/' = 



/" = 

 I = 



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k' (r ■+- r') 

 (2rH-r')r' 



k'r 

 (2r-hr')r' 



k'r' k' 



(Zr + r')r' 2r-f-r' 



Aus diesen Ausdrücken ergeben sich nun folgende Schlüsse. 

 Gemäfs der De la Rive sehen Hypothese ist der wirkliche 

 Strom in der Flüssigkeit = /' — /" und, wie man sieht, ist 

 diese Intensitätsdifferenz gleich der Intensität / im Schliefsdraht. 

 Dies stimmt mit dem allgemein bewährten Gesetz, dafs der Strom 

 einer elektrischen Kette in jedem seiner Querschnitte gleiche In- 

 tensität besitzt. Auch kommt die dritte Formel in so fern mit 

 der Erfahrung überein, als nach ihr die Intensität / im Schliefs- 

 draht zu- oder abnimmt, so wie der Widerstand r' der Flüssig- 

 keit kleiner oder gröfser wird. 



In diesen beiden Folgerungen führt also die De la Kive- 

 sche Hypothese zu keinem Widerspruch mit den Thatsachen. Al- 

 lein anders verhält es sich, wenn man den von ihr angezeigten 

 Werth der Intensität des Stroms im Schliefsdraht näher in Be- 

 tracht zieht. 



Nach der gewöhnlichen Ansicht, nach welcher in der Flüs- 

 sigkeit der Kette nur ein einfacher Strom vorhanden ist, besitzt 

 dieser, gleich wie der im Schliefsdraht, die Intensität: 



r -1- r 

 Nach Hrn. De la Rive wäre dagegen die letztere Intensität: 



/ = ^' , (2) 



also merklich kleiner. Diese Verschiedenheit bietet nun ein Mit- 

 tel dar, über die Richtigkeit der De la Rive'schen Hypothese 

 zu entscheiden. 



Im ersten Augenblick könnte es scheinen, als brauchte man 

 dazu nur die Intensität im Schliefsdraht einer Yoltaschen Kette 

 zu messen, und die gemessene Intensität mit der aus der einen 



