faisons 
remarquer que cette coïncidence avait été prédite par 
l’auteur. 
$ 3. — Physique 
L'état cristallin et le point critique. — L'idée 
de la continuité entre les états solide et liquide, sou- 
tenue par M Ostwald et M. Poynting, a été, comme on 
sait, définitivement abandonnée à la suite des travaux 
de M. Le Chatelier et de M. Tammann, qui établissent 
une distinction absolue entre l’état ordonné et l'état 
désordonné, c'est-à-dire entre le cristal et le corps 
amorphe. Si, à proprement parler, on passe d’une façon 
continue d’un état très visqueux à un état très faible- 
ment visqueux, c'est-à-dire de ce que l'on considère 
comme un solide à un liquide pris dans le sens vulgaire, 
il est certain, d'autre part, qu'un cristal, avec ses axes de 
symétrie élastique ou optique, diffère absolument d’un 
corps dans lequel toutes les directions sont indiffé- 
rentes. C'est dans ce sens que M.Tammann, notamment, 
a été conduit à établir le principe d’une discontinuité 
que rien ne semble jusqu'ici devoir adoucir. 
Le passage de l'état solide à proprement parler, 
c'est-à-dire cristallin, à l’état liquide, c'est-à-dire 
amorphe, s'effectue dans des conditions absolument 
précises de pression et de température pour les corps. 
purs. La diffusion de la liquéfaction sur un certain. 
intervalle de température pour une pression donnée, 
ou inversement, n'est attribuable qu'aux impuretés qu 
contient le corps, la surfusion étant naturellemen 
écartée. -4 
Pour étudier de près le phénomène de la fusion 
M. Tammann a suivi, pour un grand nombre de corp 
la courbe reliant la température et la pression dans 
passage d’un état cristallin à un autre, ou du dernie 
état cristallin à l’état liquide, jusqu'à des pression 
généralement supérieures à 3.000 atmosphères, ajoutan 
ainsi un chapitre nouveau et d'une extrême importance: 
à la science des hautes pressions, si magistralemen 
inaugurée par les travaux de M. Amagat. Mais, tandi 
que les travaux de l'éminent physicien se sont borné 
presque entièrement à l'étude des fluides (la solid 
lication du chlorure de carbone sous pression faisa 
à peu près seule exception dans son œuvre), M. Ta 
mann n'a consacré relativement que peu de travail, 
l'investigation des propriétés des liquides. 4 
Parmi les principes que M. Tammaun établit a priom 
l'un des plus remarquables est celui-ci : Le passage d'u 
corps de l'état cristallin à l’état liquide s’opérant avec 
augmentation de volume (l'eau et le bismuth sont les. 
deux seules exceptions connues à cette règle), la tem 
pérature de fusion doit s'élever avec la pressions, 
inais, comme la compressibilité des liquides est plus 
grande que celle des solides, le taux de l'augmentation 
va en diminuant à mesure que la pression monte, ef. 
passe par zéro en même temps que la différence des 
volumes spécifiques; au delà, la température de fusion 
diminue lorsque la pression s'élève; ainsi, {ous les. 
corps doivent posséder une température de fusion 
maxima, atteinte en général à une pression élevée. M 
Le sel de Glauber, pour lequel la différence des 
volumes spécifiques à la température ordinaire est très 
faible, est le seul pour lequel M. Tammann ait atteint 
le maximum; pour tous les autres corps étudiés, il se 
trouve en dehors des limites des expériences; la form 
de la courbe indique cependant invariablement l’exis= 
tence d'un maximum à des pressions plus fortes, gén 
ralement de l’ordre de dix mille atmosphères. fl 
Mais il est une conséquence plus curieuse encore des. 
expériences de M. Tammann, que nous allons exposer 
avec quelque détail. On sait, d'après les expériences 
de MM. Villard et Jarry, que l'acide carbonique, qui) 
passe directement de l’état solide à l'état gazeux sou 
la pression atmosphérique, fond à —56°,7 sous 5,11 
atmosphères; jusqu'à — 7,5, la température de fusions 
s'élève graduellement avec la pression, cette dernières 
température étant atteinte sous 2.800 atmosphères. An 
partir de ce point, la fusion s'opère sur trois branches. 
distinctes, d'où il résulte que l'acide carbonique peut” 
exister, sous des pressions très fortes, en trois états 
cristallins différents. Or la courbe normale de fusion, 
qui fait suite à celle que l’on trouve aux basses pres 
sions, atteindrait son maximum sous 3.000 atmosphères, 
et à la température de 60°. Si cette courbe existe réelle= 
ment, et si le retour en arrière ne se produit pas pré= 
maturément, par le fait de quelque phénomène encore, 
inconnu, la température de fusion de l’acide carbo= 
nique est au-dessus de la température critique à parti 
de 6.000 atmosphères environ. On aurait ainsi, dans ces 
conditions, un corps qui ne peut plus exister à l'état 
liquide, mais pour lequel l'état solide est normal. 
Cette conséquence des premières expériences n’a pas 
été vérifiée par M. Tammann, qui a jugé l'essai trop 
dangereux pour être tenté. Mais il a soumis à l'examen, 
avec un plein succès, le chlorure de phosphonium, 
dont la température critique est de 50°, et dont l'état 
solide a pu être réalisé jusqu'à 99°, sous une pression 
de 2.790 atmosphères. | 
Voilà un fait absolument nouveau, et qui renverse” 
l'idée suivant laquelle on considérait comme évidente” 
l'impossibilité d'existence, à l’état solide, des corps dans. 
