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in comprimirten oder ungleichförmig erwärmten unkry- 

 staliinlschen Körpern. 



Die vorli'egende Abhandlung zerfällt in drei Abschnitte. In 

 dem ersten Abschnitt (§. 1 bis §. 5) beschäftige Ich mich mit dem 

 Gesetz der Doppelbrechung des Lichts in gleichförmig dlla- 

 tlrlen oder comprimirten unkrystalllnischen Körpern. Gleichför- 

 mig nenne Ich die Dilatation (oder Contraktlon) eines Körpers, 

 wenn dieselbe an jeder Stelle desselben sowohl in Beziehung auf 

 Richtung als Gröfse gleich Ist, wiewohl sie In den verschledsnen 

 Richtungen verschieden Ist. Wenn ein rechtwinkliches Parallele- 

 plpedon, welches mit einer seiner Selten -Ebenen auf einer festen 

 ebenen Unterlage ruht, durch einen glelchmäfsig über die gegen- 

 überstehende Selten -Ebene verthellten, senkrecht gegen dieselbe 

 gerichteten Druck comprimirt wird, so Ist dieser Körper gleich- 

 förmig comprimirt; er ist dies auch noch, wenn ein zweiter und 

 ein dritter Druck auf die zwei andern Flächenpaare ebenso wirkt, 

 wie der erste Druck auf das erste Flächenpaar. Die Werthe 

 dieser drei Druckkräfte können in einem beliebigen Verhältnlfs 

 stehn, in demselben Verhältnlfs stehn die Werthe der linearen 

 Contraktlonen In den drei Kanten des Parallelepipedons. Ich 

 nenne a, b. c diese drei Kanten vor dem Druck, während des 

 Drucks bezeichne ich sie durch o(l — *), b{\ — ß\ c(l — y); die 

 drei Gröfsen *, /3, 7 helfsen die linearen Dilatationen respektive 

 der Kanten a, b, c. 



Mittelst dieser drei Gröfsen kann man die lineare Dilatation 

 einer jeden andern Richtung in dem Körper bestimmen. Es bilde 

 eine begrenzte Linie von der Länge e in dem Körper vor dem 

 Druck mit den drei Kanten a. b. c die Winkel m, n. p, und 

 während des Drucks verwandele sich Ihre Länge in: M — ^\ 

 wo also -^ die lineare Dilatation von ^ Ist, dann ist 



y~-f) = 0-«)'cos'^/n-^(l_/3)2cos2n+(l-7)2cosV (1) 

 Betrachtet man diese Gleichung als die Gleichung einer Ober- 

 fläche, deren Radiusrektor 1 — ^ mit den Coordlnaten-Axen 

 a, b, c die Winkel m, n. p bildet, so ist sie, nach Fresnels 

 Benennung eine Elastizitätsfläche. Ich nenne sie die Ela- 

 stizitätsfläche des Drucks; Ihre Axen sind: l-a, 1 — /3, 



