des Crystalls und von dem mit der Durchgangsrichtung 
veränderlichen Gangunterschied der ordinären und extra- 
ordinären Wellen abhängt. Kann sich hiebei, wie bei 
der Turmalinzange, das Auge dem Crystall möglichst 
nähern, so erhält es gleichzeitig.nach den verschie- 
densten Richtungen die entsprechenden Eindrücke, deren 
Gesammtwirkung die schönen Erscheinungen der Farben- 
ringe bedingt. Aber die Farben sind durch die Tur- 
maline getrübt und modifieirt, ferner ist die Beobach- 
tung sehr kleiner Crystalle höchst mühsam, fast un- 
möglich. Das gewöhnliche Polarisationsinstrument mit 
Spiegel oder Glassäule sammt Analyseur, oder eine 
Verbindung zweier Nikol, kann bei solchen Beobach- 
tungen wenig dienen; zwar ist das Sehfeld farbenrein, 
aber auch die schiefsten noch durch das Instrument 
und den Crystall gehenden Strahlen machen zu kleine 
Winkel mit der Achse. 
Bekanntlich hat nun zuerst Airy ') gezeigt, wie 
durch ein System von drei Sammellinsen der eben be- 
zeichnete Mangel des gewöhnlichen Polarisationsin- 
struments gehoben werden kann. Später eonstruirte 
Amiei ?) sein Polarisationsmieroscop. Nach den dabei 
angewandten Linsen zu schliessen, besitzt es aber nicht 
das Sehfeldl des Nörrenberg’schen Instruments, 
welches überdies von einfacherer Construction ist und 
sich namentlich dadurch auszeichnet, dass ein Nikol als 
Polarisator benützt ist, durch dessen Drehung die Pola- 
risation der Atmosphäre berücksichtigt werden kann. 
Betrachten wir zunächst den Fall, dass das von 
Unten nach Oben gehende polarisirte Licht von einem 
Spiegel oder einer (reflectirenden oder durchlassenden) 
Glassäule PP‘ komme (Fig. 1), alsdann könnten wir 
zwar durch Annäherung an den Spiegel Strahlenbündel 
erhalten, welche unter ziemlich grossen Winkeln gegen 
die verticale Achse Q S des Instruments durch Crystall 
und Analyseur gingen, allein diese Strahlen sind um sos' |. 
weniger vollständig polarisirt, je mehr ihre Richtung 
von der für vollständige Polarisation abweicht. Der 
kleinste zulässige Abstand SQ vom Spiegel wird somit 
dadurch bestimmt sein, dass die von den äussersten 
Punkten P und P’ des Spiegels nach S gehenden Strahlen 
nur kleine Winkel von vier bis sechs Graden mit der 
Achse, als der Richtung der vollständigen Polarisation 
machen. Der Kegel SP P‘, dessen Spitze in S, Achse 
in SQ liegt und in welchem der Spiegel ein schiefer 
elliptischer Schnitt ist, begrenzt das brauchbare Polari- 
sationsfeld. 
Bringen wir jetzt über dem Spiegel und unterhalb S 
eine Sammellinse LOL’ an, deren Achse mit QS zu- 
sammenfällt, von einer Oeffnung gleich der Weite des 
Kegels SPP’ an der betreffenden Stelle, so wird sich 
zeigen, dass wir nunmehr, durch einen iiber der Linse 
bei K aufgestellten Crystall, Büschel von Parallelstrahlen 
unter grösserem Winkel als ohne die Linse leiten können. 
Ist nämlich F der untere Brennpunkt der Sammellinse, 

1) Poggendorff, Ann. Bd. 23 p. 261. 
2) Comptes rendus, 1844 Ir Juillet. — Pouillet, physique. 
5 edit. p. 420. 

161 
M. ein Punkt der unteren Brennpunktsebene G FG’, 
MO die Richtung eines Strahlenbüschels nach dem 
Durchgang durch die Linse, so ziehe man durch die 
äussersten Umfangspunkte des Crystalls, den wir im 
Allgemeinen als klein voraussetzen, die Parallelen k 1 
und A mit MO und verbinde Z und / mit M, ver- 
längere 2M und !M bis an den Spiegel in u und w; 
alsdann liefert offenbar das Spiegelstück u u’ ein 
System von Strahlen, die gegen M convergirend, durch 
Brechung in der Linse zu Parallelstrahlen werden, welche 
den Crystall unter dem Winkel M OF gegen die Achse 
durchlaufen. Gibt man dem Punkte M der Reihe nach 
andere Stellungen in der Brennpunktebene und wieder- 
holt die obige Construction, so findet man für jede 
innerhalb des Kegelraums O GG’ gelegene Richtung 
MO eine Stelle u u’ des Spiegels, welche dem Crystall 
mit Hülfe der Linse ein Büschel von Parallelstrahlen 
zuführt; namentlich überzeugt man sich leicht, dass der 
Crystall, wenn er auch den äussersten Strahl PGL, 
dem nach der Brechung in der Linse die Riehtung LK 
parallel GO entspricht, aufnehmen soll, in einem Punkte 
K aufzustellen ist, der mit S conjugirt ist. Die äus- 
sersten Strahlen gehen daher mit Hülfe der Linse unter 
dem Winkel GOF — 9 durch den Crystall bei K, 
während sie ohne dieselbe bei S in gleichem Polari- 
sationszustand unter dem Winkel GSF —= « durch- 
gehen. Die Vergrösserung des Polarisationsfelds ist 
somit durch den Winkel LGO gemessen. Zum Behuf 
der rechnenden Bestimmung des Winkels g und des 
Abstands OK, sei noch OF = / die Brennweite und 
LL’= 2a die Oefinung der Linse; dann gibt die 
Figur 
ftangp = a + f tanga, woraus 
a 
(1) tangp = Fr — tanga, und OK = acotg g. 

immt man « — 5° und bedenkt, dass man wohl ein- 
$ e a Im: 
zelne Linsen anwenden kann, für welche 7 = 3 ist, 
so erhält man schon mit einer Linse ein brauchbares 
Polarisationsfeld 2p = 60°. Für zwei einander sehr 
- : : a 
nahe Linsen steigert sich aber der Werth von 7 be- 
deutend und endlich kann durch eine tiefere Sammel- 
linse der Kegel PSP‘ in einen stumpferen verwandelt 
werden, wodurch in dem Ausdruck für p der Werth 
von tang « namhaft vergrössert wird. 
Ich betrachte nun den Fall, dass unter der Linse 
eine Turmalin- oder Heropathitplatte T (Fig. 2) sich 
befinde; der Einfachheit halber werde sie kreisförmig 
und vom Durchmesser tt! —= 26 angenommen, ihr 
Abstand OÖ T von der Linse sei h. Die Spitze S des 
die Linse und den Polarisator umfassenden Kegels fällt 
wohl meistens nach unten; der innerhalb des Kegels be- 
findliche Theil G G‘ der unteren Brennpunktsebene ist 
das Feld, in welchem sich der Punkt M nach den obigen 
Erläuterungen zu bewegen hat. Ciıystall K ist eben- 
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