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erste Verfahren besteht in der Beobachtung der Lage der Farben- 

 Curven, welche ein gekrümmter Glasstreifen im polarisirten Lichte 

 zeigt. Diese Beobachtung giebt den Werth für die Differenz 

 — — '—^ wo g die Fortpflanzungs- Geschwindigkeit des Lichts im 

 Glase in seinem natürlichen Zustande bezeichnet. Ich fand 



^^^ = 0.126 g = 0.654 



S 



wobei die Geschwindigkeit des Lichts In atmosphärischer Luft 

 als Einheit genommen ist. 



Das zweite Verfahren besteht in der Beobachtung eines te- 

 leskopischen Diffraktions- Bildes, welches durch zwei gleiche Öff- 

 nungen in dem Schirme vor dem Fernrohr hervorgebracht Ist. 

 Wird vor diese Öffnungen ein gekrümmter Glasstreifen gestellt, 

 so verdoppelt sich das Bild, es entstehn zwei Bilder, das eine Ist 

 parallel mit dem Streifen, das andere senkrecht darauf polarisirt, 

 beide erleiden eine Verrückung nach derselben Richtung in Be- 

 ziehung auf das ursprüngliche Bild, das Verhältnifs dieser Ver- 

 rückungen ist unabhängig von der Gröfse der Krümmung und 

 hängt allein durch eine einfache Relation von den Werthen von 

 — und — ab. Ich fand dieses Verhältnifs gleich (2). Hieraus 

 und aus dem schon gefundenen Werthe von " ^ ergab sich: 



£- = —0,131 3. = —0,213 



Das Resultat dieser experimentellen Bestimmung Ist nun dies. 

 Wenn In einem gleichförmig dilatlrten Glaskörper In den Haupt- 

 druckaxen a, b, c die Dilatationen et, /?, y stattfinden, so haben 

 die Axen der optischen Elastizitätsflächen A, B^ C, respektive pa- 

 rallel mit a, b, c folgende Werthe 



A = G'{l — 0'2l3a — 0.131/3 — O'lSlyl 

 B = G'|l — 0.131a — 0.213/3 — 0.131 7} 

 C = G'|l — 0.131« — 0.131/3 — 0.213'>'J 



worin «, /3, 7 positive Gröfsen sind, wenn sie wirkliche Dilata- 

 tionen bezeichnen, negative aber, wenn sie Contraktionen bedeu- 

 ten. Wenn ein rechtwinkliges Glas-Parallellepipedon z.B. durch 

 einen auf zwei gegenüberstehende Seiten-Ebenen ausgeübten 

 Druck gleichförmig und zwar um die Gröfse 7' comprlmirt wird, 



