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falls mit S conjugirt und der grösste Winkel, unter 
welchem Strahlen durch den Crystall gehen, it LKO = 
GOF= g. Zur Bestimmung dieses Winkels hat man 
nach der Figur 
ftp =a — ff ——. 
h 
a—b 
h 
Der Abstand des Crystalls von der Linse it OK = 
acotg@. Auf Vergrösserung von p können wir daher 
woraus 
a 
(2) tangp = Er 
a Ä 
sowohl durch Vermehrung von ?’ als durch Vermin- 
a—b 
derung von hinwirken ; .das letztere geschieht 
h 
offenbar durch Vergrösserung der Turmalinplatte, sowie 
des Abstands O T. 
Aehnliche Betrachtungen gelten auch für den Fall, 
dass ein Nikol angewendet wird, wo dann tt der 
Durchmesser eines in den Nikol einbeschriebenen Cy- 
linders wäre, sofern es sich um den ringsum gleich- 
förmigen Theil des Sehfelds handelte. Denkt man sich 
aber unter tt! die grosse Diagonale des Nikols, so 
würde man hiernach den grössten Effeet, wie er im 
Sinne der grossen Diagonale stattfindet, beurtheilen. 
Jedenfalls haben wir uns bei T die obere, der Linse 
zugewandte Fläche des Nikols zu denken und anzu- 
nehmen, dass die Strahlen £L und t'L’ vom Nikol 
wirklich geliefert werden. 
Noch mag bemerkt werden, dass eine Herapathit- 
platte ganz wohl auch über der Linse angebracht wer- 
den kann. In diesem Falle bedarf es blos eines ver- 
stellbaren belegten Spiegels unter der Linse; die polari- 
sirende Platte kommt etwas unter den oberen Brenn- 
punkt und der Crystall auf die Platte. Diese Anordnung 
hat Nörrenberg an einem Instrumente für das Labo- 
torium der polytechnischen Schule zu Stuttgart getroffen. 
Nach diesen Bemerkungen über den unter dem Cry- 
stall befindlichen Beleuchtungsapparat gehe ich über 
zur Untersuchung der Wirkung einer über dem Crystall 
angebrachten Sammellinse. H.\H!‘ (Fig. 3) sei die 
Linse, Q& F' = f' ihre Brennweite, HH’ = 2a‘ ihre 
Oeffnung, QK = X‘ ihre Höhe über dem Crystall K. 
Hier gilt nun das sehr einfache Gesetz: für ein über 
der Linse befindliches mit einem Analyseur 
bewaffnetes Auge erscheint in der oberen 
Brennpunktsebene JJ' derLinse einBild des 
Ringsystems, das die Rolle eines reellen spielt, also 
z. B. mit einem matten Glase in dieser Ebene aufge- 
fangen werden kann und undeutlich wird, wenn man 
das matte Glas erhöht oder erniedrigt. Es lässt sich 
hierauf ein Focometer gründen, das ich bei Anwendung 
einer ziemlich dieken Kalkspathplatte, welche ein feines 
Ringsystem giebt, zur Bestimmung der Brennweiten 
schärferer Linsen nicht unbrauchbar gefunden habe. 
Der Grund dieser Erscheinung ist einfach der: das den 
Crystall in einer bestimmten Richtung verlassende Bü- 


schel von Parallelstrahlen k m km‘ eonvergirt nach der 
Brechung in der Linse gegen einen Punkt M’ der oberen 
Brennpunktebene, dadurch bestimmt, dass man durch 
(2 eine Parallele mit km zieht; das von M‘ nach oben 
divergirende Büschel gelangt in das mit dem Analyseur 
versehene Auge. Hat der Crystall eine grosse Ausdeh- 
nung, so ist seine Stellung unter der Linse ohne allen 
Einfluss auf die Erscheinung; einem Strahlenbüschel, 
das unter dem beliebigen Winkel $ gegen die Achse 
den Crystall verlässt, entspricht nach der Brechung 
in der Linse ein Bildpunkt M’, dessen Abstand von F’ 
durch f' tang % gegeben ist. Ist aber der Crystall klein 
und will man auch die äussersten den Winkel p mit der 
Achse machenden Strahlen der oberen Linse zuführen, 
so besteht vor Allem die vom Dreieck K2H, in 
welchem Winkel HK.R2 eben gleich @ ist, gelieferte 
Relation 
(3) k'tangp = a. 
Der Halbmesser des äussersten Bildkreises ist F'J = 
f' tang g. 
Hier sind nun drei Fälle zu unterscheiden: der Cry- 
stall befindet sich entweder im unteren Brennpunkt F” 
der Linse, oder über oder unter demselben. Im ersten 
Falle ist F'J gleich der halben Oeffnung a’ der Linse. 
Im zweiten Falle, auf welchen sich die Figur bezieht 
und welcher wohl immer statt hat, wenn es sich um 
Erreichung eines sehr grossen Sehfelds handelt, ist 
F'’J > a‘; die äussersten Strahlen divergiren von einem 
tiefer liegenden Punkte S’ der mit K conjugirt ist. Im 
dritten Falle ist F'J < a’ und der Punkt S' kommt 
tiber die Linse zu liegen; alsdann lässt sich leicht der 
Abstand K.0 so reguliren, dass Analyseur und Auge, 
die bei S‘ aufgestellt sind, von F' um die Weite des 
deutlichen Sehens entfernt sind, das ganze Ringsystem 
somit ohne weitere Hülfe innerhalb des Kegelraums 
S'’J J' übersehen werden kann. In den beiden ersten 
Fällen bedarf es aber wegen der Kleinheit der Pupille, 
die weder das nahezu parallele und verticale, noch viel 
weniger das von unten divergirende Strahlenbüschel zu 
fassen im Stande wäre, einer weiteren Hülfe, und diese 
besteht einfach darin, dass man das in der Brennpunkts- 
ebene liegende Bild durch ein passendes Ocular be- 
trachtet. Airy bedient sich hiezu der einfachen Loupe 
und giebt derselben gleiche Oeffnung wie der Linse 2; 
sie steht von F’ um etwas weniger als ihre Brennweite 
ab, bei F' kann ein Kreuzfaden angebracht sein; Ana- 
lyseur und Auge befinden sich, um auch die äussersten 
Strahlen aufzunehmen, in einer Höhe über der Loupe 
gleich deren Brennweite und am Einfachsten ist es die 
3 hier in Betracht kommenden Linsen von einerlei Oeff- 
nung und Brennweite anzuwenden. 
Nörrenberg betrachtet das Bild in J J‘ mit einem 
Ramsden’schen astronomischen Oculare, bei welchem 
bekanntlich zwischen den zwei Sammellinsen, aus denen 
es besteht, kein reelles Bild zu Stande kommt. Die 
erste schärfere Linse steht über J J‘ fasst das von S‘ 
divergirende Büschel und führt es nach oben conver- 
girend einer zweiten schwächeren Linse zu. Das ganze 
obere Linsensystem über dem Crystall bildet sonach bei 
